8.Теоретические кривые обычных зондов метода кс.
Г
радиент-зонд
Задача определения параметров среды по известным параметрам физического поля называется обратной задачей геофизики. Чтобы ее решить, надо иметь решение прямых задач. Прямая задача-выяснение пространственно-временного распределения физического поля по известным параметрам среды. Имея в наличии решение прямых задач, обратные задачи промысловой геофизики решаются простым сравнением. В связи с этим на на различных моделях пластов для различных типов зондов рассчитывают теоретические кривые КС. Теоретические кривые должны соответствовать определенным условиям:1)пласт однороден и изотропен;2)влияние скв ничтожно мало;3)пласт вскрыт скв под прямым углом. В зависимости от поставленных условий кривая будет иметь спец. форму, которая позволяет определить параметры изучаемой среды по виду кривой.
Рассмотрим кривую последовательного градиент-зонда. ρп>>ρвм1,2 ; ρвм1= ρвм2 ; h >> Lгз.
По мере приближения к пласту плотность тока в направлении электродов M и N возрастает за счет экранирования тока высокоомной средой (уч.АВ). Точка В соответствует моменту, когда электрод А находится на границе раздела пластов. Точка С соответствует моменту, когда электроды М и N находятся на границе раздела пластов. ВС,EF – участки постоянства сопротивлений (равны длине зонда, границу не пересекают).
На границе раздела 2-х сред потенциал поля изменяется равномерно, а градиент – скачкообразно, причем этот скачок тем интенсивнее, чем больше разница м/у сопротивлениями 2х сред (ρвм и ρп). При пересечении границы наблюдается max. КС этого максимума стремится к удвоенному значению сопротивления, т.е. в т. D (т. max) происходит скачок (в т. D сопротивление в 2 раза больше, чем в т. ρп ).
По мере дальнейшего продвижения КС пласта снижается и становится истинным. Далее – усиливается влияние вмещающих пород и КС снижается.
Точка Е – эл-д А на границе, т.F – эл-ды MN на границе.
На границе раздела происходит скачок, образовывается min кривой (уч.FG). далее КС стремится к сопротивлению вмещ.пород (уч.GH)
Границы отбиваются: подошва по max, кровля по min кривой.
ρ
п>>ρвм1,2
; ρвм1= ρвм2 ; h ≤ Lгз
ρп>>ρвм1,2 ; ρвм1= ρвм2 ; h << Lгз
Если ρп будет низкое, то кривые зеркально отображаются.
Патенциал-зонд
Задача определения параметров среды по известным параметрам физического поля называется обратной задачей геофизики, для решения которой надо иметь решение прямых задач.
Прямая задача - выяснение простр-временного распределения физического поля по известным параметрам среды (вып-ся в лаборатории).
И
мея
в наличии решение прямых задач, обратные
задачи промысловой геофизики решаются
простым сравнением. В связи с этим на
различных моделях пластов для различных
типов зондов рассчитывают теоретические
кривые КС. Теоретические кривые должны
соответствовать определенным условиям:
1)пласт однороден и изотропен;
2)влияние скв ничтожно мало;
3)пласт вскрыт скв под прямым углом.
В зависимости от поставленных условий кривые будут иметь разный вид, который позволяет определить параметры изучаемой среды по виду кривой.
Рассмотрим теор.кривую для одиночного однородного пласта высокого сопротивления, скв вертикальна и не влияет на измерения. ρп>>ρвм1,2; ρвм1=ρвм2;h>>Lпз
Кривая симметрична относительно середины пласта, т.к. ρвм1=ρвм2. Зонд находится в области ρвм1. По мере движения зонда вверх по разрезу КС будет возрастать (уч.АВ). Объясняется это тем, что высокоомная среда оказывает сопротивление э/току (экранирующее действие). Это приводит к тому, что потенциал измерений электрода М возрастает, следовательно КС растет. Возрастание КС будет продолжаться до тех пор, пока электроды А и М не окажутся по разную сторону границы. Точка В соответствует моменту, когда точка записи ПЗ располагается на границе раздела пластов.
По мере дальнейшего продвижения зонда КС мало изменится и будет постоянно, пока электрод М не пересечет границу. Точка С соответствует тому моменту, когда электрод М расположен на границе раздела пластов. Участок ВС называется участком постоянства сопротивлений, он соответствует длине зонда.
По мере дальнейшего продвижения зонда КС будет возрастать и будет стремиться к истинному сопротивлению пласта т.е к т.D. Чем больше мощность пласта, тем ближе КС к истинному.
По мере приближения зонда к кровле пласта потенциал измерения электрода будет снижаться за счет влияния низкоомной среды с ρвм2. При переходе к кровле пласта также наблюдается участок постоянства сопротивлений (уч.ЕF).
По мере дальнейшего продвижения зонда КС приближается к величине сопротивления ρвм2. На фактической, зафиксированной на скв кривой КС, четкие переходы не видны (штр.линия), а на теор.кривой – видны (спл.линия). Фактическая кривая имеет сложную форму.
Г
раницы
пластов проводят симметрично относительно
максимума (в т. D). Подошва отбивается
на величину L/2
выше, кровля - на L/2
ниже точки перехода от медленного до
резкого изменения КС.
С уменьшением толщины пласта снижается аномалия КС и искажается участок постоянства сопротивления ( ВС, EF и D). Это связано с влиянием на потенциал измеряющего электрода М низкоомных (низкого сопротивления) вмещающих пород. Чем меньше толщина пласта, тем больше теоретическая кривая для тонких пластов отличается от теоретической кривой для пластов большой мощности.
Р
ассмотрим
другую кривую потенциал-зонда: ρп>>ρвм1,2
; ρвм1= ρвм2 ; h ≤ Lпз.
Кривая потенциал-зонда ρп>>ρвм1,2 ; ρвм1= ρвм2 ; h << Lпз.
Кривая выглядит так, потому что учитывается влияние вмещающих пород.
При условии ρп<ρвм теор.кривые зеркально отображаются. Выделяется min симметрии относительно середины пласта. Границы отбиваются также.