16. Что такое нормальное поле в электроразведке?

Геоэлектрический разрез однородного по тому или иному электромагнитному свойству полупространства принято называть нормальным, а неоднородного – аномальным.

17. Показать графически схемы наблюдения в методе естественного электрического поля.

Методики наблюдений:

1. Метод потенциала. Рис 7.6. Один электрод зафиксирован, а по профилю перемещается другой электрод. Потенциал в точке N принимается равным нулю:

2. Метод градиента потенциала. Рис 7.7. Если выполнили съемку получили ΔU1; ΔU2 и т.д. Какая бы съемка не была все равно приводиться к графику потенциала. Потенциал начальной точки принимается равным нулю:

При съемке этим методом всегда ведут замкнутую съемку. Если электроды не менять местами, а переносить по профилю по очереди, то собственный потенциал будет накапливаться. Поэтому при такой съемке считают погрешность:

При выполнении съемки методом ЕП используются неполяризующиеся электроды, поскольку в случае металлических, собственная поляризация электродов может быть сопоставима с естественным потенциалом, который хотим измерить.

18. Как вычислить кажущееся сопротивление по данным измерений методами вэз?

19. Составить схему площадного электропрофилирования по методике сг-вп.

Метод срединного градиента рис 19.1. На 1/3 части АВ поле Е будет почти постоянно, если разрез однороден. Поэтому если в 1/3*АВ проявиться отклонение от прямой, то в разрезе есть неоднородность. Поэтому разработан экспресс способ. Взяли какую-то площадь, выбрали АВ, выбрали в центральной части площадь для обследования, рис 19.2. Если среда однородная, то поле в этой части будет вести себя одинаково. На этой площадке разбивают систему профилей. Находим Е. А измеряем ΔU. В каждой точке измеряем простое ΔU₀ от ВЭЗ, и после выключения тока тоже ΔU_ВП. Сила тока выбирается в зависимости от глубины исследования и в зависимость от величины измеряемого сигнала.

20. Уравнения Максвелла и их физическая сущность.

Где Е – вектор напряженности, D – вектор электрической индукции, В – вектор магнитной индукции, Н – вектор напряженности магнитного поля, j – плотность тока, j_ст – плотность стороннего тока (тока неэлектрического происхождения, создаваемого внутри источника). Будем полагать, что j_ст = 0, электрическое поле вне источников.

Первое уравнение постулирующее, что расходимость вектора электрической индукции D в элементарно малом объеме равна объемной плотности зарядов в нем, является обобщением закона Кулона и теоремы Гаусса. Из него следует, что электрическое поле порождается электрическими зарядами и силовые линии его начинаются и заканчиваются на зарядах. При суммарном положительном заряде дивергенция имеет положительное значение, при отрицательном – отрицательное, при нулевом значении, либо при отсутствии зарядов внутри данного объема – дивергенция равна нулю.

Второе уравнение отмечает отсутствие в природе магнитных зарядов в вихревом характере магнитного поля. Силовые линии его нигде не начинаются и нигде не заканчиваются, они замкнуты.

Третье уравнение, полученное Максвеллом в результате обобщения закона электромагнитной индукции Фарадея, говорит о том, что всякое изменение магнитного поля во времени вызывает появление в окружающем пространстве вихревого электрического поля.

Четвертое уравнение, обобщающее и дополняющее закон полного тока, объясняет природу магнитного поля. Из него следует, что причинами появления магнитного поля являются ток проводимости j, представляющий движение заряженных частиц, и ток смещения j_см= , влияние которого определяется скоростью изменения во времени электрического поля D. Ток смещения может возникать в любой среде, в том числе и в вакууме.

Таким образом, источниками электрического поля могут быть либо заряды, либо меняющееся во времени магнитное поле, а причиной появления магнитного поля служат либо движущиеся заряды, либо переменное электрическое поле.