25)Релятивистский закон сложения скоростей.

Релятивистский закон сложения скоростей:

Пусть материальная точка движется в системе K’ вдоль оси x’, а K’ движется относительно К со скоростью v (оси x и x’ совпадают).

Произведя вычисления, получим релятивистский закон сложения скоростей:

Если скорости малы по сравнению со скоростью с, то эти формулы переходят в закон сложения скоростей в классической механике. Релятивистский закон сложения скоростей не противоречит второму постулату Эйнштейна. В самом деле, если , то . Если , то , т.е. скорость с- предельная скорость, которую невозможно превысить.

26)Основной закон релятивистской динамики.

Основной закон релятивистской динамики:

Где - релятивистский импульс материальной точки.

Это уравнение инвариантно по отношению к преобразованиям Лоренца и, следовательно, удовлетворяет принципу относительности Эйнштейна. Следует учитывать, что ни импульс, ни сила не являются инвариантными величинами.

27)Взаимосвязь массы и энергии. Энергия связи системы. Границы применимости классической системы.

Закон взаимосвязи массы и энергии в релятивистском случае:

Воспользовавшись релятивистской массой: формулу

Можно записать в виде: . Из этого соотношения вытекает, что энергия тела и его релятивистская масса всегда пропорциональны друг другу. Всякое (за исключением изменения потенц энергии во внешнем поле сил) изменение энергии тела сопровождается изменением релятивистской массы тела и, наоборот, всякое изменение массы сопровождается изменением энергии тела: . Это утверждение носит название закона взаимосвязи релятивистской массы и энергии.

Соотношение между полной энергией и импульсом частицы:

Энергия и импульс в разных системах отсчёта различны. Но существует инвариантная величина

Подставив сюда получим

Возвращаясь к ур-нию для полной энергии, отметим, что оно универсально: с энергией, какой бы формы она не была, связана масса и, наоборот, со всякой массой связана определённая энергия.

28)Статистические и термодинамические методы. Параметры состояния термодинамической системы.

Основы молекул. Физики и термодинамики.

1) МКТ идеальн. Газов.

А) статистич и термодинамич методы

б) параметры сост термодин системы

в) модель идеального газа

г) опытные газовые з-ны

д) 4р-е сост. Идеального газа

е) среднее знач скор и кинет энерг мол газа

ж) основное 4р-е МКТ

Изучает: макроскопические процессы в телах, связ. Огранич числом содерж в телах атомов и молек.

Молек. Физика-раздел физики, изуч строение и св-ва в-ва исходя из МК-представлений, основыв. На том, что все тела сост из молек, находящ в непрерывн. Хаотич движ.

Термодинамика-разд физ, изуч общ св-ва макроскопич сист, наход в сост термодинамич равновесия и процессы перехода между этими сост.

Эти 2 разд. Физики взаимно доп друг друга. Они отлич. Разными методами исследования.

Молек физика исслед с помощью статистич метода.

Метод исслед . сист. Из большого числа частиц, оперирующ статистич. Закономерностями и ср. знач. Величин, хар. Всю сов-ть частиц, напр. Среднее значение скоростей, их энергий.

Термодин. Метод-метод исслед. Сист. Из большого числа частиц, оперирующ. На основе з-нов превращ. Энергии, хар. Сист. Вцелом.(P,V,T), не рассм. Её микроструктуры и совершающихся в сист микропроцессов.

Сов-ть макроскопич. Тел, к-е взаимод. И обмен энерг как между собой, так и с др. телами(внеш средой).Термодин сист, не обмен с внеш средой их энергией, их в-вом наз. Замкнутой.

Термодин. Сист хар. Термодин. Параметрами: P,V,T

Любое изменение одного из рассм термодин параметров наз. Термодинамич. Процессом.

Термодинамич. Равновесие:сист, нах. В термодин. Равновесии, если её сост. С теч времени не измен. Одним из основн. Параметров в мол. Физике явл. Температура.

Температура-физ вел, х-щая сост. Термодинамич. Равновесия макроскопич. Сист. И опред. Направление теплообмена между телами

.