54. Намагниченность и магнитное поля веществе
Намагниченность -- это физическая величина, определяемую магнитным моментом единицы объема магнетика:
где
—
магнитный момент вещества, представляющий
собой векторную сумму магнитных моментов
отдельных молекул.
В несильных полях напряженность прямо пропорциональна напряженности магнитного поля:
, где
- магнитная восприимчивость вещества.
Для
диамагнетиков (
),
для парамагнетиков (+
)
Магнитного
поля вещества Н складывается из внешнего
магнитного поля
и магнитного поля намагниченности:
так
как
,
а В' связан с намагниченностью следующим
образом
то
,
где
=
– магнитная проницаемость вещества.
Для диамагнетиков <1, т.к. <0; для парамагнетиков >1, т.к. >0.
55. Закон полного тока для магнитного поля вещества ( теорема о циркуляции вектора b)
Циркуляция вектора магнитной индукции по произвольному замкнутому контуру равна алгебраической сумме токов проводимости и молекулярных токов, охватываемых этим контуром, умноженной на магнитную постоянную :
где
и
соответственно алгебраические суммы
макротоков (токов проводимости) и
микротоков (молекулярных токов),
охватываемых произвольным
замкнутым контуром L.
характеризует результирующее поле, созданное как макроскопическими токами в проводниках (токами проводимости), так и микроскопическими токами в магнетиках, поэтому линии вектора магнитной индукции В не имеют источников и являются замкнутыми.
Известно,
что циркуляция намагниченности J по
произвольному замкнутому контуру L
равна алгебраической сумме молекулярных
токов, охватываемых этим контуром:
Тогда
закон полного тока для магнитного ноля
в веществе можно записать также в виде
Т.е. циркуляция Н по произвольному замкнутому контуру L равна алгебраической сумме токов проводимости, охватываемых контуром L.
56. Условия на границе раздела магнетиков
Рассмотрим
связь
и
на границе раздела 2-х однородных
магнетиков с момента проницаемости ϻ1
и ϻ2 при отсутствии на
границе токов проводимости.
Построим вблизи границы раздела магнетиков цилиндр необходимый малой высоты, так что основание цилиндра в одном магнетике, а 2-го в другом.
Согласно теореме Гаусса:
В
ΔS-B
ΔS=0;
В
-
нормальное состояние
в 1 и 2 среде.
∫BdS=0; В = B
Нормальное состояние при переходе через границу непрерывности
Т.к.
В= ϻ
Н, то
=
Нормальное
состояние
при переходе через границу, терпит
разрыв.
57. Ферромагнетики и их свойства.
Помимо слабомагнитных веществ существуют сильномагнитные вещества, которые называются ферромагнетиками.
Эти вещества обладают спонтанной намагниченностью т.е. они намагничиваются в отсутствии внешнего поля : железо, никель, и их сплавы.
В отличии от слабомагнитных веществ, для которых намагниченность от напряженности внешнего поля линейна, для в-ков эта зависимость сложна.
Намагниченность ферромагнетика зависит от пред истории магнитный гистерезис
При достижении насыщения после уменьшения внешнего магнитного поля намагниченность спадает
сила- величина внешнего магнитного поля приложен.к ферромагнетику чтобы убрать намагниченность.
Домены- макроскопические области в которой ферромагнетик намагничивается до насыщения.
Для каждого ферромагнетика имеется опред наз точкой Кюри. Выше которой ферромагнетик теряет свои магнитные свойства и превращается в парамагнетик, это связано с хаотическим движением молекул.