
- •Вопросы по курсу физика-2 (электромагнетизм и оптика) 2012
- •Электрические заряды. Закон Кулона. Консервативность поля кулоновских сил.
- •Напряженность электрического поля. Принцип суперпозиции. Теорема о циркуляции вектора е в электростатике. Свойства линий вектора е в электростатике.
- •Работай потенциал электростатического поля. Потенциал поля точечного заряда.
- •Выражение вектора е через потенциал (напряженность как градиент). Эквипотенциальные поверхности.
- •Проводники в электростатике (распределение зарядов, картина поля, острия ...)
- •Электроемкость уединенного проводника. Конденсаторы. Электроемкость конденсатора. (примеры: плоский, сферический, цилиндрический конденсатор)
- •Энергия заряженного проводника и конденсатора. Объемная плотность энергии электрического поля.
- •Взаимная энергия системы точечных зарядов.
- •Поле, создаваемое электрическим диполем.
- •Электрический диполь во внешнем электростатическом поле.
- •Поляризация диэлектриков. Вектор поляризации. Поверхностная плотность поляризационных зарядов.
- •Вектор электрического смещения о. Теорема Гаусса для диэлектриков.
- •Диэлектрическая восприимчивость и диэлектрическая проницаемость вещества. Поле внутри диэлектрического слоя.
- •Электрический ток. Плотность тока. Постоянный ток.
- •Закон Ома в дифференциальной форме. Закон Джоуля Ленца.
- •Сторонние силы и эдс. Закон Ома для неоднородного участка цепи.
- •Магнитные поля. Вектор в. Сила Лоренца, ее проявления (пример: сила Лоренца и качестве центростремительной).
- •Закон Ампера и его связи с силой Лоренца.
- •Закон Био-Савара-Лапласа. Пример (поле кругового тока в его центре).
- •Поле прямого тока.
- •Взаимодействие параллельных токов. Определение на этой основе единицы силы тока.
- •Магнитное взаимодействие движущихся зарядов.
- •Магнитное поле, создаваемое витком с током (магн. Диполем) на его оси. Магнитный момент.
- •Поток вектора в через замкн. Поверхность (теорема Гаусса для в). Дивергенция вектора в.
- •Работа при движении контура (проводника) с током в магнитном поле.
- •Теорема о циркуляции вектора в. Вихрь магнитного поля (rot в).
- •Магнитное поле торроида и соленоида.
- •Намагниченность вещества. Микротоки и эквивалентный поверхностный ток в сердечнике.
- •Напряженность магнитного ноля h. Теорема о циркуляции вектора h.
- •Магнитная энергия. Объемная плотность энергии магнитного поля.
- •Уравнение неразрывности (закон сохр. Заряда) и вопрос о вихре магнитного поля.
- •Переменное электрическое поле как возбудитель магнитного поля (ток смещения).
- •Система уравнений Максвелла (в интегральной и дифференциальной форме).
- •Условия для векторов e, d и для b, h на границе раздела сред.
- •Электромагнитное поле при отсутствии свободных зарядов и токов проводимости. Волновое уравнение.
- •Электромагнитные волны. Монохроматическая плоская электромагнитная волна.
Вопросы по курсу физика-2 (электромагнетизм и оптика) 2012
Электрические заряды. Закон Кулона. Консервативность поля кулоновских сил.
В природе существуют только два вида зарядов – положительные и отрицательные. Заряды одного знака (одноимённые заряды) отталкиваются, заряды разных знаков (разноимённые заряды) притягиваются. Наименьшим (элементарным) зарядом обладают элементарные частицы. Например, протон заряжен положительно, электрон – отрицательно. Элементарный отрицательный заряд равен по величине элементарному положительному заряду. В системе СИ заряд измеряется в кулонах (Кл). Величина элементарного заряда
e =1,6∙
Кл.
В природе нигде и никогда не возникает и не исчезает электрический заряд одного знака. Появление положительного электрического заряда +q всегда сопровождается появлением равного по абсолютной величине отрицательного электрического заряда
-q. Ни положительный, ни отрицательный заряды не могут исчезнуть по отдельности один от другого, они могут лишь взаимно нейтрализовать друг друга, если равны по абсолютной величине. Этот экспериментально установленный факт называется законом сохранения электрического заряда, который формулируется следующим образом: в электрически изолированной системе алгебраическая сумма зарядов остаётся постоянной:
const.
Изолированной называется система, не обменивающаяся зарядами с внешней средой.
В 1785 г. Шарль Кулон (1736-1806) экспериментально установил закон взаимодействия двух точечных зарядов, т.е. таких заряженных тел, размерами которых в данной задаче можно пренебречь. Этот закон гласит: сила взаимодействия двух точечных зарядов прямо пропорциональна произведению этих зарядов, обратно пропорциональна квадрату расстояния между ними и направлена по линии, соединяющей эти заряды. Для вакуума этот закон имеет вид
,
где
Кл²/Н·м²
(Ф/м) – электрическая постоянная. В
диэлектрике сила взаимодействия двух
точечных зарядов
,
Где
-
диэлектрическая проницаемость
диэлектрика. Она показывает во сколько
раз сила кулоновского взаимодействия
в диэлектрике меньше, чем в вакууме.
Взаимодействие между зарядами на
расстоянии осуществляется через
электрическое поле.
Кулоновские силы являются потенциальными (консервативными), то есть их работа не зависит от формы траектории, по которой перемещается тело, и на замкнутом пути равна нулю. Это следует из закона сохранения энергии - в противном случае, перемещая заряд из точки А в точку В по одной траектории, а обратно по другой, можно было бы получить полезную работу, но на самом деле это невозможно. Кроме этого, закон Кулона имеет ту же математическую форму, что и закон всемирного тяготения, значит, так как силы тяготения потенциальны, то и кулоновские силы тоже потенциальны. Если поле потенциально, то положение в нём двух точек определяет работу по перемещению заряда из одной точки в другую. Она равна изменению потенциальной энергии, взятому с противоположным знаком A=-(Wп2-Wп1).
Напряженность электрического поля. Принцип суперпозиции. Теорема о циркуляции вектора е в электростатике. Свойства линий вектора е в электростатике.
Электрическое поле – это одна из форм материи. Оно обладает свойством действовать на внесённые в него заряды с некоторой силой. Электрическое поле является составной частью электромагнитного поля. Поле, окружающее неподвижные заряды, называется электростатическим.
Если величину каждой силы разделить на соответствующее ей значение пробного заряда, то получим одно и то же значение, характерное для точки М этого поля. То есть эта величина может служить силовой характеристикой электрического поля в точке М. Она называется напряжённостью электрического поля:
E = F/qпр. (1.4)
Напряжённость электрического поля – векторная величина. Напряжённость не зависит от наличия или отсутствия в данном поле пробных зарядов. Она зависит от свойств самого поля, которое определяется зарядом – источником, расстоянием от него до точки поля, в которой измеряется напряжённость, и средой, в которой создано поле. В системе СИ напряжённость электрического поля измеряется в вольтах на метр (В/м).
Пусть имеется положительный точечный заряд – источник поля Q. Поместим в некоторую точку поля M этого заряда положительный пробный заряд qпр. На этот заряд будет действовать сила
.
Тогда напряжённость поля, создаваемого точечным зарядом Q в точке M,
.
Если заряд Q окружает среда с диэлектрической проницаемостью ε, то напряжённость создаваемого им поля
.
Графически электрическое поле изображают силовыми линиями. Силовые линии начинаются на положительных зарядах и заканчиваются на отрицательных или уходят в бесконечность.
О величине напряжённости судят по густоте линий. Чем гуще расположены линии, тем больше величина напряжённости.
Электрическое поле, напряжённость которого в каждой точке одинакова по величине и направлению, называется однородным. Силовыми линиями однородного поля являются параллельные прямые, расположенные на одинаковом расстоянии друг от друга. Электрическое поле точечного заряда неоднородно.
Если на электрический заряд q одновременно действуют электрические поля нескольких зарядов, то результирующая сила равна геометрической сумме сил, действующих со стороны каждого поля в отдельности. Это называется принципом суперпозиции: если в данной точке пространства различные заряды создают электрические поля с напряжённостями Е1, Е2 и т.д., то вектор напряжённости электрического поля в этой точке равен сумме векторов напряжённости всех электрических полей :
Е = Е1 + Е2 + ….+Еn .
Теорема о циркуляции в электростатике: циркуляция вектора напряжённости электростатического поля по любому замкнутому контуру равна нулю.