
- •2. Элементарный заряд и его инвариантность.
- •3. Закон сохранения заряда.
- •4. Дифференциальная формулировка закона Кулона.
- •5. Теорема Гаусса
- •6. Потенциальность электростатического поля.
- •7. Скалярный потенциал.
- •8. Уравнения Лапласа и Пуассона. Вычисление напряженности поля внутри и вне заряженного цилиндра.
- •9. Электростатическое поле при наличии проводников.
- •10. Емкость уединенного проводника. Конденсаторы
- •11. Дипольный момент непрерывного распределения зарядов.
- •12. Зависимость поляризованности от напряженности электрического поля. Влияние поляризации на электрическое поле.
- •13. Поле диполя
- •14. Поляризация диэлектриков. Поляризованность. Объемная и поверхностная плотности связанных зарядов.
- •15. Электрическое смещение. Поле плоского конденсатора.
- •16. Теорема Гаусса при наличии диэлектриков.
- •17. Граничные условия для нормальной и тангенциальной компонент электрического поля.
- •1 8. Преломление силовых линий на границе раздела диэлектриков.
- •19. Энергия взаимодействия дискретных зарядов.
- •20. Плотность энергии электрического поля.
- •21. Силы, действующие на точечный заряд, непрерывно распределенный заряд, диполь в электрическом поле.
- •22. Опыт Милликена.
- •23. Механизм поляризации неполярных диэлектриков.
- •24. Механизм поляризации полярных диэлектриков.
- •25. Закон Ома в интегральной и дифференциальной форме.
- •26. Работа и мощность тока
- •27. Правила Кирхгофа.
- •28. Опыт Толмена и Стюарта.
- •29. Эффект Холла.
- •30. Зависимость электропроводности от температуры, сверхпроводимость.
- •31. Понятие о зонной теории твердых тел. Энергетические зоны проводников, полупроводников и диэлектриков.
- •32. Собственная и примесная проводимость полупроводников. Доноры и акцепторы.
- •3 3. Эффект Пельтье. Эффект Томпсона. Эффект Зеебека.
- •34. Основные типы газового разряда.
- •35. Плазма.
- •3 6. Полевая трактовка закона взаимодействия элементов тока. Опыт Ампера.
- •37. Закон Био-Савара
- •38. Сила Ампера. Сила Лоренца.
- •39. Закон полного тока. Теорема о циркуляции вектора магнитной индукции.
- •40. Магнитное поле при наличии магнетиков.
- •41. Молекулярные токи в магнетике, объемные и поверхностные токи.
- •42. Диамагнетики.
- •43. Парамагнетики.
- •44. Ферромагнетики.
- •45. Закон электромагнитной индукции Фарадея.
- •46.Энергия магнитного поля
- •47. Резонансы в цепи переменного тока.
- •48. Ток смещения. Система уравнений Максвелла.
- •49. Закон сохранения энергии электромагнитного поля.
- •50. Плоские электромагнитные волны.
3 6. Полевая трактовка закона взаимодействия элементов тока. Опыт Ампера.
Ампер
поставил цель найти количественное
выражение для силы взаимодействия элементов
тока. Элементом тока
называется
малый кусочек
контура
из тонкого провода, по которому течет
ток
.
В отличие от всего контура, элемент тока
не обладает замкнутостью, однако Ампер
предполагал, что взаимодействие
проводников с током произвольной формы
складывается из попарных взаимодействий
элементов тока, из которых они состоят.
Такой же взгляд на это взаимодействие
принят и сейчас.
Магнитную
стрелку Эрстеда он заменил на контур,
который подвешен на контактах x и y на
металлических кронштейнах, к которым
подводится ток, и при этом может свободно
вращаться относительно вертикальной
оси. Изучая взаимодействие токов с
постоянными магнитами и друг с другом,
Ампер пришел к следующим выводам: а)
взаимодействие токов существует только
при замкнутых цепях, т.е. когда по обоим
контурам течет ток; б)параллельные
проводники притягиваются, если токи в
них текут в одну сторону, и отталкиваются,
если в противоположные (это, в некотором
смысле слова, противоположно
электростатическому притяжению
разноименных и отталкиванию одноименных
зарядов); в) сила взаимодействия
двух длинных параллельных
проводников с током пропорциональна
силам тока в них и обратно пропорциональна
расстоянию между ними; г) сила магнитного
взаимодействия не отличается в воздухе
и в пустоте, в то время как сила кулоновского
взаимодействия отличается в этих двух
случаях. В том, что сила притяжения
длинных параллельных проводников с
током обратно пропорциональна расстоянию
между ними, Ампер убедился экспериментально,
с помощью весов, состоящие из неподвижного
линейного контура с током и
контура, который может вращаться
относительно горизонтальной оси. Сила
магнитостатического взаимодействия
контуров практически полностью
определяется взаимодействием линейных
проводников, поскольку расстояние между
ними очень мало. Сила Ампера уравновешивается
противовесом, укрепленным на кронштейне;
кроме того, железная пластинка на
другом конце этого кронштейна фиксирована
между двумя постоянными магнитами. С
помощью данного прибора Ампер получил
свою формулу для силы взаимодействия
контуров в виде:
где
—
токи, текущие в проводниках, а
—
расстояние между ними. Ток Ампер измерял
также с помощью созданного им примитивного
прибора, который представлял из себя
компас, на который был намотан провод
с током. Протекание тока по проводу
вызывало отклонение стрелки от положения
«север-юг». Сила
,
действующая со стороны элемента тока
на
элемент тока
,
по закону Ампера равна двойному векторному
произведению вида
и
только первое слагаемое в фигурных
скобках является центральной силой и
меняет знак при замене первого заряда
на второй и наоборот (тогда соединяющий
заряды вектор
).
37. Закон Био-Савара
Соотношение
10,8
38. Сила Ампера. Сила Лоренца.
Сила, действующая на проводник с током в магнитном поле, называется силой Ампера. Сила действия однородного магнитного поля на проводник с током прямо пропорциональна силе тока, длине проводника, модулю вектора индукции магнитного поля, синусу угла между вектором индукции магнитного поля и проводником: F=B.I.ℓ. sin a — закон Ампера. Направление силы Ампера (правило левой руки): Если левую руку расположить так, чтобы перпендикулярная составляющая вектора В входила в ладонь, а четыре вытянутых пальца были направлены по направлению тока, то отогнутый на 90° большой палец покажет направление силы, действующей на проводник с током. Силу, действующую со стороны магнитного поля на движущиеся в нем заряды, называют силой Лоренца. Сила Лоренца определяется соотношением: Fл = q·V·B·sina, где q - величина движущегося заряда; V - модуль его скорости; B - модуль вектора индукции магнитного поля; a - угол между вектором скорости заряда и вектором магнитной индукции. Сила Лоренца перпендикулярна скорости и поэтому она не совершает работы, не изменяет модуль скорости заряда и его кинетической энергии. Но направление скорости изменяется непрерывно. Сила Лоренца перпендикулярна векторам В и v , и её направление определяется с помощью того же правила левой руки, что и направление силы Ампера. Сила Лоренца зависит от модулей скорости частицы и индукции магнитного поля. Эта сила перпендикулярна скорости и, следовательно, определяет центростремительное ускорение частицы. Частица равномерно движется по окружности радиуса r.