4.2 Обработка результатов измерений

При обработке полученных результатов методом наименьших квадратов используется функция вида ln(P) = A(1/T)+B. В результате обработки получены значения коэффициентов:

A= -4,901  10³, К; B= 24,69.

Коэффициент А согласно формуле (3) равен L/R, где R - универсальная газовая постоянная R=8,31441 Дж/(мольК). Мы можем вычислить L используя найденный коэффициент А:

L=АR (9)

L = 4,90110³  8,31441=40,7 кДж/моль

Погрешность вычисления L равна (т.к. погрешностью R можно пренебречь):

L =  A R = 0,4 кДж/моль.

Таким образом, L = (40,7  0,4) кДж/моль.

Табличное значение теплоты испарения для 100  C L_табл =40,6 кДж/моль.

Результаты измерений и их обработки представлены на рисунке 2.

Треугольники – данные, полученные при повышении температуры,

квадраты – при понижении, сплошная линия - расчет.

Рисунок 2  Графическое представление результатов измерений

Заключение

В настоящей работе нами были изучены закономерности равновесия системы жидкость-пар и определены термодинамические параметры, характеризующие это равновесие. Проведено измерение давления насыщенного пара в зависимости от температуры (данные приведены в виде таблицы). Результаты обработаны методом наименьших квадратов. Была экспериментально определена теплота испарения. Полученное значение теплоты испарения в пределах погрешности эксперимента согласуется с табличным значением.

2