19. Понятие о резонансе в сложных цепях.

ПОНЯТИЕ О РЕЗОНАНСЕ В СЛОЖНЫХ ЦЕП ЯХ Условие резонансаа b=0 или x=0 в разветвленной цепи с несколькими

индуктивностями и емкостями дают для частоты ω уравнения, котоорые могут иметь несколько действительны х корней, т.е. у разветвленной цепи может быть несколько резонансных частот.

Пример.

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Найдем входное сопротивление цепи, изображенной на рис. 6.

 

 

 

 

jωL1

 

1

 

 

 

jωL

 

jωL jω 3 L L C

 

+ jωL

 

 

 

 

 

 

 

Z = jωL3 +

jωC

2

 

= jωL3 +

=

2

 

 

 

 

 

1

3

1

3

1

jωL1

+

1

 

 

1 − ω 2 L1C2

 

1 − ω 2 L1C2

 

 

jωC2

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Рис. 6.

Если Z=0, наступает резонанс напряжений:

− ω 3 L L C

2

+ ω ( L + L ) = 0,

 

1

3

 

1

3

 

 

 

L1 + L3

 

 

 

 

 

ω 2 =

,

ω1 =

 

L1 + L3

 

 

 

L1 L3C2

 

 

L1 L3C2

 

 

 

 

Входная проводимость этой цепи равна:

1

 

 

1 − ω 2 L C

2

 

Y =

 

= j

 

 

1

 

 

Z

ωL jω 3 L L C

2

+ jωL

 

 

 

3

1

3

1

При Y=0 наступает резонанс токов:

1

ω 2 L1C2 1 = 0, ω2 = .

L1C2

Задача (4.88, Поливанов).

Для схемы рис. 7 даны L,C. При каком R входное сопротивление чисто активное на любой частоте?

Рис. 7.

Входное сопротивление равно:

 

 

 

 

R

 

1

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

jωC

 

 

 

 

R jωL

 

 

 

 

R

 

 

 

RjωL

 

R - jωCR2

RL)2 + jωLR2

 

Z =

 

 

 

 

 

 

 

+

 

 

 

=

 

 

 

+

 

 

 

 

=

 

 

 

 

 

+

 

 

 

 

=

 

 

 

R +

 

1

 

 

 

R + jωL

1 + jωCR

R + jωL

1 + CR)2

R 2 + L)2

 

 

 

 

 

 

 

jωC

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

R

 

 

 

 

 

 

 

R L)2

 

 

 

 

 

 

ωLR2

 

 

 

 

ωCR2

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

=

 

 

 

 

 

 

 

 

+

 

 

 

 

 

 

 

 

 

+ j

 

 

 

 

 

 

 

-

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

+ CR)

2

 

 

R

2

+ L)

2

 

2

+ L)

2

 

 

 

 

 

2

 

 

 

 

 

 

 

 

1

 

 

 

 

 

 

 

 

 

R

 

 

 

1 + CR)

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Найдем величину R из условия равенства нулю мнимой части:

 

 

 

 

 

 

 

ωLR2

 

 

 

 

 

 

ωCR2

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

-

 

 

= 0 ωL + ω3 LC 2 R2 - ωCR2 - ω3 L2 C = 0

 

 

 

 

R2 + L)2

1 + ( ωCR)2

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

ω2 L2 C - L

 

 

 

 

 

ω2 LC - 1

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

L

 

 

 

 

L

R2 2 LC 2 - C) = ω2 L2 C - L

 

R =

 

 

=

 

 

 

 

 

 

 

R =

 

 

 

ω2 LC 2 - C

 

C ω2 LC - 1

C

Т.о. получаем, что если активное сопротивление равно харакктеристическому, резонанс наступает на любой частоте.

Задача.

Найти L0, при котором фазы u и i совпадают. R=2 Ом, L=2 мГн, C=250 мкФ, w=2×103 с-1.

Рис. 8.

Входное сопротивление равно:

 

jωL

 

1

 

 

 

 

 

 

 

Z = jωL + R +

 

jωC

= jωL

 

+ R +

jωL

 

 

 

 

 

 

 

.

 

1

 

 

1 - ω2

 

0

jωL +

 

 

0

 

LC

 

 

jωC

 

 

 

 

 

 

Чтобы фазы входного напряжения u и входного тока i совпадали, необходимо, чтобы реактивная составляющая входного сопротивления была равна нулю:

 

 

ωL0 =

 

ωL

,

 

L0 =

 

 

L

 

.

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

ω 2 LC -1

ω 2 LC -1

 

.

 

 

2 ×10−3

Гн

 

 

 

 

 

 

2 ×10−3

Гн

L =

 

 

 

 

 

 

=

= 2 мГн

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

0

(2

×106 c −2 )(2 ×10

−3

Гн)(250

×10−6

Ф) -1

 

2 -1

 

 

 

 

 

 

Резонанс токов наступает, если реактивная составляющая входной проводимости равна нулю:

Y =

1

=

 

 

1

 

 

 

 

=

 

 

1 - ω 2 LC

 

=

Z

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

2 LC) + jω( L + L - ω2

 

 

 

 

 

 

 

 

L + L - ω2 L LC R(1 - ω

L LC)

 

 

 

 

 

 

R + jω

0

 

 

0

 

 

 

 

 

0

0

 

 

 

 

 

 

 

1 - ω2 LC

 

 

 

 

 

 

 

,

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

=

 

(1 - ω 2

LC)[ R(1 - ω2 LC) - jω( L + L - ω 2

L LC)]

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

0

 

 

0

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

R 2 (1 - ω2 LC) 2 + ω

2 ( L + L - ω 2 L LC)2

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

0

 

0

 

 

 

 

отсюда:

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

L + L - ω2

L LC = 0 ω

 

=

 

L0 + L

 

 

 

 

1

 

 

 

 

 

 

 

 

 

0

 

 

 

 

0

 

 

 

 

 

L0 LC

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

.

 

 

 

 

1 - ω 2 LC =

0 ω2 =

1

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

LC

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Соседние файлы в папке Новая папка