Методика измерений а) Определение степени поляризации частично поляризованного света
П
усть
на неидеальный
поляроид
падает естественный свет интенсивностью
Iест.
Представим
его в виде суперпозиции двух
некогерентных линейно поляризованных
во взаимно перпендикулярных плоскостях
лучей одинаковой интенсивности 
(рис.3.9). Предположим,
что через неидеальный поляроид без
поглощения проходит луч, поляризованный
в направлении оптической оси, (
),
а луч, поляризованный перпендикулярно
оптической оси, частично поглощается,
так что 
.
Пусть
.
(3.8)
В
Рис.3.9
.
Если в качестве анализатора использовать
идеальный
поляроид, то обе величины, 
и 
,
можно измерить, пропустив частично
поляризованный свет, вышедший из
неидеального поляроида, через идеальный
поляроид и измерив интенсивности Imax
и Imin;
это будут I॥
и
I
соответственно. Тогда
.
(3.9)
Связь между качеством неидеального поляроида и степенью поляризации Р света, прошедшего через такой поляроид, можно установить из определения (3.10) степени поляризации
:
(3.10)
,
(3.11)
откуда
.
(3.12)
Пусть естественный свет проходит через два одинаковых неидеальных поляроида. При параллельной ориентации их оптических осей составляющая естественного света, параллельная оптической оси обоих поляроидов, пройдёт без изменения:
,
(3.13)
а
перпендикулярная будет ослаблена в 
раз:
.
(3.14)
Полная интенсивность света, измеренная прибором, поставленным после прохождения светом двух неидеальных одинаковых поляроидов, равна их сумме (эти две составляющие некогерентны):
.
(3.15)
При перпендикулярной ориентации оптических осей двух одинаковых поляроидов составляющая естественного света, параллельная оптической оси первого поляроида, проходит через первый без изменения, и ослабляется вторым в К раз:
,
(3.16)
а
перпендикулярная будет ослаблена только
первым тоже в 
раз:
.
(3.17)
Полная интенсивность света равна их сумме:
.
(3.18)
Отношение интенсивностей при параллельной и перпендикулярной ориентации оптических осей:
.
(3.19)
Величина n измеряется экспериментально. Уравнение (3.21) можно решить относительно K:
;
;
.
(3.20)
По определению K>1, тогда знак минус в (3.22) надо исключить. Итак,
.
(3.21)
Затем можно рассчитать степень поляризации света, прошедшего через один поляроид:
,
(3.22)
и через два параллельных поляроида:
.
(3.23)
Очевидно, закон Малюса для неидеальных одинаковых поляроидов примет вид (3.24)
. (3.24)
При
(поляроиды скрещены) из (3.26) получим:
,
а при 
(поляроиды параллельны) 
.