
- •Г л а в а 5. Ламинарное течение
- •1.24. Теория ламинарного течения в круглых трубах
- •1.25. Начальный участок ламинарного течения
- •1.26. Ламинарное течение в зазоре между двумя стенками и в прямоугольных трубах
- •1 .27. Особые случаи ламинарного течения
- •Г л а в а 6,. Турбулентное течение
- •1.28. Основные сведения
- •1.29. Турбулентное течение в шероховатых и некруглых трубах
- •1.30. Применение метода анализа размерностей
1 .27. Особые случаи ламинарного течения
Течение с теплообменом. Б рассмотренных выше случаях ламинарного течения не учитывалось изменение температуры и, следовательно, изменение вязкости жидкости как в пределах поперечного сечения, так и вдоль потока, т, е, предполагалось постоянство температуры го всех точках потока. Подобное течение в отличие от течений, сопровождающихся изменением температуры жидкости, называют изотермическим.
Е
сли
по трубопроводу движется жидкость,
температура которой значительно
выше температуры окружающей среды, то
такое течение сопровождается теплоотдачей
через стенку трубы во внешнюю среду и,
следовательно, охлаждением жидкости.
Когда же температура движущейся жидкости
ниже температуры окружающей среды,
то происходит приток тепла через стенку
трубы3 в
результате жидкость в процессе
течения
нагревается.
В
обоих указанных случаях при течении
жидкости
происходит теплообмен с внешней
средой,
следовательно, температура жидко-
сти,
а также ее вязкость не сохраняются
по-
стоянными, и течение не является
изотермии-
ческим. Поэтому формулы
(1.88) и (1-89),
полученные в предположении
постоянства
вязкости но сечению
потока, при течении
жидкости со
значительным теплообменом нуж- р1!С
15|р
РзСЕределев1ге
С1да.
ждаются
в поправках. ,- изотермическом (1)
При течении, сопровождающемся охлаж- £ изотермическом {2 и 3) дением жидкости, ее слои, по посредственно течениях прилегающие к стенке, имеют температуру
более низкую, а вязкость более высокую,
чем в основном ядре потока. Вследствие этого происходит более интенсивное торможение пристенных слоев жидкости и снижение традиента скорости стенки. При течении, сопровождающемся нагреванием жидкости, обусловленным притоком тепла через стенку, пристенные стон жидкости имеют более высокую температуру и пониженную вязкость, вследствие чего градиент скорости у стенки более высокий. Таким образом, вследствие теплообмена через стенку трубы между жидкостью и внешней средой нарушается рассмотренный выше параболический закон распределения скоростей.
На рис, 1.51 показаны сравнительные графики распределения скоростей: При изотермическом точении (i), при течении с охлаждением (2) и с нагреванием (3) жидкости, по ори одинаковом расходе и примерно одинаковой вязкости жидкости в ядре потока. Из рисунка видео, что охлаждение жидкости влечет за собой увеличение неравномерности распределения скоростей (а > 2), а на-гревание — уменьшение этой не равномерности (а < 2) по сравнению с обычным параболическим распределением скоростей (а = 2).
Изменение профиля скоростей при отклонении от изотермического течения вызывает изменение закона сопротивления. При ламинарном течении вязких жидкостей в трубах с теплоотдачей (охлаждением! сопротивление получается больше, а при течении с притоком теплоты (нагреванием) ^ меньше, чем при изотермическом течении.
Ввиду того что точное решение задачи о течении жидкости с теплообменом представляет большую сложность, так как приходится учитывать переменность
л Угольно существенно. Реальные процесса описываются кривыми, которые располагаются между этпыет предельными кривыми. В связи с тем что скорости течения жидкости в зазорах при столь высоких перепадах давления очень велики и каждая частица пребывает в зазоре весьма я е значительное время» более вероятным представляется режим течения, при котором k= 1, т.е. теплообмен играет незначительную роль. Это предположение подтверждается новыми экспериментальными исследованиями не изотермического течения в зазорах, проведенными Ю. А, Солиным. Однако эти же исследования показывают, что при увеличении относительной длины зазора 1/а и числа Прандтля, равного Рг = μс/λ(с — теплоемкость, λ — коэффициент теплопроводности), а также при уменьшении числа Re роль теплообмена возрастает, и процесс течения может приблизиться к изотермическому.
Изложенная теория позволяет получить зависимость р!р1 от x/l и построить соответствующие кривые, т, е. безразмерные эпюры давления вдоль потока (рис. 1.53), Как видно из графика, чем выше давление plt тем больше отклонение кривых от прямой, соответствующей закону Пуазейля,
Рве. 1.52. Зависимости относя- Рис. 1.53. Изменение давления вдоль
тельного расхода жидкости от зазора с уютом переменности вязкости
давления
Течение с облитерацией. Иногда пря течении через капилляры и малые зазоры наблюдается явление, которое не может быть объяснено законами гидравлики, Оно заключается в том, что расход жидкости через капилляр или зазор с течением времени уменьшается, несмотря на то что перепад давления, под которым происходит движение жидкости, и ее физические свойства остаются неизменными. В отдельных случаях движение жидкости по истечении некоторого времени может прекратиться полностью. Это явление косит название облитерации, и его причина кроется в том, что при определенных условиях уменьшается площадь поперечного сечения канала (зазора, капилляра) вследствие адсорбции (отложения) полярноактивных молекул жидкости на его стенках.
Толщина адсорбционного слоя для масел составляет несколько микрометров, поэтому при течении через капилляры а малые зазоры этот слои может существенно уменьшить площадь поперечного сечения или даже полностью перекрыть его.