9. Электродинамические усилия в контактах. Компенсаторы электродинамических сил в контактах.

Значительную опасность представляет ЭДУ в контактах, которое обусловлено явлением сужения линий тока в них. В результате данного явления в подвижном и неподвижном контактах существуют области, в которых ток направлен в разные стороны (рис. 1.3).

 Рис. 1.3. ЭДУ в контактах

Применив правило левой руки, можно показать, что возникающие при этом усилия стремятся отбросить подвижный контакт от неподвижного. Эти усилия носят название ЭДУ сужения в контактах (F_эдк).

Применив рассматриваемый метод расчёта ЭДУ к одноточечному контакту, получим соотношение

, (1.9)

где S₁ – площадь поперечного сечения тела контакта;

– площадь действительного контактирования;

- сила контактного нажатия;

- сопротивление материала контактов смятию.

Для многоточечного контакта с N контактными точками F_эдк равно сумме усилий, возникающих в каждой точке контактирования:

.

При номинальном токе F_эдк невелико. При токах КЗ эти усилия, пропорциональные квадрату тока, достигают больших значений. Если F_эдк превысит F_к, то контакты разомкнутся с образованием мощной разрушающей дуги. Разработаны компенсаторы F_эдк (рис. 1.4).

а – электродинамический мостиковых контактов;

б – электродинамический рычажных контактов;

в – электромагнитный рычажных контактов

10. Нагрев и охлаждение однородных элементов при продолжительном режиме работы. Проверка на нагрев.

При работе ЭА в его элементах идут непрерывно три тепловых процесса: выделение тепла, поглощение тепла и отдача тепла в окружающую среду. От совокупности этих процессов зависит температура элементов ЭА.

Рассмотрим процесс нагрева однородного токопровода. Уравнение теплового баланса токопровода для любого момента времени

_(2.4), где - мощность тепловых потерь в токопроводе, Вт;

с – удельная теплоёмкость материала токопровода, Вт·с/(кг·°С);

m – масса токопровода, кг;

- превышение температуры токопровода над температурой окружающей среды (перегрев), °С; согласно ГОСТ 8024-84, наибольшая температура окружающей среды ;

S₀ – поверхность охлаждения, м²;

К_т – коэффициент теплоотдачи токопровода, численно равный количеству тепла, отдаваемому в окружающую среду за 1 с всеми видами теплоотдачи (теплопроводностью, конвекцией, излучением) с 1 м² поверхности при перегреве в 1 °С, Вт/(м² ·°С).

Коэффициент теплоотдачи зависит в общем случае от температуры поверхности тела, его геометрической формы и размеров, от температуры среды, её свойств, способа конвективного теплообмена (вынужденная или естественная конвекция) и других факторов. При инженерных расчётах К_т определяют по эмпирическим формулам или таблицам , полученным на основании экспериментальных исследований наиболее характерных элементов ЭА.

Уравнение (2.4) говорит о том, что энергия, выделяемая в токопроводе за время dt, равна тепловой энергии, идущей на нагрев токопровода на значение и тепловой энергии, отдаваемой в окружающую среду за время dt.

Если принять ρ, с и K_Т постоянными, то при постоянстве мощности потерь решение уравнения (2.4) относительно имеет вид

, где - перегрев токопровода к началу процесса нагрева.

Если температура токопровода в начальный момент нагрева равнялась температуре окружающей среды ( ), то уравнение кривой нагрева принимает вид .

Таким образом, кривая нагрева токопровода описывается экспоненциальным законом (рис. 2.3). При перегрев достигает установившегося значения .

Величина, обратная коэффициенту при t в уравнении экспоненты, имеет размерность времени и называется постоянной времени. В данном случае постоянная времени теплового процесса равна ,где cm – теплоёмкость токопровода; K_T S₀ – теплоотдача токопровода.

Постоянная времени характеризует скорость изменения перегрева токопровода и графически определяется отрезком, отсекаемым касательной к экспоненте в начале координат от прямой . Перегрев достигает практически установившегося значения за время (3…4)T.

Рис. 2.3. Кривые нагрева и охлаждения однородного элемента

при продолжительном режиме работы

Процесс нагрева токопровода от температуры окружающей среды до установившегося значения можно разбить на три этапа. В самом начале процесса нагрева (t < 0,1T), когда перегрев ещё незначительный, ( ), теплоотдачи в окружающую среду практически нет (адиабатический процесс) и уравнение теплового баланса принимает вид . (2.9)

Отсюда максимальная скорость нарастания перегрева равна . (2,10)

Проинтегрировав уравнение (2.9), получим закон нарастания перегрева при адиабатическом процессе . (2.11) Уравнение (2.11) представляет собой уравнение касательной к экспоненте в начале координат. Поэтому можно дать следующее определение постоянной времени теплового процесса. Это отрезок времени, в течение которого перегрев тела достигает установившегося значения, если при этом отсутствует теплоотдача.

Второй этап характеризуется постепенным снижением скорости нарастания перегрева, что обусловлено постепенным увеличением количества тепла, отдаваемым токопроводом в окружающую среду.

Третий этап (t > 4T) характеризуется практически прекращением дальнейшего нарастания перегрева, т. е. . При этом всё выделяющееся в токопроводе тепло идёт в окружающую среду. Поглощение тепла токопроводом отсутствует. Уравнение теплового баланса для данного этапа имеет вид . (2.12)

Данное уравнение позволяет рассчитать допустимый ток токопровода в продолжительном режиме работы, приняв :

, (2.13), где - допустимый перегрев токопровода при продолжительном режиме работы;

R₀ – сопротивление токопровода при температуре окружающей среды;

- температурный коэффициент сопротивления материала токопровода.

После отключения токопровода тепло, накопленное в процессе нагрева, отдаётся в окружающую среду. При этом уравнение теплового баланса имеет вид . (2.14)

Решение этого уравнения относительно перегрева . (2.15)

Задача теплового расчёта частей ЭА заключается в определении их геометрических размеров, при которых максимальная температура частей ЭА во всех режимах работы не превышает допустимого значения: .