35.Поле заряженной плоскости

Ϭ– сигма, поверхностная плотность заряда

36.

37.

38.Емкость плоского конденсатора Конденсатор - электрический прибор, состоящий из двух проводящих пластин, разделенных слоем диэлектрика. Конденсаторы служат для накопления зарядов с целью их отдачи в нужный момент времени, а также в цепях переменного тока для деления зарядов (параллельное соединение) и для деления напряжения (последовательное соединение).  - обозначение конденсатора на схеме.  - емкость конденсатора (С). Если его пластины образуют параллельные плоскости, то его называют плоским.  - емкость плоского конденсатора. Зависит от площади его пластин S; от расстояния между его пластинами d; от материала, заполняющего пространство между пластинами ε. При изготовлении конденсатора большой емкости стремятся сделать большое S при малом d, а также заполнить его пространство веществами с большим ε. Не зависит от напряжения U и от заряда q.

39.Ёмкость двухпроводной линии.

40.Последовательное соединение конденсаторов. заряд на всех конденсаторах один и тот же. Q=Q1=Q2=Q3…

Напряжение равно сумме напряжений U=U1+U2+U3…

Емкость меньше наименьшей 1/Собщ= 1/С1 + 1/С2..

41.Параллельное соединение конденсаторов. общий заряд равен сумме зарядов Q=Q1+Q2+Q3

Напряжение на всех участках одно и тоже U=U1=U2=U3

Емкость общая равна сумме емкостей. C=C1+C2+C3

42.Закон Ампера. величина силы взаимодействия между 2-мя элементами линейных токов в вакууме пропорциональна произведению этих элементов тока и обратно пропорциональна квадрату расстояния между ними

43. Магни́тная инду́кция.Линии магнитной индукции.    — векторная величина, являющаяся силовой характеристикой магнитного поля (его действия на заряженные частицы) в данной точке пространства. Определяет, с какой силой   магнитное поле действует на заряд  , движущийся со скоростью  . B=Fm/QU

Линии магнитной индукции - линии, касательные к которым в данной точке совпадают по направлению с вектором B (направление магнитной индукции) в этой точке. Направление линии магнитной индукции связано с направлением тока в проводнике.

Направление линии магнитной индукции определяется по правилу правой руки (правило буравчика).

Поступательно движение буравчика необходимо расположить так чтобы его движение совпадало с направлением тока, тогда вращение рукояти покажет направление магнитных силовых линий.

44. Проводник с током в магнитном поле. если проводник поместить в магнитное поле и через этот проводник пропустить эл.ток, то на данный проводник будет действовать выталкивающая сила величина которой пропорциональна магнитной индукции, длине проводника и току прозодящему через этот проводник. Fm=BlI

А т.к проводник находится под углом Fm=BlIsinα действующая сила на проводник будет изменяться по закону синусоида.

45 Поле кругового тока. Поле прямого тока.

Исследования показали, что линии магнитной индукции поля кругового тока не являются правильными окружностями (рис. 2), но они замыкаются, обходя проводник, по которому идет ток. Направление линий магнитной индукции можно определить с помощью правила правого винта (правило буравчика): если головку винта вращать в направлении тока в проводнике, то поступательное движение острия винта покажет направление магнитной индукции в центре кругового тока.

В центре кругового тока модуль магнитной индукции может быть вычислен по формуле

где R — радиус кругового проводника.

Магнитное поле кругового тока — неоднородное поле.

Магнитное поле прямого тока — создается током, текущего по тонкому прямому бесконечному проводу

46 Магнитный поток и потокосцепление.

МАГНИТНЫЙ ПОТОК - поток вектора магнитной индукции В через какую-либо поверхность. Магнитный поток через малую площадку dS, в пределах которой вектор В неизменен, равен dФ = ВndS, где Bn - проекция вектора на нормаль к площадке dS. Магнитный поток Ф через конечную поверхность равен интегралу от dФ по этой поверхности. Для замкнутой поверхности магнитный поток равен нулю, что отражает отсутствие в природе магнитных зарядов - источников магнитного поля.

Потокосцепле́ние (полный магнитный поток) — физическая величина, представляющая собой суммарный магнитный поток, сцепляющийся со всеми витками катушки индуктивности.

Потокосцепление численно равно сумме магнитных потоков, проходящих через каждый виток катушки, т.е. при количестве витков N и одинаковом магнитном потоке в каждом витке потокосцепление можно определить как   где   — магнитный поток одного витка [ Вб ].

В идеальном соленоиде все магнитные силовые линии проходят через каждый виток (т.е. не пересекают боковую поверхность соленоида), и, следовательно, магнитный поток каждого витка одинаков. Однако на практике магнитные потоки в витках катушки отличаются и величина потокосцепления определяется по формуле:

где:  — количество витков;  — номер витка, с которым сцеплен поток 

В случае, если катушка имеет ферромагнитный сердечник, потокосцепление можно определить по формуле:

где   — магнитный поток через магнитопровод (сердечник) катушки.

Величина потокосцепления, помимо магнитного потока, имеет связь с током I в индуктивности, определяющуюся выражением:

где   — собственная индуктивность катушки [ Гн ].