
- •2. Элементарный заряд и его инвариантность.
- •3. Закон сохранения заряда.
- •4. Дифференциальная формулировка закона Кулона.
- •5. Теорема Гаусса
- •6. Потенциальность электростатического поля.
- •7. Скалярный потенциал.
- •8. Уравнения Лапласа и Пуассона. Вычисление напряженности поля внутри и вне заряженного цилиндра.
- •9. Электростатическое поле при наличии проводников.
- •10. Емкость уединенного проводника. Конденсаторы
- •11. Дипольный момент непрерывного распределения зарядов.
- •12. Зависимость поляризованности от напряженности электрического поля. Влияние поляризации на электрическое поле.
- •13. Поле диполя
- •14. Поляризация диэлектриков. Поляризованность. Объемная и поверхностная плотности связанных зарядов.
- •15. Электрическое смещение. Поле плоского конденсатора.
- •16. Теорема Гаусса при наличии диэлектриков.
- •17. Граничные условия для нормальной и тангенциальной компонент электрического поля.
- •1 8. Преломление силовых линий на границе раздела диэлектриков.
- •19. Энергия взаимодействия дискретных зарядов.
- •20. Плотность энергии электрического поля.
- •21. Силы, действующие на точечный заряд, непрерывно распределенный заряд, диполь в электрическом поле.
- •22. Опыт Милликена.
- •23. Механизм поляризации неполярных диэлектриков.
- •24. Механизм поляризации полярных диэлектриков.
- •25. Закон Ома в интегральной и дифференциальной форме.
- •26. Работа и мощность тока
- •27. Правила Кирхгофа.
- •28. Опыт Толмена и Стюарта.
- •29. Эффект Холла.
- •30. Зависимость электропроводности от температуры, сверхпроводимость.
- •31. Понятие о зонной теории твердых тел. Энергетические зоны проводников, полупроводников и диэлектриков.
- •32. Собственная и примесная проводимость полупроводников. Доноры и акцепторы.
- •3 3. Эффект Пельтье. Эффект Томпсона. Эффект Зеебека.
- •34. Основные типы газового разряда.
- •35. Плазма.
- •3 6. Полевая трактовка закона взаимодействия элементов тока. Опыт Ампера.
- •37. Закон Био-Савара
- •38. Сила Ампера. Сила Лоренца.
- •39. Закон полного тока. Теорема о циркуляции вектора магнитной индукции.
- •40. Магнитное поле при наличии магнетиков.
- •41. Молекулярные токи в магнетике, объемные и поверхностные токи.
- •42. Диамагнетики.
- •43. Парамагнетики.
- •44. Ферромагнетики.
- •45. Закон электромагнитной индукции Фарадея.
- •46.Энергия магнитного поля
- •47. Резонансы в цепи переменного тока.
- •48. Ток смещения. Система уравнений Максвелла.
- •49. Закон сохранения энергии электромагнитного поля.
- •50. Плоские электромагнитные волны.
42. Диамагнетики.
Диамагнетиками
называются вещества, молекулы которых
не обладают собственным магнитным
моментом. Под действием внешнего
магнитного поля в атомах и молекулах
наводится (индуцируется) магнитный
момент, направленный противоположно
вектору индукции внешнего поля. Такое
направление индуцированного магнитного
момента приводит к тому, что диамагнетики
выталкиваются из магнитного поля.
Подчеркнем, что диамагнитный эффект
присущ всем веществам без исключения,
однако во многих случаях он маскируется
другими более сильными магнитными
явлениями. Диамагнетиками называются
магнетики, атомы и молекулы которых
изначально не обладают магнитными
свойствами, а при помещении их в магнитное
поле, величина поля в данной точке
уменьшается. Это объясняется тем, что
в магнитном поле частота вращения
электронов в атоме отличается от частоты
вращения при отсутствии магнитного
поля. Уравнение движения электрона по
орбитали вокруг ядра имеет вид
,
здесь
- частота вращения электрона по орбитали
без магнитного поля, r - радиус орбитали.
Будем предполагать, что частоты
незначительно отличаются, так, что
- это дополнительная скорость вращения
электрона, характеризуемая Ларморовой
частотой. Имея в виду, что атом, в котором
имеется вращающийся электрон, можно
уподобить гироскопу, а электрон,
вращающийся по орбитали, представляет
собой электрический ток, можно записать
уравнения
которые представляют уравнения
вращательного движения (прецессии)
вектора момента импульса атома, вокруг
направления магнитного поля с Ларморовой
частотой. Прецессия момента импульса
и связанного с ним магнитного момента
приводят к тому, что магнитный момент
и возникающая намагниченность направлены
против направления внешнего магнитного
поля – это явление называется
диамагнетизмом. Намагниченность
диамагнетика
.
Где
-
диамагнитная восприимчивость равна,
здесь
N- плотность атома, Z- зарядовое число
атома,R- среднее расстояние от ядра
- магнитная постоянная. Из равенства
видно, что диамагнитная восприимчивость
не зависит от температуры).
43. Парамагнетики.
Парамагнетики
– это магнетики, у которых атомы и
молекулы изначально обладают магнитными
моментами. При помещении парамагнетика
в магнитное поле магнитные моменты
начинают прецессировать вокруг
направления поля, и суммарное поле в
этой точке магнетика увеличивается.
Энергия магнитного момента во внешнем
поле равна
Используем соотношение для поляризованности
полярных диэлектриков и заменим в нем
P и Pm
Возникающий при этом дополнительный
магнитный момент (z-направление внешнего
магнитного поля)
.
Тогда намагниченность равна
,
и парамагнитная восприимчивость
записывается как,
Отсюда видно, что последняя зависит от
температуры, как 1/Т. Эту зависимость
описывает закон Кюри-Вейсса
где С и Т0-константы.
44. Ферромагнетики.
Ф
ерромагнетиками
называются такие магнетики, магнитная
проницаемость у которых достигает
больших значений, зависит от внешнего
магнитного поля, а также предыстории.
Они обладают остаточной намагниченностью
и могут быть постоянными магнитами.
Ферромагнетики обладают свойством
спонтанной намагниченности, когда под
действием внутренних причин спины
электронов стремятся ориентироваться
в одном направлении. Так как магнетику
энергетически невыгодно быть в целом
намагниченным, он разбивается на домены,
области, в которых магнитные моменты
атомов и молекул направлены в одном
направлении. При достижении определенной
температуры ферромагнетик превращается
в парамагнетик. Ферромагнетики обладают
петлей гистерезиса, так как их магнитная
проницаемость
,
зависит от внешнего поля. В антиферромагнетиках
спины попарно антипараллельны, а в
ферримагнетиках (ферритах), часть спинов
ориентирована параллельно определенному
направлению, а часть - антипараллельна
ему.