Билет №14

А1. При интерференции двух одинаково поляризованных волн с одинаковыми амплитудами и разностью фаз, равной 2πk, амплитуда результирующей волны равна:

Ответ: 3 (2А)

А2. Угол между плоскостями пропускания двух поляризаторов равен 60˚. Если угол уменьшается в 2 раза, то интенсивность света, прошедшего через оба поляризатора:

Ответ: 3 (увеличится в 3 раза) I=I₀cos²φ; I₂/I₁= (cosφ₂/cosφ₁)²=3

А3. Интенсивность светового потока, падающего на фотоэлемент остается неизменной, то при увеличении длины волны (λ₂ >λ₁) произойдут изменения, правильно представленные на рисунке:

Ответ: 4 (г)

А4. Ответ: 2 (58) r=nħ/(υm)= nħ/(2πυm)=58

A5. Ответ: 1 (2^1/2ħ) L=ħ(l(l+1))^1/2; L_s=0; L_p= ħ2^1/2; ∆L=Lp-Ls=2^1/2ħ

А6. Ответ: 4 (70,7) А=λN; A₀= λN₀= 100Бк ±2ln2; N=N₀e^-λt=N₀e;t=0.5T_1/2=0.5ln2/λ; A/λ= A₀e/λ;

A=A₀e^-ln2/2=70.7

B1. Главное квантовое число n определяет энергетические уровни электрона в атоме и может принимать любые целочисленные значения начиная с единицы: n=1,2,3…

l – орбитальное квантовое число, которое при заданном n принимает значения l=0,1,…,(n-1), т.е. всего n значений, и определяет момент импульса электрона в атоме. m_l- магнитное квантовое число, которое при заданном l может принимать значения m_l=0,±1,±2,…,±l, т.е. всего 2l+1 значений. Таким образом, магнитное квантовое число определяет проекцию момента импульса электрона на заданное направление, причем вектор момента импульса электрона в атоме может иметь в пространстве 2l+1 ориентаций. Квантовые числа n и l характеризуют размер и форму электронного облака, а квантовое число m_l характеризует ориентацию электронного облака в пространстве.

B2. hν₁=A₀+eU₃₁; hν₂=A₀+eU₃₂; h(ν₂- ν₁)=e(U₃₂-U₃₁); h=e(U₃₂-U₃₁)/(ν₂- ν₁)=6.63·10^-34

B3.  d=0.02mm; x=0.036m; L= 1.8m;m=1;λ=?

dsinφ=mλ; λ= dsinφ/m=dx/Lm=400нм

 

 

 

 

 Билет №15

А1. Естественный свет падает на стекло (n=1.73). Отраженный луч будет полностью поляризован при угле преломления, равном

Ответ: 1 (30˚)

А2. На металлическую пластинку падает монохроматический свет, при этом количество фотоэлектронов, вылетающих с поверхности металла в единицу времени, зависит от интенсивности света согласно графику (ДАЛЕЕ ПРЕДСТАВЛЕН ГРАФИК)

Ответ: 3 (3) 1фотон выбивает 1 электрон

А3. При интерференции когерентных лучей максимальное ослабление света наблюдается при выполнении условия (∆ - оптическая разность хода, ∆φ – разность фаз)

Ответ: 1 (∆φ=kA=±π(2k+1)- условие минимума)

А4. 2 (12,1) E=hν= hc/λ=E₁=13.67B; ∆E=E₁-E₃= hc/λ(1/1²-1/3²) = E₁·8/9=12.17B

A5. 3 (препятствием внешнего электрического поля движению основных носителей тока через p-n переход)

A6. 4 (кванты электромагнитного излучения, испускаемые атомными ядрами)

B1. Согласно квантовой теории, давление света на поверхность обусловлено тем, что каждый фотон при соударении с поверхностью передает ей свой импульс. Рассчитаем с точки зрения квантовой теории световое давление, оказываемое на поверхность тела монохроматического излучения (частота ν), падающего перпендикулярно поверхности. Если в единицу времени на единицу площади поверхности тела падает N фотонов, то при коэффициенте отражения p света от поверхности тела pN фотонов отразится, а (1-p)N – поглотится. Каждый поглощенный фотон передает поверхности импульс p_γ=hν/c, а каждый отраженный - 2p_γ=2hν/c (при отражении импульс фотона изменяется на - p_γ). Давление света на поверхность равно импульсу, который передают поверхности в 1 с N фотонов:

p=2hνρN/c+hν(1-ρ)N/c=(1+ρ)hνN/c; hνN=E_e есть энергия фотонов, наддающих на единицу поверхности в единицу времени. E_e/с=w – объемная плотность энергии излучения. Поэтому давление, производимое светом при нормальном падении на поверхность, p= E_e(1+ρ)/с=w(1+ρ)

B2. η=P/Pзат·100%; Pзат=wN/t; η= P·100%·t/(wN); N=Pt100%/(ηw); N=mNa/μ; m= Nμ/Na=Ptμ100%/(ηwNa)=0.225

B3. tgθ= (h₂-h₁)/l; 2hn=(2m+1)λ₀/2; h=(2m+1)λ₀/(4n); h₂-h₁=(2(m+1)+1)λ₀/(4n)-(2m+1)λ₀/(4n)=λ₀/(2n); tgθ= λ₀/(2nl); λ₀=2nl tgθ=698нм