8. Р асчет вспомогательных цепей.

К вспомогательным цепям усилителя относятся разделительные конденсаторы, включаемые между каскадами которые обеспечивают развязку каскадов по постоянному току. Так же относятся блокировочные конденсаторы в цепях эмиттеров транзисторов (для полевого транзистора в цепи истока). Эти конденсаторы устраняют ООС по переменному току. Введение в схему элементов с большой постоянной времени приводит к появлению спада плоской вершины импульса. В принципе можно было бы поставить эти конденсаторы достаточно большой емкости для обеспечения требуемого спада плоской вершины. Но такой путь не приемлем, так как приводит к повышению массы и цены устройства. Потому обычно на емкости этих конденсаторов накладывают вполне определенные ограничения, в нашем случае они не должны превышать такие значения:

Выберем в качестве разделительных в качестве блокировочных . Во всех каскадах будем использовать именно эти конденсаторы.

Рассчитаем спад плоской вершины импульса, создаваемый этими конденсаторами для каждого каскада.

1. В выходном каскаде.

Спад плоской вершины импульса за счет цепи связи в выходном каскаде рассчитывается по формуле:

где Ом – сопротивление коллекторной нагрузки; – активная нагрузка выходного каскада; – длительности импульса.

Спад плоской вершины импульса за счет цепи эмиттера находиться как

где и – низкочастотные параметры в рабочей точке выходного каскада.

Суммарный спад плоской вершины импульса в выходном каскаде равен:

2. В первом предварительномкаскаде.

Спад плоской вершины за счет цепи связи рассчитывается по той же самой формуле, только для первого предварительного каскада нагрузкой является входное сопротивление выходного каскада , и сопротивление коллекторной нагрузки равно .

Спад плоской вершины импульса за счет цепи эмиттера рассчитаем, пользуясь той же формулой, взяв g–параметры в рабочей точке первого предварительного каскада:

Суммарный спад плоской вершины импульса в первом предварительном каскаде равен:

3. Во втором предварительном каскаде.

Спад плоской вершины за счет цепи связи во втором каскаде рассчитывается аналогично первому, только для второго предварительного каскада нагрузкой является входное сопротивление первого каскада , и сопротивление коллекторной нагрузки немного отличается от первого предварительного каскада .

Спад плоской вершины импульса за счет цепи эмиттера будет точно таким же, как и в первом предварительном каскаде, т.к. эти каскады имеют одинаковые g–параметры. Это обусловлено тем, что у них остается неизменным положение рабочей точки.

Суммарный спад плоской вершины импульса вовтором предварительном каскаде равен:

4. В входном каскаде.

Спад плоской вершины импульса за счет цепи связи в входном каскаде определимтакже как и предыдущих каскадах, используя сопротивление стока ивходное сопротивление второго предварительного каскада , которое выступает в качестве нагрузки.

Спад плоской вершины импульса за счет цепи истока находиться как

где – крутизна транзистора; – емкость истока.

Суммарный спад плоской вершины в входном каскаде равен:

Приведенные выше формулы справедливы при выполнении следующих условий:

аналогично для входного каскада на полевом транзисторе:

Как видно, эти условия выполняются.

Определим общий спад плоской вершины всего усилителя, он находиться как сумма спадов всех каскадов:

Полученный спад удовлетворяет техническому задания, т.е. он меньше чем 2%.