
- •3. Магнитостатика
- •3.1. Постоянное магнитное поле в вакууме лекции 8-9. Постоянное магнитное поле в вакууме
- •3.1.1. Опыты Ампера и Эрстеда
- •3.1.2. Магнитное поле токов. Вектор магнитной индукции . Силовые линии магнитного поля
- •3.1.3. Закон Био-Савара-Лапласа. Расчет индукции магнитных полей, создаваемых различными токами
- •3.1.3.1. Закон Био-Савара-Лапласа
- •3.1.3.2. Расчет индукции магнитных полей, создаваемых различными токами
- •Б) Поле бесконечно длинного проводника с током (рис.155)
- •В) Магнитное поле в центре кругового тока
- •Сила Ампера. Сила Лоренца. Движение заряженных частиц в магнитном и электрическом поле
- •Сила Ампера
- •3.1.4.2. Сила Лоренца
- •3.1.4.3. Движение заряженных частиц в магнитном и электрическом полях
- •3.1.5. Эффект Холла. Циклотрон. Магнетрон
- •3.1.5.1. Эффект Холла
- •3.1.5.2. Циклотрон
- •Магнетрон
- •3.1.6. Магнитный поток . Работа проводника с током в однородном магнитном поле
- •3.1.6.1. Магнитный поток
- •3.1.6.2. Работа проводника с током в однородном магнитном поле
- •3.1.7. Циркуляция вектора магнитной индукции (Закон полного тока). Поле тороида
- •3.1.7.1. Циркуляция вектора магнитной индукции
- •3.1.7.2. Поле тороида
- •3.1.8. Магнитный момент тока. Контур с током в магнитном поле
- •3.1.8.1. Магнитный момент тока
- •Контур с током в магнитном поле
- •Магнитное поле в веществе
- •3.2.1. Намагничивание вещества. Элементарная теория Ампера намагничивания вещества. Намагниченность магнетика
- •3.2.2. Напряженность магнитного поля. Циркуляция вектора (закон полного тока). Магнитная проницаемость
- •3.2.3. Граничные условия на границе двух магнетиков
- •3.2.4. Магнитное поле разомкнутой магнитной цепи
- •3.2.5. Расчет индукции магнитного поля в веществе. Поле бесконечно длинного проводника с током
- •3.14. Виды магнетиков и их свойства
- •3.14.1. Диамагнетики
- •3.14.2. Парамагнетики
- •3.14.3. Ферромагнетитки
- •3.15. Элементарная теория диа- и парамагнетизма
- •3.15.1. Теория диамагнетизма
- •3.15.2. Теория парамагнетизма
- •3.16. Гиромагнитное соотношение. Опыты Эйнштейна-де-Гааза и Барнетта
- •3.16.1. Гиромагнитное соотношение
- •3.16.2. Опыты Барнетта и Эйнштейна-де-Гааза
- •3.16.2.1. Опыты Барнетта
- •3.16.2.2. Опыт Эйнштейна-де-Гааза
- •3.17. Элементарная теория ферромагнетизма
- •3.18. Кривая намагничивания ферромагнетиков
- •3.2.11. Полная потеря энергии при перемагничивании ферромагнетика
- •3.2.12. Применение магнитных материалов
- •3.2.12.1. Применение магнитотвердых материалов
- •3.2.12.2. Применение магнитомягких материалов
- •4. Электромагнитные явления
- •Опыты Фарадея. Явления электромагнитной индукции
- •Закон электромагнитной индукции (з.Фарадея-Максвелла). Правила Ленца
- •4.2.1. Закон электромагнитной индукции
- •4.2.2. Правило Ленца
- •Вывод закона электромагнитной индукции (Фарадея-Максвелла)
- •Явление самоиндукции. Индуктивность
- •4.5. Токи при замыкании и размыкании электрической цепи
- •Взаимная индукция
- •4.7. Токи Фуко (вихревые) и их применение
- •4.8. Энергия магнитного поля. Энергия перемагничивания ферромагнетика
- •4.8.1.Энергия магнитного поля
- •Энергия при перемагничивании ферромагнетика
- •4.9. Вихревое электрическое поле. Первое уравнение Максвелла
- •4.10. Токи смещения. Второе уравнение Максвелла
- •4.11. Полная система уравнений Максвелла в интегральной форме
4. Электромагнитные явления
ЛЕКЦИИ 12-14. ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ ЯВЛЕНИЯ
Опыты Фарадея. Явление электромагнитной индукции.
Закон электромагнитной индукции. (з. Фарадея - Максвелла). Правило Ленца.
Вывод закона электромагнитной индукции.
Явления самоиндукции. Индуктивность.
Токи при замыкании и размыкании электрической цепи.
Взаимная индукция.
Токи Фуко и их применение.
Энергия магнитного поля.
Вихревое электрическое поле. Первое уравнения Максвелла.
Токи смещения. Второе уравнение Максвелла.
Полная система уравнений Максвелла в интегральной форме.
Опыты Фарадея. Явления электромагнитной индукции
Эрстед и Ампер открыли, что электрические токи вокруг себя создают магнитное поле, которое действует на магнитную стрелку и на проводник с током, помещенные в нем. В связи с этим возникает вопрос. А возможен ли обратный процесс, т.е. может ли магнитное поле порождать электрический ток?
Для того, чтобы ответить на поставленный вопрос были поставлены многочисленные опыты и только в 1831 году Фарадею удалось ответить на данный вопрос на основании обобщения своих опытов. Идея опыта следующая. Катушку (1), присоединенную к источнику тока и ключу Фарадей поместил вовнутрь второй катушки (2), подключенной к гальванометру (G). При замыкании и размыкании ключа (K) на гальванометре он наблюдал отклонение стрелки то в одну, то в другую сторону( рис.247). Такие же отклонения он наблюдал при вдвижении и выдвижении замкнутой к источнику тока катушки (1), а так же постоянного магнита вовнутрь второй катушки с гальванометром (рис.248, 249).
|
Рис.247 Рис.248 Рис.249 |
Отклонения стрелки гальванометра G свидетельствуют о том, что в катушке (2) возникает электрический ток, который получил название индукционного. Само явление возникновения индукционного тока в катушке называется электромагнитной индукцией. Обобщая результат опытов, Фарадей пришел к выводу: при всяком изменении магнитного потока, пронизывающего замкнутый проводящий контур, в нем возникает индукционный ток, независящий от способа изменения магнитного потока, а зависит от скорости изменения магнитного потока.
Открытие Фарадеем электромагнитной индукции имело большое значение в науке и технике. В науке этим явлением установлена взаимосвязь между электрическим и магнитным явлениями, что получило толчок для разработки теории электромагнитного поля Максвеллом. В технике получили электрический ток.
Закон электромагнитной индукции (з.Фарадея-Максвелла). Правила Ленца
4.2.1. Закон электромагнитной индукции
Обобщая результат опытов, Фарадей сформулировал закон электромагнитной индукции. Он показал, что при всяком изменении магнитного потока в замкнутом проводящем контуре возбуждается индукционный ток. Следовательно, в контуре возникает ЭДС индукции.
ЭДС индукции прямо пропорциональна скорости изменения магнитного потока во времени. Математическую запись этого закона оформил Максвелл и поэтому он называется законом Фарадея-Максвелла (законом электромагнитной индукции).
|
(565) |
где k – коэффициент пропорциональности, зависящий от выбора системы единиц.
В системе «СИ» k=1 и в внесистемной единице k=1/с, с – скорость света.
В «СИ»
|
(566) |