12. 6. Ферритовые устройства на основе линий передачи с т-волнами

В

Рис. 12. 10

ЛП с Т–волнами поля имеют только поперечные составляющие, поэтому в них не могут существовать волны с круговой поляризацией в плоскости параллельной оси ЛП. Однако, если изменить поперечную структуру ЛП, то это становится возможным. Для этого необходимо заполнить часть поперечного сечения ЛП диэлектриком с большим значением . На рис. 12. 10 показаны подобные структуры для коаксиальной и симметричной полосковой линий.

М

Рис. 12. 11

ожно подобрать форму диэлектрической вставки и ее так, что в этой области образуется гибридная волна с продольным магнитным полем около ферритовой пластинки, значение которого близко к значению поперечного поля и, следовательно, в этом месте возникает круговая поляризация магнитного поля. На основе таких конструкций можно создавать резонансные вентили. Трехплечные циркуляторы реализуются на основе Т линий очень просто. На рис. 12. 11 показана такая конструкция для МПЛ. Ферритовый диск вклеен в диэлектрическую подложку, а сверху наклеена МПЛ Y структура. Намагничивающее поле направлено перпендикулярно структуре.

12. 7. Ферритовые резонаторы

Д

Рис. 12. 12

ля рассмотренных устройств используются поликристаллические ферриты, изготавливаемые из смеси ингредиентов путем формовки необходимой структуры и затем обжига при высокой температуре. Такие ферриты обладают довольно большими потерями. Очень малыми потерями обладают монокристаллические ферриты, получаемые с помощью технологии выращивания кристаллов. Наибольшее распространение получили так называемые железо-иттриевые гранаты (ЖИГ), состав которых определяется как Y₃Fe₂(FeO₄)₃, а кристаллическая структура подобна структуре полудрагоценного камня граната. Ферритовый резонатор (ФР) представляет собой сферу диаметром менее 1 мм, вырезанную из монокристалла, поверхность которой тщательно отполирована (для обеспечения высокой добротности, которая может достигать десятков тысяч). ФР помещают в намагничивающее поле, значение которого определяет его резонансную частоту. Изменяя значение поля можно перестраивать ФР по частоте. На рис. 12. 12 представлен однорезонаторный фильтр на ЖИГ сфере. Иногда резонаторы имеют не сферическую форму, а прямоугольную. На рис. 12. 13 приведен вид однозвенного (a) и двухзвенного (b) фильтров на основе комплементарной ЛП. Вектор k определяет направление распространения волны, вектор Н₀ – направление управляющего частотой настройки намагничивающего поля.

Рис. 12. 13

13. Свч автогенераторы

13.1 Теоретические сведения

13.1.1 Линейная теория автогенератора

Р

Рис. 13.1

ассмотрим активный элемент (транзистор, электронная лампа), 3 зажима которого соединены комплексными проводимостями , как показано на рис. 6.1. Считаем, что в эти проводимости входят также входные , выходные и проходные проводимости активного элемента, за исключением переходной проводимости (крутизны характеристики ), а также проводимости нагрузки . В дальнейшем проводимости активного элемента не учитываются и полагаются равными нулю. Кроме проводимостей активного элемента в проводимости входят внешние (навесные) проводимости . Тогда выражения для проводимостей будут иметь следующий вид:

. Суммарная проводимость их соединения . На резонансной частоте мнимая часть должна обращаться в ноль. Будем полагать, что активный элемент включен как усилитель напряжения (схемы с заземленным эмиттером, заземленным истоком, заземленным катодом). Тогда напряжение на его входе (на проводимости ) будет меньше выходного напряжения (на проводимости ). Соотношение между этими напряжениями определяется коэффициентом передачи цепи , где ‒ коэффициент обратной связи. Так как фаза выходного напряжения усилителя повернута на 180˚ по отношению к входному, для получения положительной обратной связи фазосдвигающая цепь должна обеспечить такой же поворот фазы. Следовательно, коэффициент должен быть вещественным и отрицательным, для чего и должны иметь разные знаки и модуль отношения . Это возможно лишь при условии, что мнимые компоненты и ( и ) имеют разные знаки и . Фазосдвигающая цепь резонирует на частоте, отличной от . Для резонанса на частоте контур дополняется проводимостью , мнимая часть которой имеет тот же знак, что и , и значение обеспечивает выполнение равенства . На частоте резонанса и тогда .

Такая конфигурация схемы, когда активный элемент присоединен внешними выводами к трем определенным точкам колебательного контура, носит название «трехточечной». В диапазоне СВЧ чаще всего используется вариант «емкостной трехточки» (в зарубежной литературе – «схема Колпица»), когда реализуется в виде индуктивности, а ‒ в виде емкостей.

Качество работы АГ в очень большой степени зависит от добротности его колебательной системы. Если рассматривать колебательный контур, образованный только навесными элементами , то его «собственная» добротность определяется главным образом добротностью индуктивного звена, так как добротность емкостей существенно выше, чем добротность индуктивностей. В схеме с активным элементом добротность уменьшается благодаря активным компонентам проводимостей . Такая добротность называется «нагруженной» добротностью . По определению добротность равна отношению энергии, запасаемой в реактивном элементе контура на частоте резонанса (энергия, запасаемая в индуктивности или емкости, одинакова), к энергии, расходуемой на потери во всех элементах контура: . Здесь в числителях, соответственно, реактивные сопротивление и проводимость индуктивности на частоте резонанса, в знаменателях, соответственно, активные сопротивления и проводимости потерь в контуре без активного элемента, пересчитанные к индуктивности. Выражение для нагруженной добротности отличается тем, что в сопротивление и проводимость потерь включены потери, связанные с активным элементом и нагрузкой. Определим активные составляющие проводимостей : Ниже приведено выражение для проводимости потерь , пересчитанной параллельно в предположении, что . Эти условия всегда выполняются для высокодобротных контуров. Тогда и нагруженная добротность будет . Здесь ‒ собственная проводимость потерь индуктивности. Перейдем к анализу работы АГ в линейном приближении.

ВАХ транзисторов (биполярных и полевых), а также таких электронных ламп как пентоды и тетроды таковы (малая зависимость выходного тока от напряжения питания), что их можно рассматривать как источники тока. Тогда ток, протекающий через колебательный контур, будет равен: , где ‒ крутизна характеристики активного элемента в области рабочих токов АГ, ‒ напряжение на входе активного элемента, а ‒ напряжение на контуре (на проводимости ). Колебательный контур (КК) АГ состоит из двух параллельно включенных цепей – цепи и цепи последовательно включенных и . Для емкостной трехточки есть индуктивность, а ‒ емкости. Проводимость цепочки равна . В предположении высокой добротности КК приближенное значение этой проводимости: . Так как ранее все активные проводимости были перечислены к , то можно положить равным нулю и тогда .

Ранее было показано, что величина коэффициента обратной связи определяется как:

Рис. 13. 2

. Тогда . Из выражения для следует, что , тогда . Активная проводимость включает в себя все потери КК, и поэтому . Следовательно, окончательно . Поскольку для обеспечения положительной обратной связи значение должно быть вещественным и отрицательным, . Тогда КК может быть представлен в виде параллельного соединения трех проводимостей: активной , индуктивной и емкостной . Теперь удобно перейти от проводимостей к сопротивлениям: активное сопротивление , индуктивное , где , и емкостное (рис. 13. 2). Все эти сопротивления соединены параллельно, и через них текут токи: , и . Сумма этих токов должна быть равна току , который создается активным элементом: . Принимая во внимание, что напряжение на КК АГ (благодаря его высокой добротности) содержит практически только первую гармонику сигнала, создаваемую первой гармоникой тока , вместо статической крутизны надо использовать крутизну по первой гармонике . Тогда уравнение примет вид: . Продифференцировав это уравнение по времени, получаем дифференциальное уравнение следующего вида: . Решением этого уравнения будет: , где ‒ амплитуда колебаний, . Самовозбуждение АГ возможно лишь, если . Заметим, что самовозбуждение начинается с малых амплитуд при отсутствии отсечки коллекторного тока, и поэтому крутизна в начале процесса самовозбуждения равна крутизне в рабочей точке . Подставив в это выражение получим условие . Крутизна , где ‒ статическая крутизна активного элемента в выбранной рабочей точке, а ‒ угол отсечки. В начале процесса самовозбуждения, пока напряжение мало, угол отсечки можно считать равным 180º и . При достижении установившегося состояния («баланс амплитуд»), угол отсечки равен и должно выполняться условие , откуда . В установившемся состоянии на вход подается (с выхода цепи обратной связи) напряжение с постоянной амплитудой и на контуре АГ напряжение тоже имеет постоянную амплитуду. В этом случае АГ можно рассматривать как усилитель, работающий в нелинейном режиме (с отсечкой выходного тока) и рассчитывать как усилитель, задаваясь определенной выходной мощностью, определяя параметры КК АГ. Значение , при котором обеспечивается «баланс амплитуд» (при заданном значении ) определяется . Необходимо определить угол отсечки через такие параметры АГ, как мощность, отдаваемую в нагрузку, подводимую мощность в режиме стационарных колебаний и сопротивление нагрузки R. Порядок такого расчета будет рассмотрен в разделе 14. 1. Иногда при анализе работы АГ используется концепция отрицательного сопротивления, вносимого в КК активным элементом. Обычно автогенераторы (АГ) рассматриваются как цепи с положительной обратной связью, однако эта концепция неприменима к АГ на основе приборов, вольтамперная характеристика (ВАХ), которых имеет падающий участок (туннельные, ганновские, лавинно─пролетные диоды). Такие АГ называют «негатронными». Поэтому представляет интерес рассмотрение возможности приложения концепции отрицательного вносимого сопротивления (проводимости) для всех схем АГ.

Рассмотрим уединенный параллельный контур, активное сопротивление которого равно , где ─ сопротивление, вносимое активным элементом АГ, а ─ сопротивление потерь. Решив однородное дифференциальное уравнение для этого контура (которое отличается от предыдущего отсутствием вынуждающего тока ), получим следующее решение: .

Поскольку объект рассмотрения в обоих случаях один и тот же, полученные решения должны быть равны друг другу, что влечет за собой равенства и

. Подставляя в последнее равенство представление для получаем что . Используя последнее выражение в формуле для решения, получим: . Из этого выражения видно, что если , колебания затухают, если ─ колебания нарастают, если ─ амплитуда остается постоянной.

Определив значения ( выбирают в пределах 45º… 90º) определяют значение . Индуктивность выбирают так, чтобы произведение было порядка 100 Ом. Нагруженную добротность желательно иметь порядка половины собственной добротности КК АГ [1]. Большое значение требует слабой связи транзистора с КК, т. е. малого значения , а это в свою очередь требует, чтобы было значительно меньше ( ). Крутизна существенно зависит от частоты (так как элемент матрицы рассеяния транзистора уменьшается с увеличением частоты).