17. Последовательный R-L-C контур. Резонанс напряжений.

РЕЗОНАНС НАПРЯЖЕНИЙ Рассмотрим контур, состоящий из последовательно соединенных сопротивления, индуктивности и

емкости (рис. 1)

Рис. 1. Последовательный контур.

Напомним принятые обозначения:

1.строчными буквами обозначаются мгновенные значения: u, i, uL, uC;

2.заглавными буквами обозначаются действующие значения: U, I, UL, UC;

3.подчеркнутыми заглавными буквами - комплексные действующие значения: U, I, UL, UC.

Входное сопротивление контура:

1

Z = R + j(ωL ωC ) .

Комплексное действующее значение тока контура имеет вид:

I =

U

 

 

,

R + j(ωL

1

)

 

 

 

 

 

 

ωC

 

отсюда получается действующее значение тока

I =

 

U

 

 

 

.

 

 

 

 

 

 

 

 

 

R2 + (ωL

1

)2

 

 

 

 

ωC

 

 

Аналогичным образом получаются выражения для действующих значений напряжений на индуктивности (UL, UL) и на емкости (UC, UC).

U L

=

 

jωLU

 

 

 

, U L

=

 

 

 

ωLU

 

 

 

 

;

 

 

 

 

 

 

1

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

R + j(ωL

)

 

R2

+ (ωL

1

)

2

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

ωC

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

ωC

 

 

 

 

U C =

 

U

 

 

 

,

U C =

 

 

 

U

 

 

 

 

 

 

.

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

1

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

jωC[R + j(ωL

)]

 

 

 

ωC R 2 + (ωL

1

)2

 

 

 

 

 

 

ωC

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

ωC

Условием наступления резонанса напряжений является равенство нулю реактивной составляющей входного сопротивления контура:

ω

L =

1

,

ω

 

=

 

1

.

ω0 C

0

 

 

0

 

 

 

 

 

LC

 

 

 

 

 

 

 

При резонансе реактивные сопротивления индуктивности и емкости равны:

ω

L =

1

=

 

L

 

=

LC

=

L

= ρ ,

ω0 C

 

 

 

 

 

 

0

 

 

 

LC

 

 

C

 

C

 

 

 

 

 

 

 

эта величина называется характеристическим сопротивлением контура.

Отношение характеристического сопротивления контура к его омическому сопротивлению называется добротностью контура:

Q = ρ .

R

Заметим, что при ω=ω0 отношение действующих значений напряжений на индуктивности и на емкости к действующему значению входного напряжения равно добротности:

U L = U C = Q .

U U

Преобразуем выражение для действующего значения тока контура, вынеся активное сопротивление R за знак радикала а характеристическое сопротивление ρ=ω0L за скобки и учитывая определение Q:

I =

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

U

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

=

 

 

 

 

 

 

 

U

 

 

 

 

 

 

 

 

 

.

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

R 1 + (ω0 L )

2 (

 

ωL

 

 

1

 

 

)2

 

 

 

R 1 + Q

2 (

ω

 

ω0 )2

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

ω0

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

R

 

 

 

ω0 L

 

 

 

ωCω0 L

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

ω

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Аналогичным образом получаем выражения для действующих значений напряжений на

индуктивности и на емкости:

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

ω

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

ω0

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

U L =

 

 

 

UQ ω0

 

 

 

 

 

,

 

U C

=

 

 

 

 

UQ ω

 

 

 

 

.

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

ω0 ) 2

 

 

 

 

 

 

 

 

ω

ω0

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

1 + Q2 (

ω

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

1 + Q2 (

) 2

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

ω

0

 

 

ω

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

ω

0

 

ω

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Введя относительную частоту ω*=ω/ω0, преобразуем полученные формулы к следующему виду:

 

 

 

I =

 

 

 

 

 

 

 

 

U

 

 

 

 

 

 

 

 

, U L =

 

 

 

 

 

 

UQω*

 

 

 

 

 

 

,

U C =

 

 

 

UQ

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

R 1 + Q

2 (ω

 

1

)2

 

 

 

 

 

 

1

)2

ω

 

1 + Q2 (ω

 

1

)2

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

1 + Q2 (ω

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

ω

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

*

 

 

 

ω

*

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

*

 

 

*

 

 

 

 

 

 

 

*

 

 

*

 

ω

*

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Найдем точки максимумов этих трех кривых.

Очевидно, что при резонансной частоте полное входное сопротивление контура (z=|Z|) минимально и равно активному сопротивлению, тогда действующее значение тока максимально и равно:

 

I =

U

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

R

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Чтобы найти точки максимумов кривых UL(w) и UC(w) необходимо продифференцировать их по

частоте, например:

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

dU L

 

= [1 + Q2 * -

1

) 2 ]−1 {[1 + Q2 * -

1

 

)2 ]

12 -

 

 

 

 

 

 

 

 

 

ω*

 

 

 

 

 

 

 

 

dω*

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

ω*

 

 

 

 

 

 

 

 

 

1

 

 

 

 

 

 

1

 

 

2 ]

1

 

 

1

 

 

 

 

1

 

 

 

 

 

 

 

- ω*

 

[1 + Q2 * -

 

 

)

2 Q2 2(ω*

-

 

 

)(1

+

 

 

)}

=

 

 

 

 

2

ω*

ω*

ω*2

 

 

 

= [1 + Q2 * -

 

1

 

) 2 ]− 32 [1 + Q2 * -

1

) 2 - Q

2 * -

 

1

)(ω* +

1

)] =

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

ω*

 

 

 

 

 

 

 

 

 

ω*

 

 

 

 

 

 

 

ω*

ω*

 

1 + Q2 * -

 

1

) 2 - Q2 * -

1

)2 ]

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

=

 

 

 

 

 

 

ω*

 

 

 

 

 

 

 

ω*

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

[1 + Q2 *

-

1

) 2 ]32

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

ω*

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

приравняв к нулю числитель полученной дроби, уравнение для частоты максимума для действующего значения напряжения на индуктивности:

 

Q2

 

Q2

 

2Q2

2Q2

1 + Q2ω*2 - 2Q2 +

 

- Q2ω*2 +

 

= 0,

 

= 2Q2 - 1, ω* =

 

,

ω*2

ω*2

ω*2

2Q2 - 1

таким образом, частота максимума действующего значения напряжения на индуктивности равна:

2Q2

ω L = 2Q2 - 1 .

Аналогично, частота максимума действующего значения напряжения на емкости равна:

ω

 

=

 

2Q2 - 1

 

.

 

 

 

C

 

 

2Q2

Отметим, что: wL>w0, wC<w0, wLwC=w02. Если Q<1/Ö2, то wL и wC - мнимые, т.е. кривые UL(w) и UC(w) не имеют максимумов.

Рассмотрим зависимость I(w) (рис. 2). Полосой пропускания называется частотный диапазон w1£w£w2, в котором выполняется условие:

I (ω ) ³ I 0 ) . 2

Уравнение для границ полосы пропускания имеет вид:

1 + Q

2

 

ω

ω0

2

= 2 .

 

(

 

 

)

 

 

ω0

ω

 

Это - уравнение четвертого порядка, два корня которого являются границами полосы пропускания и имеют вид (два других корня - отрицательные и не имеют физического смысла):

 

= ω0 +

 

 

 

 

ω1,2

(

ω0

) 2 + ω02 .

 

 

2Q

2Q

Легко видеть, что: ω1ω202.

Соседние файлы в папке Новая папка