
- •В. И. Маненков, м. А. Польский
- •200900 «Сети связи и системы коммутации»,
- •201200 «Средства связи с подвижными объектами»
- •Практическая работа №1 Исследование движения заряженных частиц в электрических и магнитных полях
- •3. Движение заряженных частиц в электрическом и магнитном полях
- •Задания:
- •Практическая работа №2 Исследование электростатического поля при заданном распределении зарядов
- •Задания:
- •Практическая работа №3 Фурье анализ. Сложение колебаний и волн.
- •Задания:
- •Практическая работа №4 Исследование поляризационной структуры электромагнитного поля
- •Задания:
- •Практическая работа №5 Исследование волновых явлений на границе раздела двух диэлектриков
- •Задания:
- •Практическая работа №6 Распространение электромагнитных волн в прямоугольном волноводе
- •Задания:
- •Практическая работа №7 Распространение электромагнитных волн в цилиндрическом волноводе
Задания:
Рассмотреть случаи линейной круговой и эллиптической поляризаций для прозрачной и поглощающей сред.
Рассмотреть различные виды поляризации в 3-х мерном пространстве.
Практическая работа №5 Исследование волновых явлений на границе раздела двух диэлектриков
Рассмотрим отражение, и преломление монохроматической плоской электромагнитной волны на плоской границе раздела между однородными средами. Падение происходит из прозрачной среды; для второй же среды предположения о прозрачности делать не будем. Будем отмечать величины, относящиеся к падающей и отраженной волнам, соответственно индексами 0 и 1,а к преломленной волне – индексом 2 (см. рис. 5.1).
На
границе раздела двух диэлектриков
выполняются условия при отсутствии
зарядов и токов:
D
n(2)
=
Dn(1);
Bn(2)
=
Bn(1);
Eτ(2)
=
Eτ(1);
Hτ
(2)
=
Hτ(1).
(5.1)
Рисунок 5.1
Напряженности электрического поля падающей, отраженной и преломленной плоских волн выражаются формулами:
E0 = E0(0)exp{i((k0, r) – 0t)};
E1 = E0(1)exp{i((k1, r) – 1t)};
E2 = E0(2)exp{i((k2, r) – 2t)}. (5.2)
Волновое число
где λ — длина волны; ν (греческая буква «ню») — частота; vp = vф — фазовая скорость волны; ω — угловая частота; E — энергия; ħ — редуцированная постоянная Планка (постоянная Дирака); c — скорость света в вакууме.
Граничное условие для тангенциальных составляющих напряженности электрического поля имеет вид
[E0(0)exp{i((k0,r)-0t)}+E0(1)exp{i((k1,r)-1t)}]τ =
=[E0(2)exp{i((k2,r)-2t)}]τ , (5.3)
причем начало отсчета радиус-вектора произвольно. Выберем начало отсчета радиус-вектора, как показано на рисунке, в плоскости раздела двух сред.
Из (5.3) следует выполнение двух равенств
0 = 1 = 2 ,
(k0,r)=(k1,r)=(k2,r)
для огромного интервала частот.
Положим r = τ.
k0x=k1x = k2x,
тогда
(/c)n1sinΘ0=(/c)n1sinΘ1 = (/c)n2sinΘ2 ,
откуда следует равенство углов падения и отражения:
Θ0=Θ1
и закон преломления.
(sinΘ0)/(sinΘ2)=n2/n1=n12
Соотношения между амплитудами падающей, отраженной и преломленной волнами в общем случае (формулы Френеля).
Электрическое поле E0 перпендикулярно к плоскости падения:
Электрическое поле E0 лежит в плоскости падения:
Пример 5.1
Соотношение амплитуд падающей и отраженной волн для случая n1 < n2 в зависимости от различного угла падения (Электрическое поле E0 лежит в плоскости падения)
Задания:
Рассмотреть соотношение амплитуд падающей и отраженной волн для случая n1 > n2 в зависимости от различного угла падения (Электрическое поле E0 лежит в плоскости падения).
Рассмотреть соотношение амплитуд падающей и отраженной волн для случая n1 > n2 в зависимости от различного угла падения (Электрическое поле E0 перпендикулярно плоскости падения).
Рассмотреть соотношение амплитуд падающей и отраженной волн для случая n1 < n2 в зависимости от различного угла падения (Электрическое поле E0 перпендикулярно плоскости падения).