9.Поляризация диэлектрика. Поляризованность. Электрическое смещение. Диэлектрическая проницаемость.

---Если диэлектрик внести во внешнее электрическое поле, на его поверхностях появляются заряды. Это явление называется поляризацией диэлектриков, а сами заряды называются связанными, так как они могут смещаться только в пределах самой молекулы.

---Для количественного описания поляризации диэлектрика используется векторная величина – поляризованность, которая по смыслу представляет собой векторную сумму дипольных моментов всех молекул в единице объема диэлектрика.

---Напряженность электрического поля зависит от свойств среды. Кроме того, вектор напряженности претерпевает скачкообразные изменения при переходе через границу диэлектрика, поэтому для непрерывного описания электрического поля с учетом поляризационных свойств среды вводится вектор электрического смещения (электрической индукции), который для изотропной среды записывается так

Диэлектрическая проницаемость среды. Показывает, во сколько раз поле ослабляется диэлектриком. (=1+)

10 Электрический ток и его характеристики.Условия существования тока.

Электрическим током называется любое упорядоченное движение эл. зарядов. Для возникновения и существования эл. тока необходимо наличие свободных носителей тока, и наличие эл. поля энергия которого каким – то образом восполняясь расходовалась бы на их упорядоченное движение. Сила тока определяется количеством заряда, проходящим через поперечное сечение проводника за единицу времени. I=dQ/dt. Плотность тока физическая величина, определяемая силой тока проходящего через единицу площади поперечного сечения проводника.

11. Сторонние силы. Электродвижущая сила

Смещение под действием электрического поля зарядов в проводнике всегда происходит таким образом, что электрическое поле в проводнике исчезает и ток прекращается. Для протекания тока в течение продолжительного времени на заряды в электрической цепи должны действовать силы, отличные по природе от сил электростатического поля, такие силы получили название сторонних сил.

Величина, равная работе сторонних сил по перемещению единичного положительного заряда, называется электродвижущей силой (ЭДС) Е, действующей в электрической цепи или на ее участке.

Представим стороннюю силу F_ст , действующую на заряд q, в виде где Е_ст векторная величина представляет напряженность поля сторонних сил.

12. Закон Ома в интегральной и дифференциальной форме

ЗакОмавинтегральнойформе

обобщенныйзакон__дляцилиндричпроводниковудельноесопротивление__совпадаюттолько

дляоднородногоучасткацепи

ЗакОмавдифференциальнойформе

Рассмпроводникпеременногосечения

Выделимвнутриэлементарныйобъемдлиннаплощадьпоперечнсечения

Выделимобъемсоответствующейоднородномуучасткуцепиудельнаяпроводимость



плотностьтокавданнточкепроводникапроизведениюуделПроводимостиэтогопроводникананапряженностьвэтойжеточкеучетомстороннихсилдлянеоднороднучасткацепизакОмабудет

