Б. Полюса цилиндрической формы

Для электрических аппаратов широко применяются магнитные системы с цилиндрическими полюсами. Опыт показывает, что боковая удельная проводимость между цилиндрическими полю­сами зависит от величины диаметра полюса (при постоянном 6). Причем наиболее сильная зависимость этой проводимости полу­чается при значительных б и малых d б.

На основании проведенных опытов получены кри­вые для удельной проводимости потока с цилиндрической поверх­ности полюса g_z (рис.2.4) и удельной проводимости потока с ребра торцевой поверхности g_p (см. рис. 2.3). При заданных значениях б, d и координате поля выпучивания z расчет магнитных проводимостей достаточно прост, а погрешность расчета также не пре­вышает 5 -8%.

Определим проводимости воздушного зазора с учетом поля вы­пучивания для цилиндрических полюсов.

1. Проводимости поля с ребра полюса для расположения полюс — плоскость и полюс — полюс (рис.2.4):

(2.3)

где— удельная проводимость между ребром торца полюса и плоскостью берется по z/δ из кривой рис.2.4 .

Рис.2.4. . Кривые изменения удельной боковой магнитной проводимости

ОПРЕДЕЛЕНИЕ МАГНИТНЫХ ПРОВОДИМОСТЕЙ

ВОЗДУШНЫХ ЗАЗОРОВМЕТОДОМ РАСЧЕТНЫХ ПОЛЮСОВ

Расчет по этому методу проводится для плоско параллельных или плоско меридианных полей.

а. Определение расчетных размеров и проводимости воздушного зазора прямоугольного полюса при расположении

полюс — плоскость по координате z

Для плоскопараллельного поля суммарный поток с правой половины торца полюса и грани в (рис.) можно опреде­лить как

(2.4)

Здесь FT — магнитное напряжение между торцевыми поверхностя­ми полюсов; Fzb— то же между точками А' и В' (рис. 4.16, д); GТ — полная проводимость воздушного зазора между тор­цевой поверхностью правой половины полюса и плоско­стью.

Тогда

. (2.5)

Необходимо отметить, что в случае плоскопараллельного поля удельная проводимость ребра торца от ширины полюса не зависит, а для граней а и в они равны. Магнитная проводимость между пра­вой и боковой гранью и плоскостью

, (2.6)

где q’zb — удельная проводимость между правой боковой гранью в и плоскостью, полученная для плоскопараллельного поля. Чтобы сложное поле между полюсом и плоскостью с максимальной индук­цией В_т в зазоре б заменить эквивалентным однород­ным полем, необходимо увеличить размер полюса а. Обозначая расчетный размер правой половины полюса через а_р, получим суммарный поток с торца и боковой грани в

(2.7)

Приравняв уравнения (2.4) и (2.7) для правой половины полюса, будем иметь

(2.8)

Аналогично для левой половины полюса

(2.9)

Полный расчетный размер для грани а

(2.10)

Аналогично определяются расчетные размеры для грани в:

(2.11)

Тогда полная расчетная проводимость воздушного зазора для эквивалентного однородного поля, которое учитывает поле выпу­чивания, представится

(2.12)

Таким образом, проводимость воздушного зазора с учетом поля выпучивания определяется довольно просто. Расчет значительно облегчается, если удельные проводимости с боковых граней опре­делять из кривых, построенных по формулам ряда авто­ров. При определении удельной боковой проводимости авто­ры исходили из разных условий вывода формул. Это привело к тому, что величина удельной проводимости поля с ребра торца получилась различной, поэтому для случая полюс — плоскость по Ротерсу следует брать =0,52.