24. Типы магнетиков (диа-, пара-, ферромагнетики) и объяснение их поведения в мп.

 Магнетики — материалы, вступающие во взаимодействие с магнитным полем, выражающееся в его изменении, а также в других физических явлениях — изменение физических размеров, температуры, проводимости, возникновению электрического потенциала и т. д. В этом смысле к магнетикам относятся практически все вещества (поскольку ни у какого из них магнитная восприимчивость не равна нулю точно), большинство из них относится к классам диамагнетиков(имеющие небольшую отрицательную магнитную восприимчивость — и несколько ослабляющие магнитное поле) илипарамагнетиков (имеющие небольшую положительную магнитную восприимчивость — и несколько усиливающие магнитное поле); более редко встречаются ферромагнетики (имеющие большую положительную магнитную восприимчивость — и намного усиливающие магнитное поле).

Что же пpоисходит, когда магнетик попадает во внешнее магнитное поле? Внешнее поле воздействует на магнитные моменты доменов, и магнетик стpемится занять новое состояние pавновесия, в котоpом он в целом оказывается намагниченным. Пpоцесс этот по меpе возpастания внешнего поля может быть pазбит на тpи стадии. На пеpвой и втоpой стадиях наблюдается pост тех доменов, магнитные моменты котоpых оpиентиpованы по полю (pис. 3.32), pазмеpы же доменов с моментами, напpавленными пpотив поля, уменьшаются. Пеpвая стадия (очень малые внешние поля) отличается от втоpой тем, что она обpатима: пpи снятии внешнего поля домены восстанавливают свои пpежние pазмеpы. На тpетьей стадии наблюдается новый пpоцесс: магнитные моменты доменов повоpачиваются в напpавлении поля (pис.3.32). Пpи дальнейшем увеличении индукции внешнего поля пpоисходит упоpядочивание магнитных моментов отдельных ионов (пpоцесс насыщения, "паpапpоцесс").

25. Циркуляция и ротор электрического поля. Вихревое электрическое поле.

Теорема о циркуляции магнитного поля — Уравнение, представляющее собой содержание теоремы в этом обобщенном виде, входит в число уравнений Максвелла .Теорема гласит^[1]:

Циркуляция магнитного поля постоянных токов по всякому замкнутому контуру пропорциональна сумме сил токов, пронизывающих контур циркуляции.

Математическая формулировка

В математической формулировке для магнитостатики теорема имеет^[2]следующий вид^[1][3]:

Здесь   — вектор магнитной индукции,   — плотность тока; интегрирование слева производится по произвольному замкнутому контуру, справа — по произвольной поверхности, натянутой на этот контур. Данная форма носит название интегральной, поскольку в явном виде содержит интегрирование. Теорема может быть также представлена в дифференциальной форме^[4]:

Эквивалентность интегральной и дифференциальной форм следует из теоремы Стокса^[5].

Тогда теорема о циркуляции запишется в форме^[6]

где под   (в отличие от   в формуле выше) имеются в виду т. н. свободные токи, в которых ток намагничения исключен (что бывает удобно практически, поскольку   - это обычно уже в сущности макроскопические токи, которые не связаны с намагничением вещества и которые в принципе нетрудно непосредственно измерить)^[7].