- •1.Исторический обзор развития термодинамики
- •2. Термодинамическая система.
- •3. Типы термодинамического контакта
- •Термодинамические параметры
- •Термодинамическое состояние
- •Равновесное состояние
- •Уравнения состояния
- •Термодинамические процессы
- •10. Теплота и количество теплоты.
- •11. Внутренняя энергия. Энтальпия.
- •12. Аналитическое выражение первого начала.
- •13. Теплоемкость.
- •14. Изотермический процесс.
- •15. Изобарический процесс.
- •16. Изохорический процесс.
- •17. Адиабатический процесс.
- •18. Политропический процесс.
- •28) Аналитическое выражение второго начала.
- •29) Максимально полезная внешняя работа.
- •31) Свободная энергия Гельмгольца
- •32) Свободная энергия Гиббса.
- •34) Дифференциальные уравнения термодинамики в частных производных.
- •35) Условия равновесия фаз.
- •36) Правило фаз.
- •37.Теплота фазового перехода.
- •38 .Испарение и конденсация
- •39.Критическая точка
- •40. Насыщенный пар
- •41. Влажный пар
- •42. Перегретый пар
- •43. Циклы паросиловых установок
- •44. Циклы газотурбинных установок и реактивных двигателей
- •55. Размерные величины и единицы измерения
- •56. Теория размерностей
- •57. Уравнение теплопроводности
- •58. Одномерная стационарная задача теплопроводности при отсутствии внутреннего тепловыделения
- •59. Влияние переменности коэффициента теплопроводности
- •61. Перенос тепла в ребрах
- •62. Многомерные стационарные задачи теплопроводности
- •63. Нестационарная теплопроводность при пренебрежимо малом внутреннем термическом сопротивлении
- •64.Нестационарная теплопроводность в полу бесконечном твердом теле.
- •65.Диаграммы для решения задач нестационарной теплопроводности
- •66.Численные решения задач нестационарной теплопроводности
- •67. Уравнения сохранении массы, количества движения и энергии при ламинарном обтекании плоской пластины
- •68. Интегральные уравнения количества движения и энергии для ламинарного пограничного слоя
- •69. Расчет коэффициентов теплоотдачи и трения в ламинарном потоке
- •70.Аналогия между теплообменом и переносом количества движения при турбулентном обтекании плоской пластины
- •71.Аналогия Рейнольдса при турбулентном обтекании плоской пластины
- •72 Вынужденная конвекция при ламинарном течений в трубе
- •73 Безразмерные комплексы, используемые для обобщения экспериментальных данных по конвективному теплообмену
- •74 Конвективный теплообмен при течении в трубах и каналах
- •76 Свободная конвекция
- •77 Смешанная свободная и вынужденная конвекция
- •78 Теплообмен в высокоскоростном потоке
- •79 Физика излучения
- •80 Радиационные свойства
- •81 Угловой коэффициент излучения
- •82. Теплообмен излучением между серыми поверхностями
- •83. Матричный метод
- •84.Перенос излучения в поглощающих пропускающих средах
- •85. Радиационные свойства газов
- •86 Солнечное излучение
- •87 Основные типы теплообменников
- •88.Суммарный коэффициент теплопередачи
- •89. Среднелогарифмическая разность температур
- •90. Эффективность теплообменника
37.Теплота фазового перехода.
Теплота фазового перехода равна произведению температуры фазового перехода на разность энтропий в двух фазах, между которыми происходит переход.
Различают фазовые переходы двух родов. Фазовый переход I рода (например, плавление, кристаллизация и т. д.) сопровождается поглощением или выделением теплоты, называемой теплотой фазового перехода. Фазовые переходы I рода характеризуются постоянством температуры, изменениями энтропии и объема. Объяснение этому можно дать следующим образом. Например, при плавлении телу нужно сообщить некоторое количество теплоты, чтобы вызвать разрушение кристаллической решетки. Подводимая при плавлении теплота идет не на нагрев тела, а на разрыв межатомных связей, поэтому плавление протекает при постоянной температуре. В подобных переходах — из более упорядоченного кристаллического состояния в менее упорядоченное жидкое состояние — степень беспорядка увеличивается, т. е., согласно второму началу термодинамики, этот процесс связан с возрастанием энтропии системы. Если переход происходит в обратном направлении (кристаллизация), то система теплоту выделяет.
Фазовые переходы, не связанные с поглощением или выделением теплоты и изменением объема, называются фазовыми переходами II рода. Эти переходы характеризуются постоянством объема и энтропии, но скачкообразным изменением теплоемкости. Общая трактовка фазовых переходов II рода предложена академиком Л. Д. Ландау (1908—1968). Согласно этой трактовке, фазовые переходы II рода связаны с изменением симметрии: выше точки перехода система, как правило, обладает более высокой симметрией, чем ниже точки перехода. Примерами фазовых переходов II рода являются: переход ферромагнитных веществ (железа, никеля) при определенных давлении в температуре в парамагнитное состояние; переход металлов и некоторых сплавов при температуре, близкой к 0 К, в сверхпроводящее состояние, характеризуемое скачкообразным уменьшением электрического сопротивления до нуля; превращение обыкновенного жидкого гелия (гелия I) при Т=2,9 К в другую жидкую модификацию (гелий II), обладающую свойствами сверхтекучести.
38 .Испарение и конденсация
Испарение
Неравномерное распределение кинетической энергии теплового движения приводит к тому. Что при любой температуре кинетическая энергия некоторой части молекул может превысить потенциальную энергию связи с остальными.
Испарением называется процесс, при котором с поверхности жидкости или твердого тела вылетают молекулы. Испарение сопровождается охлаждением, т.к. более быстрые молекулы покидают жидкость. Скорость испарения зависит от рода жидкости. Испарение происходит при любой температуре, но с разной интенсивностью. Поэтому испарение происходит, чем выше температура, тем быстрее. Скорость испарения жидкости зависит от площади её поверхности.
В открытом сосуде масса жидкости вследствие испарения постепенно уменьшается , так как большинство молекул пара рассеивается в воздухе не возвращаясь в жидкость. Но небольшая их часть возвращается в жидкость. Поэтому при ветре испарение жидкости происходит быстрее.
Конденсация
Обычный водяной пар летним утром становится каплями росы, т. е. жидкостью, а зимой – кристалликами инея, т.е. твердым телом. Отвердевание или сжижение газообразных тел сопровождается огромным увеличением их плотности: примерно в 100-1000 раз. В переводе с латинского “конденсацио” означает “уплотнение, сгущение”.
Поэтому конденсацией называется переход вещества из газообразного состояния в жидкое или твердое. А сами эти состояния называются конденсированными состояниями вещества.