
- •2. Элементарный заряд и его инвариантность.
- •3. Закон сохранения заряда.
- •4. Дифференциальная формулировка закона Кулона.
- •5. Теорема Гаусса
- •6. Потенциальность электростатического поля.
- •7. Скалярный потенциал.
- •8. Уравнения Лапласа и Пуассона. Вычисление напряженности поля внутри и вне заряженного цилиндра.
- •9. Электростатическое поле при наличии проводников.
- •10. Емкость уединенного проводника. Конденсаторы
- •11. Дипольный момент непрерывного распределения зарядов.
- •12. Зависимость поляризованности от напряженности электрического поля. Влияние поляризации на электрическое поле.
- •13. Поле диполя
- •14. Поляризация диэлектриков. Поляризованность. Объемная и поверхностная плотности связанных зарядов.
- •15. Электрическое смещение. Поле плоского конденсатора.
- •16. Теорема Гаусса при наличии диэлектриков.
- •17. Граничные условия для нормальной и тангенциальной компонент электрического поля.
- •1 8. Преломление силовых линий на границе раздела диэлектриков.
- •19. Энергия взаимодействия дискретных зарядов.
- •20. Плотность энергии электрического поля.
- •21. Силы, действующие на точечный заряд, непрерывно распределенный заряд, диполь в электрическом поле.
- •22. Опыт Милликена.
- •23. Механизм поляризации неполярных диэлектриков.
- •24. Механизм поляризации полярных диэлектриков.
- •25. Закон Ома в интегральной и дифференциальной форме.
- •26. Работа и мощность тока
- •27. Правила Кирхгофа.
- •28. Опыт Толмена и Стюарта.
- •29. Эффект Холла.
- •30. Зависимость электропроводности от температуры, сверхпроводимость.
- •31. Понятие о зонной теории твердых тел. Энергетические зоны проводников, полупроводников и диэлектриков.
- •32. Собственная и примесная проводимость полупроводников. Доноры и акцепторы.
- •3 3. Эффект Пельтье. Эффект Томпсона. Эффект Зеебека.
- •34. Основные типы газового разряда.
- •35. Плазма.
- •3 6. Полевая трактовка закона взаимодействия элементов тока. Опыт Ампера.
- •37. Закон Био-Савара
- •38. Сила Ампера. Сила Лоренца.
- •39. Закон полного тока. Теорема о циркуляции вектора магнитной индукции.
- •40. Магнитное поле при наличии магнетиков.
- •41. Молекулярные токи в магнетике, объемные и поверхностные токи.
- •42. Диамагнетики.
- •43. Парамагнетики.
- •44. Ферромагнетики.
- •45. Закон электромагнитной индукции Фарадея.
- •46.Энергия магнитного поля
- •47. Резонансы в цепи переменного тока.
- •48. Ток смещения. Система уравнений Максвелла.
- •49. Закон сохранения энергии электромагнитного поля.
- •50. Плоские электромагнитные волны.
12. Зависимость поляризованности от напряженности электрического поля. Влияние поляризации на электрическое поле.
Поляризация диэлектриков — явление, связанное с ограниченным смещением связанных зарядов в диэлектрике или поворотом электрических диполей, обычно под воздействием внешнего электрического поля, иногда под действием других внешних сил или спонтанно. В постоянном или достаточно медленно меняющемся от времени внешнем электрическом поле при достаточно малой величине напряженности этого поля, вектор поляризации P, линейно зависит от вектора напряженности поля E:
(в
системе СГС),
— тензор
поляризуемости.
где
—
три собственных числа тензора
поляризуемости. Если все эти три
собственных числа равны друг другу,
значит умножение на тензор эквивалентно
умножению на число, а среда изотропна
(в отношении поляризуемости).
В
достаточно сильных полях всё описанное
выше осложняется тем, что по мере роста
напряженности электрического поля рано
или поздно теряется линейность
зависимости P от E. Для
электронной и ионной поляризации при
полях, приближающихся к величинам
порядка отношения потенциала ионизации
к характерному размеру молекулы U0/D,
характерно сначала ускорение роста
вектора поляризации с ростом поля
(увеличение наклона графика P(E)),
затем плавно переходящее в пробой
диэлектрика. Дипольная (Ориентационная)
поляризация при обычно несколько более
низких значениях напряженности внешнего
поля — порядка kT/p (где p —
дипольный момент молекулы, T —
температура, k — константа
Больцмана) — то есть когда энергия
взаимодействия диполя (молекулы) с полем
становится сравнимой со средней энергией
теплового движения (вращения) диполя —
наоборот начинает достигать насыщения
(при дальнейшем росте напряженности
поля должен рано или поздно включиться
сценарий электронной или ионной
поляризации, описанный выше, и кончающийся
пробоем). Дипольные моменты стремятся
ориентироваться по направлению вектора
напряженности внешнего поля
.
Поэтому вектор напряженности поля
,
создаваемого связанными зарядами,
направлен противоположно
и
ослабляет его . В результате поляризации
поле в диэлектрике ослабляется. Степень
ослабления поля зависит от свойств
диэлектрика. Напряженность электрического
поля в диэлектрике будет в ε раз меньше,
чем в вакууме.
13. Поле диполя
Р
ассмотрим
систему двух точечных электрических
зарядов
и
,
произвольным образом расположенных в
пространстве на расстоянии
друг
от друга. Такую систему зарядов назовем
электрическим диполем. Из точки
расположения отрицательного заряда в
точку расположения положительного
заряда проведем вектор
.
Электрическим моментом диполя (дипольным
моментом) назовем физическую величину
.
Электрический диполь создает вокруг
себя электрическое поле, которое нетрудно
рассчитать с использованием принципа
суперпозиции. Однако на расстояниях,
значительно превышающих размер
диполя,
электростатическое поле обладает
некоторыми характерными свойствами,
представляющими интерес для дальнейшего
изложения предмета. Рассмотрим рис.2.
Здесь
-
точка наблюдения,
и
-
векторы, проведенные из точек расположения
соответствующих зарядов в точку
наблюдения, вектор
описан
выше. Рассчитаем значение потенциала
электростатического поля в точке
наблюдения
в
предположении, что потенциал бесконечно
удаленной точки пространства равен
нулю и
.
Ниже под величинами
будем
понимать модули соответствующих
векторов. Точное выражение для потенциала
в точке
имеет
вид:
Векторы
и
связанны
между собой зависимостью
,
тогда:
.
В полученном выражении опустим член
как
малую величину и опустим индекс "+"
у модуля соответствующего вектора и с
учетом дипольного момента получаем:
,
где
-
угол между вектором
и
направлением на точку наблюдения
.
Заметим, что если сравнивать между собой
потенциал поля точечного заряда и
потенциал поля диполя, легко увидеть,
что потенциал поля диполя убывает с
расстоянием быстрее, чем потенциал поля
точечного заряда.
Напряженность
электростатического поля в точке
наблюдения:
где
,
имеет
то же значение, что и выше.