26.Расчет электрических цепей методом контурных токов.

Расчет эл.цепей методом контурных токов сводится к следующему: 1) определяют контура и выделяют их римскими символами; 2) принимают направление обхода контуров; 3) в контурных уравнениях используем такие же римские символы.

27. Расчет электрических цепей методом узловых напряжений.

Метод узлового напряжения заключается в определении U между двумя узлами.

Узловое напряжение численно равно сумме произведений ЭДС на соответствующую проводимость. В знаменателе сумма всех проводимостей ветвей.

Где

и так далее

28. Нелинейные электрические цепи постоянного тока.

В автоматике электронике и радиотехнике широко применяются элементы эл.цепей имеющие нелинейную зависимость между током и напряжением U=f(i). ВАХ-ВольтАмпернаяХарактеристика

Эл.цепь в которую входят нелинейные элементы называется нелинейной.

Нелинейную ВАХ имеют электровакуумные приборы, фотоэлементы, ПП приборы.

Большую группу нелинейных элементов представляют нелинейные сопротивления: терморезисторы, варисторы, бареттеры и др. У нелинейных элементов различают статическое и динамическое сопротивление.

Статическим сопротивлением в данной точке А ВАХ называют отношение напряжения к току, соответствующему этой точке.

Динамическое сопротивление в точке А определяется отношением бесконечно малых приращений напряжения dU и тока dI. dU/ dI

29.Графический расчет нелинейных электрических цепей При последовательном соединении нелинейных резисторов в качестве общего аргумента принимается ток, протекающий через последовательно соединенные элементы. Расчет проводится в следующей последовательности. По заданным ВАХ    отдельных резисторов в системе декартовых координат    строится результирующая зависимость   . Затем на оси напряжений откладывается точка, соответствующая в выбранном масштабе заданной величине напряжения на входе цепи, из которой восстанавливается перпендикуляр до пересечения с зависимостью   . Из точки пересечения перпендикуляра с кривой    опускается ортогональ на ось токов – полученная точка соответствует искомому току в цепи, по найденному значению которого с использованием зависимостей    определяются напряжения    на отдельных резистивных элементах.

Применение указанной методики иллюстрируют графические построения на рис. 2,б, соответствующие цепи на рис. 2,а.

На рис. 4.5 показано параллельное соединение нелинейных элементов и порядок расчета такого участка нелинейной цепи.

Рис.4.5. Схема и порядок расчета нелинейной цепи при параллельном соединении элементов

Построение вольтамперной характеристики ведется при одинаковом приложенном напряжении. Сначала задаются произвольным напряжением U, например, равным отрезку 0m. Проводят через точку m вертикаль. Затем производят суммирование

mn + np = mg.

Отрезок mg равен току в неразветвленной части цепи при напряжении U_0m. Аналогично определяются и другие точки вольтамперной характеристики параллельного соединения.

30.Основные характеристики электрического поля. Закон Кулона

Эл. Поле – есть особый вид материи в виде элементарного эл.заряда существование уединенно которого невозможно.

Эл.поле есть составная часть электромагнитного поля.

В основе изучения эл.поля положен заряд (Q). Это явление объясняет закон кулона. В природе существуют эл.заряды.

Эл. Поле неподвижных зарядов называют электростатическим..

Представим заряды Q1 Q2 с линейными размерами близкими к нулю, т.е. точечными.

Сила взаимодействия между 2-мя точечными зарядами прямо пропорциональна произведению этих зарядов и обратно пропорционально квадрату расстояния между зарядами.

31.Напряженность электрического поля Используя закон кулона можно определить напряженность эл.поля.

Напряженность эл.поля – есть векторная величина, характеризующая эл.поле и силу действующую на заряженную частицу со стороны эл.поля.

В численном выражении напряженность равна отношению силы к величине заряда.

Одноименные заряды отталкиваются а разноименные притягиваются.

32.Электрическое напряжение. Потенциал Электрическое напряжение – есть работа затраченная на перенос единичного заряда из 1 точки в другую. U=A/q

Потенциал – есть отношение электрической энергии к заряду. Работа необходимая на перенос единичного заряда из 1 точки в другую

33. Электрическое поле уединенного заряженного тела Рассмотрим электрическое поле уединенного непод­вижного точечного заряженного тела с зарядом Q , расположенного в произвольной точке горизонтальной плоскости. Поместим в точку А этой плоскости пробное заряженное тело с зарядом q. По­скольку сила отталкивания, действующая на пробное заряженное тело, лежит на линии, соединяющей центры взаимодействующих заря­женных тел, пробное за­ряженное тело будет пе­ремещаться в радиальном направлении (так же, как и пробное заряженное тело, помещенное в точ­ку В).Помещая пробное заряженное тело в другие точки и продолжая эти рассуждения, получим картину, которая условно изображает электрическое поле с помощью линий, называемых силовыми. В частном случае уединенного точечного заряженного тела си­ловые линии представляют собой прямые, проведен­ные через точку, в которой находится это тело. В об­щем случае вектор силы, с которой поле действует на пробное заряженное тело в данной точке поля, со­впадает с касательной к силовой линии в этой точке.

34.Теорема Гаусса и ее применение. поток вектора напряженности эл.поля сквозь замкнутую поверхность в вакууме равен отношению эл.заряда заключенного внутри этой поверхности к эл.постоянной.

В некоторых ситуациях теорема Гаусса может быть использована для прямого и легкого вычисления электростатического поля непосредственно. Это ситуации, когда симметрия задачи позволяет наложить на напряженность электрического поля такие дополнительные условия, что вместе с теоремой Гаусса этого хватает для прямого элементарного вычисления.