3.4. Применение закона Био-Савара-Лапласа к расчету магнитных полей прямолинейного и кругового токов

3.4.1. Магнитное поле прямолинейного бесконечно длинного

проводника с током

О пределим напряженность магнитного поля, порождаемого бесконечно длинным проводником с током I, в точке А, равноудаленной от его концов (рис. 3.3,а). Для чего выделим некоторый участок проводника длиной , а рассматриваемую точку расположим на кратчайшем расстоянии r₀ от него.

На основании закона Био- Савара- Лапласа каждый элемент проводника в рассматриваемой точке создает магнитное поле с напряженностью (рис. 3.3,б):

, (3.5)

где I - величина тока в проводнике;

r - расстояние от элемента проводника dl до рассматриваемой точки поля;

 - угол между направлением тока в проводнике и направлением на рассматриваемую точку поля;

=   - численное значение вектора, равного элементу проводника, направление которого совпадает с направлением тока.

Из рис. 3.3,б видно, что

; .

Тогда

. (3.6)

Применив принцип суперпозиции магнитных полей, проинтегрировав выражение (3.6) в пределах от ₁ до ₂ (где ₁ и ₂ – соответственно углы между направлением тока в проводнике и направлением на рассматриваемую точку поля), получим

. (3.7)

При симметричном расположении точки М относительно концов проводника cos₁ = - cos₂, тогда

, (3.8)

где

.

Для бесконечно длинного проводника ₁0, ₂, тогда

. (3.9)

Направление векторов и совпадает с направлением касательной к цилиндрической поверхности радиуса r. По мере удаления от проводника и убывают по гиперболе (рис. 3.4).

Зная связь между напряженностью и индукцией магнитного поля, можно получить соответствующие формулы для определения индукции магнитного поля:

;

; . (3.10)

Параметры магнитного поля и остаются постоянными для любой точки, лежащей на цилиндрической поверхности, которой принадлежит точка и ось которой совпадает с осью проводника. Это обусловлено цилиндрической симметрией магнитного поля бесконечного линейного тока (рис. 3.5).

3.4.2. Магнитное поле на оси кругового проводника с током

М агнитное поле на оси кругового проводника радиусом R, в котором существует ток I, является результирующим полем от всех элементов проводника (рис. 3.6). Каждый из диаметрально противоположных элементарных участков в точке, лежащей на оси проводника, создает свое собственное поле с напряженностью dH^'. Вектор dH направлен под углом  к оси проводника. Разложим dH на две составляющие: dH_II, направленную вдоль оси, и dH_, перпендикулярную ей. Из рисунка можно установить, что для каждой пары диаметрально противоположных участков составляющие dH_ равны по величине и противоположны по направлению, а составляющие dH_II равны по величине и одинаково направлены. Поэтому при геометрическом сложении элементарных напряженностей dH от всех участков составляющие dH_ взаимно уничтожаются и результирующая напряженность магнитного поля H в точке на оси кругового проводника будет равна алгебраической сумме всех dH_II, т.е. интегралу, взятому от dH_II по всему круговому контуру :

. (3.11)

Численное значение

, (3.12)

где R - радиус кругового проводника;

r - расстояние от элемента проводника до рассматриваемой точки поля.

Учитывая, что по закону Био-Савара-Лапласа и что  = 90^o, можем записать

.

Подставляя последнее выражение в формулу (3.11) и учитывая, что I, R и r для всех участков кругового проводника одинаковы, получим

. (3.13)

Так как = 2R; , то окончательное выражение напряженности поля примет вид

. (3.14)

В ектор напряженности магнитного поля направлен вдоль оси кругового проводника с током.

Отметим, что при r_o = 0, т.е. в центре кругового проводника, напряженность магнитного поля

. (3.15)

На рис. 3.7 показана картина линий напряженности магнитного поля кругового тока.

Для нахождения направления векторов и в точках, лежащих на оси, применяется «правило буравчика»: буравчик располагается вдоль оси кругового тока и вращается по направлению тока, поступательное движение его укажет направление , .