Скачиваний:
154
Добавлен:
11.05.2014
Размер:
64 Кб
Скачать

СТРУНА ИЛИ СТЕРЖЕНЬ

Граничные условия

x=0

x=l

Конец стержня свободен

Ux(0,t)=0

Ux(l,t)=0

Конец стержня закреплён жёстко.

U(0,t)=0

U(l,t)=0

Конец стержня закреплён упруго (во втором законе ньютона появляется ±αU(x,t))

Ux(0,t)- hU(0,t)=0

h=α/KS

Ux(0,t)+hU(0,t)=0

h=α/KS

На конец стержня с

момента времени t=0 действует сила F0.

Ux(l,t)=F0/KS

Ux(0,t)=-F0/KS

Конец стержня двигается по заданному закону

U(0,t)=f(x)

U(l,t)=g(x)

Начальные условия

Начальные скорости и смещения отсутствуют

U(x,0)=0; Ut(x,0)=0

Начальные условия произвольны

U(x,0)=f(x); Ut(x,0)=F(x)

На конец стержня до

момента времени t=0 действует сила F0.

U(x,0)=F0/KS

В начальный момент времени концу сообщается продольный ударный импульс I.

U(x,0)=Iδ(x-x0)/ρ

Краткое уравнение колебаний струны: a2Uxx=Utt, a2=T/ρ, стержня a2Uxx=Utt, a2=K/ρ

Полное уравнение колебаний

струны:

ρ(x)Utt=∂/∂x[T(x)Ux(x,t)]+f(x,t),

где:

U(x,t) – смещение натяжения струны в направлении перпендикулярном х.

ρ(x) – линейная плотность струны.

T(x) – сила натяжения струны в точке с абсциссой х.

f(x,t) – плотность внешних сил рассчитанных на единицу длины.

стержня:

ρ(x)S(x)Utt=∂/∂x[K(x)S(x)Ux]+f(x,t).

где:

U(x,t) – смещение вдоль оси х поперечного сечения, абсцисса которого в равновесном состоянии равна х.

ρ(x) – плотность стержня.

f(x,t) – плотность равнодействующих внешних сил.

S(x) – площадь поперечного сечения с абсциссой х

K(x) – модуль упругости.

ТЕПЛОПРОВОДНОСТЬ

Граничные условия

x=0

x=l

На конец стержня подаётся заданный тепловой поток.

Ux(0,t)=-q1(t)/KS

Ux(l,t)=q2(t)/KS

На конце стержня происходит конвективный теплообмен по закону ньютона со средой температуры U1

Ux(o,t)=h2(U(0,t)-U1(t))

h2=α2/K

Ux(l,t)=-h3(U(l,t)-U1(t))

h=α3/K

Конец стержня теплоизолированный.

Ux(o,t)=0

Ux(l,t)=0

Конец стержня поддерживается при заданной температуре.

U(0,t)=f(t)

U(l,t)=g(t)

Начальные условия

Начальная температура произвольная функция

U(x,0)=f(x)

Краткое уравнение теплопроводности: a2Uxx=Ut, где а2=

Полное уравнение теплопроводности (последнее слагаемое прибавляется если на боковой поверхности происходит конвективный теплообмен со средой по закону ньютона.)

∂/∂x[K(x)S(x)Ux]=ρ(x)S(x)C(x)Ut+

+pα1(U(x,t)-Ucp)

Где:

U(x,t) – температура стержня (поперечного сечения с абсциссой х)

ρ(x) – плотность массы стержня.

S(x) – площадь поперечного сечения.

K(x) – коэффициент теплопроводности материала стержня.

C(x) – удельная теплоёмкость.

p – периметр

αi – коэффициент теплообмена

Ucp – температура окружающей среды.

Закон ньютона: q=Sα(U-U0)

q – количества тепла, прошедшего через поперечное сечение площади S в единицу времени.

ДИФФУЗИЯ

Граничные условия

На граничных плоскостях концентрации диффундирующего вещества поддерживается ?

U(0,t)=f(x)

U(l,t)=g(x)

Граничные плоскости не проницаемы

Ux(o,t)=0

Ux(l,t)=0

Граничные плоскости полупроницаемы

Ux(o,t)=h2(U(0,t)-U1(t))

h2=α2/D

Ux(l,t)=-h3(U(l,t)-U1(t))

h=α3/D

Начальные условия

Начальные концентрации равны 0

U(x,0)=0

Начальные концентрации произвольны

U(x,0)=f(x)

Краткое уравнение диффузии:

a2Uxx=Ut, где а2=

полное уравнение диффузии (последнее слагаемое прибавляется в случае полупроницаемости граничных плоскостей):

∂/∂x[D(x)S(x)Ux(x,t)]= S(x)C(x)Ut+Sα(U-U0)

D(x) – коэффициент диффузии

S(x) – площадь поперечного сечения

C(x) – коэффициент пористости

U(x,t) – концентрация в сечении с абсциссой х в момент времени t

U0 – концентрация среды

α –

W(x,t)= Sα(U-U0) – диффузионный поток (масса газа прошедшего в единицу времени через площадь сечения S.