Лекция 6. Поляризация света.

6.1. Естественный и поляризован­ный свет.

И з теории Максвелла сле­дует, что свет представляет совокупность множества по­перечных электромагнитных волн: векторы напряженностей электрического Е_i и магнитного H_i полей у каждой волны взаимно перпендику­лярны и колеблются перпенди­кулярно скорости υ рас­пространения волны. Для описания поляризации доста­точно знать поведение лишь одного из векторов. Обычно таким вектором является световой вектор или вектор напряженности Е электрического поля. Свет представляет собой сово­купность световых волн, излучаемых множеством отдельных атомов, которые излучают световые волны независимо друг от друга, поэтому световые волны со всевозможными равновероят­ными колебаниями векторов Е_i называется естественным (рис. 6.1 а). Свет, в котором существует преимущест­венная (но не единственная) ориентация колебаний векторов Е_i для всех волн называется частично поляризованным (рис. 6.1 б). Степень поляризации света определяется выражением:

где I_max –интенсивность колебаний преобладающего направле­ния; I_min - интенсивность колебаний в направлении, перпендику­лярном преобладающему. Для естественного света (I_max = I_min) степень поляризации Р = 0.

Свет, в котором направления колебаний световых векторов каким либо образом упорядочены называется поляризованным (рис. 6.1 в). Для плоско поляризованного или линейно поляризованного света (I_min = 0) степень поляризации Р = 1, то есть колебания векторов Е_i для всех волн происходят в одной плоскости.

Для характеристики типа поляризации света можно также рассматривать поведение суммарного вектора Е_с равного геометрической сумме векторов Е_i. В естественном луче света вектор Е_с в разных точках и в разные моменты времени может колебаться равновероятно в любом направлении перпендикулярном лучу, а в плоско поляризованном свете вектор Е_с колеблется все время преимущественно в одной плоскости, называемой плоскостью поляризации света.

Различают три вида поляризации света: эллиптическую, круговую и плоскую (или линейную). С точки зрения математики колебания светового век­тора Е_с в любой точке пространства можно представить резуль­татом сложения двух взаимно перпендикулярных линейно поля­ризованных колебаний векторов Е_х и Е_у (рис. 6.2), которые колеблются по законам

Е _х = Е_0хcos (ωt+₁)

Е_y = Е_0ysin (ωt+₂)

Уравнение траектории, которую описывает конец результирующего вектора Е при сложении взаимно перпендику­лярных гармонических колебаний одинаковой частоты имеет следующий вид:

где Е_0х и Е_0у – амплитуды складываемых колебаний, ₂ - ₁ – разность фаз колебаний. При произвольном постоянном значе­нии разности фаз траектория, описываемая результирующим вектором Е является эллипсом (рис. 6.3 а), размеры которого зависят от амплитуд Е_0х и Е_0у складываемых колебаний и разности их на­чальных фаз ₂ - ₁. Такой свет называется эллиптически поля­ризованным.

Е сли разность фаз ₂ - ₁ = (2m+1)π/2, где m= 0,±1,±2, …и амплитуды Е_0х = Е_0у , то траектория результирующего вектора Е представляет собой окружность (рис. 6.3 б), а свет называется поляризованным по кругу (или циркулярно поляризованным):

При разности фаз ₂ - ₁ = mπ, где m = 0, ±1, ±2,… эллипс вырождается в отрезок прямой (рис. 6.3 в):

Е_у = ±(Е_0у /Е_0х)Е_х

Такой свет называется линейно поляризованным (плоско поляризованным).

Свет от естественных источников может приобрести час­тичную или полную поляризацию при взаимодействии с веще­ством. Поляризация света состоит в выделении из светового пучка колебаний определенного направления. Для этой цели ис­пользуют специальные устройства, называемые поляризато­рами.