
- •4. Методы, наиболее часто применяемые на практике при решении
- •5. Метод Фурье решения краевых задач
- •9. Методы, основанные на применении теоремы Гаусса и
- •1.1. Постановка задач по расчету потенциальных полей
- •1. 2. Элементы теории уравнений с частными производными
- •1. 3. Дифференциальное уравнение
- •1.4. Типы уравнений с частными производными
- •1. 5. Решение уравнений с частными производными
- •2. Математическая аналогия между потенциальными полями
- •3. Общие свойства уравнения Лапласа
- •3.1. Классификация уравнения
- •3. 2. Физический смысл оператора Лапласа
- •3.3. Особенности решения
- •3.4. Граничные условия
- •3.5. Выбор системы координат при решении уравнений Лапласа и Пуассона
- •Декартовы прямоугольные координаты
- •Цилиндрические координаты
- •Сферические координаты
- •3.6. Единственность решения уравнения Лапласа. Принцип композиции
- •3.7. Расчетные модели и основные принципы их построения
- •4. Методы, наиболее часто применяемые на практике при решении уравнений с частными производными
- •4.1. Классификация методов решения уравнений с частными производными
- •4.2. Схема расчета потенциальных полей
- •5. Метод Фурье решения краевых задач (метод разделения переменных)
- •5.1. Решение уравнения Лапласа в прямоугольной системе координат методом разделения переменных
- •5.2. Решение уравнения Лапласа в цилиндрической системе координат
- •5.3. Решение уравнения Лапласа в сферической системе координат
- •5.4. Краткая характеристика метода разделения переменных
- •6. Метод конечных интегральных преобразований (метод г.А.Гринберга)
- •6.1. Принцип метода конечных интегральных преобразований
- •6. 2. Собственные значения и собственные функции краевой задачи
- •6.3. Простейший пример использования метода конечных интегральных преобразований
- •7. Метод зеркальных изображений
- •7.1. Принцип метода
- •7. 2. Общий случай расчета электростатического поля вблизи плоской границы двух сред
- •7. 3. Применение метода зеркальных изображений для расчета магнитных полей, создаваемых токами, протекающими вблизи ферромагнитных масс
- •8. Метод наложения
- •9. Методы, основанные на применении теоремы Гаусса и закона полного тока в интегральной форме
- •9.1. Применение теоремы Гаусса
- •9. 2. Применение закона полного тока
- •10. Метод функции Грина решения краевых задач для уравнений эллиптического типа
- •10.1. Формулы Грина
- •1.Формулы Грина выводят из теоремы Остроградского – Гаусса:
- •10. 2. Применение аппарата δ - функций в электродинамике
- •10. 3. Сущность метода функций Грина
- •11. Метод интегральных уравнений
- •12. Решение уравнений с частными производными методом конформных отображений
- •12.1. Понятие функции комплексного переменного
- •12. 2. Определение конформного отображения
- •13. Численное решение уравнений с частными производными
- •13.1. Основные понятия метода сеток
- •13. 2. Метод сеток для задачи Дирихле
- •Библиографический список
- •620062, Екатеринбург, ул. Мира, 19
13. Численное решение уравнений с частными производными
Многие прикладные и теоретические задачи анализа физических полей приводят к уравнениям в частных производных, получить решения которых в явном виде, в виде конечной формулы с помощью элементарных или специальных функций в большинстве случаев невозможно. В связи с этим получают широкое распространение численные методы решения краевых задач. Под численными методами понимают решения, полученные численно после приближенной замены исходного уравнения другим, более простым уравнением. Наиболее распространенными численными методами решения краевых задач являются метод конечных разностей и метод конечных элементов. Мы остановимся только на первом из них.
13.1. Основные понятия метода сеток
Метод сеток или метод конечных разностей (МКР) является одним из самых распространенных в настоящее время методов численного решения уравнений с частными производными. В его основе лежит идея замены производных конечно-разностными отношениями. Мы ограничимся краевыми задачами для линейных уравнений в частных производных второго порядка с двумя независимыми переменными в области G с границей Г
(рис. 13. 47). Итак, в плоскости XOY имеется некоторая область G с границей Г. Построим на плоскости два семейства параллельных прямых
Рис. 13.47. Область двух независимых переменных G с границей Г
Точки пересечения этих прямых называются узлами. Два узла называются соседними, если они удалены друг от друга в направлении оси ОX или ОY на расстояние, равное шагу сетки h или l соответственно.
Выделим узлы, принадлежащие области G + Г, а также некоторые узлы, не принадлежащие этой области, но расположенные на расстоянии меньшем, чем шаг от границы Г. Те узлы, у которых все четыре соседних узла принадлежат выделенному множеству узлов, называются внутренними (узел А). Оставшиеся из выделенных узлов называются граничными (узлы В, С, рис. 13.47).
Значения
искомой функции
в узлах сетки обозначим через
.
В каждом внутреннем узле
заменим частные производные разностными
соотношениями
(13.346)
В граничных точках приходится пользоваться менее точными формулами
(13.347)
Аналогично заменяются частные производные второго порядка. Вторая производная uxx в точке (i, k) приблизительно равна разности средних значений производных ux на участках (i+1,i) и (i+1,i), отнесенных к расстоянию h между серединами отрезков (i+1,i) и (i-1,i).
.
(13.348)
Аналогично
.
(13.349)
Указание замены производных в каждом узле сетки позволяют свести решение уравнений с частными производными к решению системы разностных уравнений.