
- •Глава 1. Гравиразведка (по Хмелевскому в.К.)
- •1. Основы теории гравитационного поля Земли и гравиразведки
- •1.1. Сила тяжести, ее потенциал и производные потенциала Сила тяжести
- •Потенциал силы тяжести
- •Производные потенциала силы тяжести
- •1.2. Нормальное значение силы тяжести, редукции, аномалии силы тяжести и плотность горных пород Нормальное значение силы тяжести
- •Редукции силы тяжести
- •Аномалии силы тяжести
- •Плотность горных пород
- •1.3. Принципы решения прямых и обратных задач гравиразведки
- •Аналитические способы решения прямых задач гравиразведки
- •Численные методы решения прямых и обратных задач гравиразведки
- •Для практических занятий. Прямая и обратная задачи над шаром
Численные методы решения прямых и обратных задач гравиразведки
Для объектов сложной формы, создающих аномалии, прямые задачи гравиразведки решаются численными методами. Численные методы сводятся к разбиению объекта на элементарные массы – ячейки, например, шаровой или кубической формы. Гравитационный эффект таких масс рассчитывается по формуле (1.4), а затем ведется их суммирование по всему объему объекта.
Обратные задачи решаются методом сравнения наблюдаемой аномалии с аномалиями, рассчитанными теоретически. При расчете выполняется перебор вероятных значений геометрических параметров и избыточной плотности до получения наименьших расхождений между наблюденной и теоретической кривой.
Решения обратных задач гравиразведки, как и всех обратных задач математической физики, неоднозначны. На рис. 1.3 приведен схематический пример того, как объекты разного сечения и глубины залегания, даже при одинаковой избыточной плотности, могут создать одинаковую аномалию силы тяжести.
|
Рис.1.3 Пример неоднозначности решения обратной задачи гравиразведки: 1-3 – объекты, создающие аномалию |
Для практических занятий. Прямая и обратная задачи над шаром
1. Прямая задача. Пусть однородный шар радиуса и плотности 𝜎 расположен на глубине h в среде с плотностью 𝜎0. Для простоты расчетов центр шара находится на оси z, а наблюдения проводятся по оси x) (рис. 1.3).
|
Рис.1.3 Гравитационное поле шара |
Формула для вычисления g может быть получена из (1.3) путем замены элементарной массы dm массой шара в силу того, что притяжение однородным шаром происходит так, как если бы вся масса была сосредоточена в центре шара. Учтя, что x'=y'=0,z'=h, x=y=z=0, r=(x2+h2)1/2 , получим для шара
(1.5)
График
g
будет иметь максимум над шаром (x=0)
и асимптотически стремиться к нулю при
удалении от шара. В плане изолинии g
будут иметь вид концентрических
окружностей.