

45. Передача энергии в прроводнике с током.
Рис. 25. Возможные напрравления вектора Пойнтинга при увеличении энергии в объёме V. В проводнике с током (рис. 25) вектор напряжённости магниитного поля к его
поверхности, вектор напр яжённости электрического поля E имеет нормальную En и
тангенциальную Etg составляющие, причём последняя направлена так же, как ток.
Поэтому вектор Пойнтинга у поверхности имеет вид:
Π = E × H = Π1 + Π2 = (En × H ) + (Etg × H ) .
Первое слагаемое вектора Пойнтинга Π1 = (En × H ) направлено вдоль проводника и определяет энергию перреносимую вдоль проводника. Второе слаггаемое Π2 = (Etg × H )
направлено вглубь проводника, на постоянном токе это энергия, переходящая в тепло. Т.о. энергия, переносимая вдоль проводника определяется нормальной составляющей вектора
напряжённости электрического поля E , а энергия, входящая в проводник (потери) определяется тангенциальной составляющей.
Рис. 26. Поле на поверхности проводника с током.
Рис. 27. Движение энергии внутри проводника с током.
Рассчитаем поток энергии, входящей в проводник на участке длиной l. Проводник имеет форму цилиндра с радиусом a и по нему течёт ток I. На рис. 27. показано направление векторов Etg , H , Π2 у поверхности проводника. Т.к. Etg и H
перпендикулярны друг к другу, касательны к поверхности проводника и одинаковы во всех точках проводящей поверхности, то поток мощности внутрь проводника равен:
P = |
|
( |
|
|
|
|
|
|
|
= E H 2π al, E = |
j |
= |
I |
, H = |
I |
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
dS |
, |
||||||||||
∫ |
E |
× H |
)dS = E H |
∫ |
|||||||||||||||
|
π a2 g |
2π a |
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
tg |
|
tg |
tg |
g |
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
S |
|
|
|
|
|
|
|
S |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
где: S - поверхность проводника, j - плотность тока в проводнике. Тогда:
P = |
j |
|
I |
2π al = j |
I ×l |
= |
I |
|
I × l |
= I 2 |
l |
= I 2 R . |
g 2π a |
|
|
|
gπ a2 |
||||||||
|
|
g |
π a2 g |
|
Поток электромагнитной энергии равен количеству тепла, выделенному по закону Джоуля
– Ленца.