

17. Последовательный R-L-C контур. Резонанс напряжений.
РЕЗОНАНС НАПРЯЖЕНИЙ Рассмотрим контур, состоящий из последовательно соединенных сопротивления, индуктивности и
емкости (рис. 1)
Рис. 1. Последовательный контур.
Напомним принятые обозначения:
1.строчными буквами обозначаются мгновенные значения: u, i, uL, uC;
2.заглавными буквами обозначаются действующие значения: U, I, UL, UC;
3.подчеркнутыми заглавными буквами - комплексные действующие значения: U, I, UL, UC.
Входное сопротивление контура:
1
Z = R + j(ωL − ωC ) .
Комплексное действующее значение тока контура имеет вид:
I = |
U |
|
|
, |
|
R + j(ωL − |
1 |
) |
|||
|
|
||||
|
|
|
|||
|
ωC |
|
отсюда получается действующее значение тока
I = |
|
U |
|
|
|
. |
|
|
|
|
|
||
|
|
|||||
|
|
R2 + (ωL − |
1 |
)2 |
|
|
|
|
ωC |
|
|
Аналогичным образом получаются выражения для действующих значений напряжений на индуктивности (UL, UL) и на емкости (UC, UC).
U L |
= |
|
jωLU |
|
|
|
, U L |
= |
|
|
|
ωLU |
|
|
|
|
; |
|
|
|
|
||||
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
R + j(ωL − |
) |
|
R2 |
+ (ωL − |
1 |
) |
2 |
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
ωC |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
ωC |
|
|
|
|
|||||||||||||
U C = |
|
U |
|
|
|
, |
U C = |
|
|
|
U |
|
|
|
|
|
|
. |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
jωC[R + j(ωL − |
)] |
|
|
|
ωC R 2 + (ωL − |
1 |
)2 |
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
ωC |
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
ωC |

Условием наступления резонанса напряжений является равенство нулю реактивной составляющей входного сопротивления контура:
ω |
L = |
1 |
, |
ω |
|
= |
|
1 |
. |
ω0 C |
0 |
|
|
||||||
0 |
|
|
|
|
|
LC |
|||
|
|
|
|
|
|
|
При резонансе реактивные сопротивления индуктивности и емкости равны:
ω |
L = |
1 |
= |
|
L |
|
= |
LC |
= |
L |
= ρ , |
ω0 C |
|
|
|
|
|
||||||
|
|||||||||||
0 |
|
|
|
LC |
|
|
C |
|
C |
||
|
|
|
|
|
|
|
эта величина называется характеристическим сопротивлением контура.
Отношение характеристического сопротивления контура к его омическому сопротивлению называется добротностью контура:
Q = ρ .
R
Заметим, что при ω=ω0 отношение действующих значений напряжений на индуктивности и на емкости к действующему значению входного напряжения равно добротности:
U L = U C = Q .
U U
Преобразуем выражение для действующего значения тока контура, вынеся активное сопротивление R за знак радикала а характеристическое сопротивление ρ=ω0L за скобки и учитывая определение Q:
I = |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
U |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
= |
|
|
|
|
|
|
|
U |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
R 1 + (ω0 L ) |
2 ( |
|
ωL |
− |
|
|
1 |
|
|
)2 |
|
|
|
R 1 + Q |
2 ( |
ω |
− |
|
ω0 )2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
ω0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
R |
|
|
|
ω0 L |
|
|
|
ωCω0 L |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ω |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
Аналогичным образом получаем выражения для действующих значений напряжений на |
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
индуктивности и на емкости: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ω |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ω0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
U L = |
|
|
|
UQ ω0 |
|
|
|
|
|
, |
|
U C |
= |
|
|
|
|
UQ ω |
|
|
|
|
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
ω0 ) 2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
ω |
− ω0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||
|
|
|
1 + Q2 ( |
ω |
|
− |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 + Q2 ( |
) 2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
ω |
0 |
|
|
ω |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ω |
0 |
|
ω |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
Введя относительную частоту ω*=ω/ω0, преобразуем полученные формулы к следующему виду: |
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
I = |
|
|
|
|
|
|
|
|
U |
|
|
|
|
|
|
|
|
, U L = |
|
|
|
|
|
|
UQω* |
|
|
|
|
|
|
, |
U C = |
|
|
|
UQ |
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
R 1 + Q |
2 (ω |
|
− |
1 |
)2 |
|
|
|
|
|
|
− |
1 |
)2 |
ω |
|
1 + Q2 (ω |
|
− |
1 |
)2 |
|
||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 + Q2 (ω |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ω |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
* |
|
|
|
ω |
* |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
* |
|
|
* |
|
|
|
|
|
|
|
* |
|
|
* |
|
ω |
* |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Найдем точки максимумов этих трех кривых.
Очевидно, что при резонансной частоте полное входное сопротивление контура (z=|Z|) минимально и равно активному сопротивлению, тогда действующее значение тока максимально и равно:

|
I = |
U |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
R |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
Чтобы найти точки максимумов кривых UL(w) и UC(w) необходимо продифференцировать их по |
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||
частоте, например: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
dU L |
|
= [1 + Q2 (ω* - |
1 |
) 2 ]−1 {[1 + Q2 (ω* - |
1 |
|
)2 ] |
12 - |
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
ω* |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||
|
dω* |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ω* |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
1 |
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
2 ]− |
1 |
|
|
1 |
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
- ω* |
|
[1 + Q2 (ω* - |
|
|
) |
2 Q2 2(ω* |
- |
|
|
)(1 |
+ |
|
|
)} |
= |
|
|
|
||||||||||||||||||
|
2 |
ω* |
ω* |
ω*2 |
|
|
|||||||||||||||||||||||||||||||
|
= [1 + Q2 (ω* - |
|
1 |
|
) 2 ]− 32 [1 + Q2 (ω* - |
1 |
) 2 - Q |
2 (ω* - |
|
1 |
)(ω* + |
1 |
)] = |
||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ω* |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ω* |
|
|
|
|
|
|
|
ω* |
ω* |
|||||||||
|
1 + Q2 (ω* - |
|
1 |
) 2 - Q2 (ω* - |
1 |
)2 ] |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||
= |
|
|
|
|
|
|
ω* |
|
|
|
|
|
|
|
ω* |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
[1 + Q2 (ω* |
- |
1 |
) 2 ]32 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ω* |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
приравняв к нулю числитель полученной дроби, уравнение для частоты максимума для действующего значения напряжения на индуктивности:
|
Q2 |
|
Q2 |
|
2Q2 |
2Q2 |
||
1 + Q2ω*2 - 2Q2 + |
|
- Q2ω*2 + |
|
= 0, |
|
= 2Q2 - 1, ω* = |
|
, |
ω*2 |
ω*2 |
ω*2 |
2Q2 - 1 |
таким образом, частота максимума действующего значения напряжения на индуктивности равна:
2Q2
ω L = 2Q2 - 1 .
Аналогично, частота максимума действующего значения напряжения на емкости равна:
ω |
|
= |
|
2Q2 - 1 |
|
. |
|
|
|||||
|
C |
|
|
2Q2 |
Отметим, что: wL>w0, wC<w0, wLwC=w02. Если Q<1/Ö2, то wL и wC - мнимые, т.е. кривые UL(w) и UC(w) не имеют максимумов.
Рассмотрим зависимость I(w) (рис. 2). Полосой пропускания называется частотный диапазон w1£w£w2, в котором выполняется условие:
I (ω ) ³ I (ω0 ) . 2
Уравнение для границ полосы пропускания имеет вид:
1 + Q |
2 |
|
ω |
− |
ω0 |
2 |
= 2 . |
|
|
( |
|
|
) |
|
|||
|
ω0 |
ω |
|
Это - уравнение четвертого порядка, два корня которого являются границами полосы пропускания и имеют вид (два других корня - отрицательные и не имеют физического смысла):

|
= ω0 + |
|
|
|
|
ω1,2 |
( |
ω0 |
) 2 + ω02 . |
||
|
|||||
|
2Q |
2Q |
Легко видеть, что: ω1ω2=ω02.