
- •Электродинамика как раздел науки
- •Скалярные и векторные поля. Способы представления полей
- •Заряд, плотность заряда, плотность тока
- •Закон сохранения заряда
- •Векторы электромагнитного поля
- •Силовое воздействие электромагнитного поля
- •Потенциальное и вихревое поле
- •Электромагнитные свойства сред
- •Классификация сред
- •Тензоры диэлектрической и магнитной проницаемости
- •Закон полного тока (закон Ампера)
- •Закон электромагнитной индукции
- •Закон Гаусса
- •Уравнения Максвелла в интегральной форме
- •Уравнения Максвелла в дифференциальной форме
- •Координатная форма уравнений Максвелла
- •Физический смысл уравнений Максвелла
- •Электростатическое и магнитостатическое поля
- •Уравнения Максвелла для комплексной амплитуды
- •Комплексные диэлектрическая и магнитная проницаемости. Тангенс угла электрических потерь.
- •21. Теорема Пойнтинга
- •22. Уравнения Гельмгольца
- •Волновые процессы. Фазовый фронт. Плоская, сферическая, цилиндрическая волны
- •Плоская волна. Характеристическое сопротивление среды
- •Фазовая скорость и постоянная затухания плоских волн
- •Плоские волны в хорошо проводящих средах. Скин-слой
- •Дисперсия, групповая скорость
- •Линейная поляризация электромагнитных волн. Суперпозиция двух линейно поляризованных волн
- •Круговая поляризация электромагнитных волн.
- •Граничные условия для нормальных компонент векторов е и d
- •Граничные условия для тангенциальных компонент векторов е и d
- •Граничные условия для нормальных компонент векторов н и в
- •Граничные условия для тангенциальных компонент векторов н и в
- •− Поверхностный ток
- •Нормальное падение электромагнитной волны на идеально проводящую плоскость
- •Нормальное падение плоской электромагнитной волны на диэлектрическое полупространство
- •Падение плоской электромагнитной волны на диэлектрическое полупространство под произвольным углом. Законы Снеллиуса.
- •Угол Брюстера
- •Угол полного внутреннего отражения
- •Линии передачи, основные типы
- •Классификация направляемых волн. Волны типа те, тм, тем Падение плоской волны с параллельной поляризацией
- •Падение плоской волны с перпендикулярной поляризацией
- •Фазовая скорость направляемых волн
- •Типы волн в волноводах. Критическая длина волны
- •Волны типа е в прямоугольном волноводе
- •Волны типа н в прямоугольном волноводе
- •Основная волна н10 в прямоугольном волноводе
- •Критическая длина волны и длина волны в прямоугольном волноводе
- •Токи на стенках прямоугольного волновода с волной н10. Излучающие и неизлучающие щели
- •Волны типа тем. Коаксиальная линия передачи
- •Волны типа тем. Полосковые линии передачи
- •Линии поверхностной волны
- •Световоды
- •Квазиоптические линии передачи
- •Элементарный электрический излучатель. Составляющие электромагнитного поля
- •Элементарный электрический излучатель. Векторный электрический потенциал
- •Элементарный электрический излучатель. Диаграмма направленности
- •Элементарный магнитный излучатель.
- •Классификация радиоволн по диапазону частот. Особенности диапазонов. Области использования.
- •Строение и параметры атмосферы
- •Механизмы распространения радиоволн
- •Параметры антенн
- •Уравнение радиопередачи
- •Область, существенная для распространения радиоволн
- •Радиолинии с низкоподнятыми антеннами при плоской Земле
- •Радиолинии с низкоподнятыми антеннами при сферической Земле
- •Радиолинии с высокоподнятыми антеннами при гладкой плоской земле
- •Ионосфера. Ионосферные слои
- •Преломление и отражение радиоволн в ионосфере
- •Максимально применимая частота, критический угол
- •Поглощение радиоволн в ионосфере
- •Влияние магнитного поля Земли на распространение радиоволн в ионосфере
- •Тропосфера, индекс преломления
- •Рефракция радиоволн в тропосфере, виды рефракций
- •Отражение и рассеяние радиоволн на неоднородностях тропосферы
- •Особенности распространения длинных и средних волн
- •Особенности распространения коротких волн
- •Особенности распространения волн диапазона укв
Элементарный электрический излучатель. Векторный электрический потенциал
Пользуясь результатами рассмотрения электродинамических потенциалов, вычислим поле векторного электрического потенциала, возбуждаемого элементарным электрическим излучателем в неограниченном свободном пространстве ( , ).
В
соответствии с физической постановкой
данной задачи воспользуемся сферической
системой координат
,
в начальной точке которой расположим
излучатель. Ввиду малости геометрических
размеров излучателя радиус-вектор
,
входящий в формулу для электродинамического
потенциала
,
может считаться постоянным и равным
сферической координате
.
Отсюда будем иметь
.
Интегрирование
вектора плотности стороннего тока по
объему, занятому излучателем, представляет,
на первый взгляд, логические трудности,
поскольку, по определению, объем
излучателя должен быть устремлен к
нулю. Наиболее простой путь состоит в
анализе физической размерности интеграла,
входящего в последнюю формулу. Нетрудно
проверить, что данный интеграл имеет
размерность
.
Здесь известны амплитуда стороннего
электрического тока в излучателе
и его длина
.
Требуемая
размерность будет получена, если
положить
,
откуда
Единичный вектор i в двух последних формулах указывает на то, что ось элементарного излучателя направлена параллельно оси .
Для
дальнейшего анализа необходимо знать
разложение вектора
в каждой точке пространства по ортам
сферической системы координат.
,
.
Поскольку вектор электрического потенциала всюду направлен параллельно оси , его проекция на направление азимутального угла тождественно равна нулю, т.е. .
Определение сферических проекций векторного потенциала
Элементарный электрический излучатель. Диаграмма направленности
Диаграммой направленности произвольной антенны называется зависимость амплитуд векторов поля в дальней зоне от угла наблюдения.
В
случае элементарного электрического
излучателя диаграмма направленности
описывается функцией
.
Это значит, что излучение энергии в
направлении оси излучателя отсутствует;
максимальное излучение происходит при
,
т. е. в экваториальной плоскости
излучателя.
Нормированная диаграмма направленности элементарного излучателя
Как
правило, на практике пользуются
нормированными диаграммами направленности,
при этом по оси ординат откладывается
величина напряженности поля при данном
угле наблюдения, отнесенная к максимальному
значению напряженности. Нормированная
диаграмма направленности элементарного
излучателя представляет собой отрезок
синусоиды на интервале от
до
.
Весьма наглядным является представление нормированной диаграммы направленности в полярной системе координат. Принцип полярной диаграммы заключается в том, что здесь на каждом луче, проведенном из начала координат под заданным углом 0, откладывается нормированная величина напряженности поля. Нетрудно убедиться, что в случае элементарного электрического излучателя геометрическим местом точек диаграммы направленности будет окружность, поскольку
.
Несмотря
на то, что физически областью изменения
углов
является интервал
,
часто диаграмму направленности изображают
в обеих полуплоскостях, подчеркивая
этим, что излучение вибратора равномерно
(изотропно) по всем углам. Именно таким
образом построена диаграмма направленности
на данном рисунке.
Построение диаграммы направленности элементарного электрического излучателя в полярной системе координат.