
- •3. Магнитостатика
- •3.1. Постоянное магнитное поле в вакууме лекции 8-9. Постоянное магнитное поле в вакууме
- •3.1.1. Опыты Ампера и Эрстеда
- •3.1.2. Магнитное поле токов. Вектор магнитной индукции . Силовые линии магнитного поля
- •3.1.3. Закон Био-Савара-Лапласа. Расчет индукции магнитных полей, создаваемых различными токами
- •3.1.3.1. Закон Био-Савара-Лапласа
- •3.1.3.2. Расчет индукции магнитных полей, создаваемых различными токами
- •Б) Поле бесконечно длинного проводника с током (рис.155)
- •В) Магнитное поле в центре кругового тока
- •Сила Ампера. Сила Лоренца. Движение заряженных частиц в магнитном и электрическом поле
- •Сила Ампера
- •3.1.4.2. Сила Лоренца
- •3.1.4.3. Движение заряженных частиц в магнитном и электрическом полях
- •3.1.5. Эффект Холла. Циклотрон. Магнетрон
- •3.1.5.1. Эффект Холла
- •3.1.5.2. Циклотрон
- •Магнетрон
- •3.1.6. Магнитный поток . Работа проводника с током в однородном магнитном поле
- •3.1.6.1. Магнитный поток
- •3.1.6.2. Работа проводника с током в однородном магнитном поле
- •3.1.7. Циркуляция вектора магнитной индукции (Закон полного тока). Поле тороида
- •3.1.7.1. Циркуляция вектора магнитной индукции
- •3.1.7.2. Поле тороида
- •3.1.8. Магнитный момент тока. Контур с током в магнитном поле
- •3.1.8.1. Магнитный момент тока
- •Контур с током в магнитном поле
- •Магнитное поле в веществе
- •3.2.1. Намагничивание вещества. Элементарная теория Ампера намагничивания вещества. Намагниченность магнетика
- •3.2.2. Напряженность магнитного поля. Циркуляция вектора (закон полного тока). Магнитная проницаемость
- •3.2.3. Граничные условия на границе двух магнетиков
- •3.2.4. Магнитное поле разомкнутой магнитной цепи
- •3.2.5. Расчет индукции магнитного поля в веществе. Поле бесконечно длинного проводника с током
- •3.14. Виды магнетиков и их свойства
- •3.14.1. Диамагнетики
- •3.14.2. Парамагнетики
- •3.14.3. Ферромагнетитки
- •3.15. Элементарная теория диа- и парамагнетизма
- •3.15.1. Теория диамагнетизма
- •3.15.2. Теория парамагнетизма
- •3.16. Гиромагнитное соотношение. Опыты Эйнштейна-де-Гааза и Барнетта
- •3.16.1. Гиромагнитное соотношение
- •3.16.2. Опыты Барнетта и Эйнштейна-де-Гааза
- •3.16.2.1. Опыты Барнетта
- •3.16.2.2. Опыт Эйнштейна-де-Гааза
- •3.17. Элементарная теория ферромагнетизма
- •3.18. Кривая намагничивания ферромагнетиков
- •3.2.11. Полная потеря энергии при перемагничивании ферромагнетика
- •3.2.12. Применение магнитных материалов
- •3.2.12.1. Применение магнитотвердых материалов
- •3.2.12.2. Применение магнитомягких материалов
- •4. Электромагнитные явления
- •Опыты Фарадея. Явления электромагнитной индукции
- •Закон электромагнитной индукции (з.Фарадея-Максвелла). Правила Ленца
- •4.2.1. Закон электромагнитной индукции
- •4.2.2. Правило Ленца
- •Вывод закона электромагнитной индукции (Фарадея-Максвелла)
- •Явление самоиндукции. Индуктивность
- •4.5. Токи при замыкании и размыкании электрической цепи
- •Взаимная индукция
- •4.7. Токи Фуко (вихревые) и их применение
- •4.8. Энергия магнитного поля. Энергия перемагничивания ферромагнетика
- •4.8.1.Энергия магнитного поля
- •Энергия при перемагничивании ферромагнетика
- •4.9. Вихревое электрическое поле. Первое уравнение Максвелла
- •4.10. Токи смещения. Второе уравнение Максвелла
- •4.11. Полная система уравнений Максвелла в интегральной форме
4.7. Токи Фуко (вихревые) и их применение
Индукционные токи
возникают не только в линейных контурах,
но и в массивных проводниках. Токи,
возникающие в массивных проводниках,
называются токами Фуко или вихревыми.
Пусть в переменном магнитном поле
находится массивный проводник. В нем
возникает вихревое электрическое поле,
которое действует на носители тока и
вызывает индукционный ток (вихревой).
Плотность тока определяется формулой
,
где
- напряженность вихревого электрического
поля. Т.к. проводник обладает сопротивлением
R,
то вихревые токи выделяют количество
теплоты, определяемое законом Джоуля-Ленца
.
Поэтому проводник нагревается. Нагревание
проводников токами Фуко применяют в
индукционных металлургических печах
для плавления металлов, а так же для
приготовления особо чистых металлов
и сплавов в вакууме. Небольшие индукционные
печи используются в лабораторной
практике для прокаливания металлов в
вакууме и для других целей.
По правилу Ленца, внутри проводника токи Фуко выбирают такие пути и направления, чтобы своим действием противиться причине, которая их вызывает. Поэтому движущиеся в сильном магнитном поле перпендикулярно силовым линиям проводники испытывают сильное торможение, обусловленное взаимодействием токов Фуко с магнитным полем. Это используют для демпфирования (успокоения) подвижных частей гальванометров, амперметров, сейсмографов и других приборов.
Сильное торможение проводников в магнитном поле можно рассмотреть на следующем примере.
Между полуосями магнита находятся подвижная алюминиевая пластинка. Плоскость пластинки перпендикулярна силовым линиям магнитного поля магнита на ось ОО колебания, параллельные полю.
На рис.262 показана пластинка в момент входа в магнитное поле. В плоской пластине возникают токи Фуко направление, которых определяется правилом Ленца. Токи Фуко создают противодействующее полю магнита магнитное поле, которое тормозит движение пластины.
|
|
Рис.262 |
Рис.263 |
При выходе из магнитного поля токи Фуко направлены противоположно направлению токов при входе.
В некоторых случаях токи Фуко играют вредную роль. Например, в железных сердечниках трансформаторов и вращающихся частей электрических генераторов возникают токи Фуко, которые нагревают и уменьшают КПД этих устройств. Поэтому в качестве сердечников трансформаторов используют магнитомягкие ферромагнетики в виде тонких листов, разделенных тончайшими слоями изолятора таким образом, чтобы изолирующие прослойки пересекали линии токов Фуко. Рассмотрим пример. Подвесим кубик, набранный из тонких металлических пластинок, но нити, поместим его между полюсами магнита и, закрутив предварительно нить, будем наблюдать вращение кубика при раскручивании нити (рис.263 а,б)
Если подвесить кубик в положении а, то изолирующие прослойки будут пересекать линии токов Фуко перпендикулярно (рис.263а). В этом случае токи Фуко возникают в пределах толщины каждой пластины и их действие очень слабо, и кубик будет свободно вращаться. Если кубик подвесить в положение б, то прослойки будут параллельны линиям токов Фуко (рис.263б) и они будут противодействовать движению кубика.
|
Рис.264 |