11. Принцип эквивалентности в электроразведке.

Экв-тью в эл-ке наз-ют физическую равнозначность геоэлектр-х разрезов, над кот по­лучают практич одинаковые кривые ρк, совпадающие в пределах погрешности измерений. На практике это явление приводит к тому, что по данным измере­ний над разными слоистыми средами мы не сможем в ряде случаев их различить и сделать однозначное закл-е о ко­л-ве слоев, их мощности и УЭС. Экв-ть обусловлена, с одной стороны, ин­тегральным хар-м измеряемых величин — каж со­противлений, а с др —закономерностями распр-я электр тока в слоистых средах.

Так, в разрезах типа Н и А, содержащих проводящие слои, электр ток растекается преимущественно по простира­нию, вдоль границ слоев, и экв-ть опр-ся по­стоянством продольной пров-ти промежуточного слоя S2 = h2/p2 = const. В этом случае небольшое и одинаковое увел-е или умен-е мощности промеж-го слоя и его уд сопр-я в одну сторону при сохранении по­стоянства проводимости не повлечет за собой сущ изм-я поля, а след-но и каж сопр-я. Это правило наз-т S2-эквивал-тью или экв-тью по S. Отсюда необходимым условием эквивалентности трехслойных разрезов типа Н и А является сохр-е пост-ва отн-я:

Правило эквив-ти для 3х слойной толщи имеет вид S= S1 + S2 =const. или S/S1= 1 + S2 / S1=const это необх-е условие эквивал-ти. Это правило назыв-т S-эквивалентностью или эквивалентностью по S. Пример: имеется 3х слойный разрез типа Н и соотв-е ему кривые МТЗ. Рис.

Эл.ток распр-ся преимущественно в 1ых 2 слоях, т.к. 3>> ρ2

S/S1 S`/S`1 S=V/

h1/ ρ1= h1`/ ρ1`}

h2/ ρ2= h2`/ ρ2`} S1 S`1

По раз-м типа Н и А одн-но можно опр-ть только S вмещ-х гп, и S1= h1/ ρ1,S2= h2/ ρ2

но неодноз-но опред-ся h1, ρ1, h2, ρ2. Для надежной инт-и треб доп. инф-я. S экв-ть проявл-ся лишь в разрезах с относит. малой мощ-тью и малой провод-тью промеж сл, а именно при h2/ h1<2 и S2/S12. Есть огр-я: 0,5-1 <h2/h1<3-4 –если 2 слой в 4р превышает мощность, ф-я будет оч чувств-на к нему.

В разрезах типа К и Q Содер-х промеж-е слои отн-но высокого сопр-я формир-ние эл. токов будет зависеть от скоростей, изм-я магнитной инд-и или от частоты поля В пост поле эл.ток протекает преимущ-но по нормали к границам слоя высок. Сопр-я и экв-ть обусловлена постоянством его поперечного сопротивления Т2=h22=const это правило называют Т2 экв-тью или эквивал-ю по Т. Необх-м условием экв-ти 3х слойных разрезов типа К и Q явл-ся: Т2/ Т1=22=const или Т2+Т1=Т=const В соотв-и с этим правилом по кривым ВЭЗ и ДЭЗ типа К и Q можно одн-но найти параметры Т2 и Т1, а h и  неодноз-но.опр-ся. Искл-е разрезы типа Q где h2/ h1>3 В переменном поле вихр токи наводятся индуктивно, как в верхних, так и в нижних проводящих слоях Возн-е вторичные поля вихревых токов взаимод-т м/д собой, сила их взаим-я будет зависить от мощности непров-х слоев т.е. от расстояния м/д токами, но слабо будет зависеть от УэС промеж. слоев с плохой провдим-ю. В таком случае эл. суммарное поле б. зависеть гл.оброзом от силы взаимод-я полей или от расстоян. м/д токами. Рис.

h2 h2`, но ρ2 ρ2` стремит-ся к бескон-ти. М/д токами выше и ниже возникает магнит-е взаимод-е. Критерием экв-ти 2х разрезов явл-ся h2= h2`=const Данное правило назыв-ся Н-эквивал-ю или эквив-ю по Н след-но по кривым К и Q м. одноз-но опред-ть мощности слоёв однако УэС опред-ся неоднозначно.