
- •2. Элементарный заряд и его инвариантность.
- •3. Закон сохранения заряда.
- •4. Дифференциальная формулировка закона Кулона.
- •5. Теорема Гаусса
- •6. Потенциальность электростатического поля.
- •7. Скалярный потенциал.
- •8. Уравнения Лапласа и Пуассона. Вычисление напряженности поля внутри и вне заряженного цилиндра.
- •9. Электростатическое поле при наличии проводников.
- •10. Емкость уединенного проводника. Конденсаторы
- •11. Дипольный момент непрерывного распределения зарядов.
- •12. Зависимость поляризованности от напряженности электрического поля. Влияние поляризации на электрическое поле.
- •13. Поле диполя
- •14. Поляризация диэлектриков. Поляризованность. Объемная и поверхностная плотности связанных зарядов.
- •15. Электрическое смещение. Поле плоского конденсатора.
- •16. Теорема Гаусса при наличии диэлектриков.
- •17. Граничные условия для нормальной и тангенциальной компонент электрического поля.
- •1 8. Преломление силовых линий на границе раздела диэлектриков.
- •19. Энергия взаимодействия дискретных зарядов.
- •20. Плотность энергии электрического поля.
- •21. Силы, действующие на точечный заряд, непрерывно распределенный заряд, диполь в электрическом поле.
- •22. Опыт Милликена.
- •23. Механизм поляризации неполярных диэлектриков.
- •24. Механизм поляризации полярных диэлектриков.
- •25. Закон Ома в интегральной и дифференциальной форме.
- •26. Работа и мощность тока
- •27. Правила Кирхгофа.
- •28. Опыт Толмена и Стюарта.
- •29. Эффект Холла.
- •30. Зависимость электропроводности от температуры, сверхпроводимость.
- •31. Понятие о зонной теории твердых тел. Энергетические зоны проводников, полупроводников и диэлектриков.
- •32. Собственная и примесная проводимость полупроводников. Доноры и акцепторы.
- •3 3. Эффект Пельтье. Эффект Томпсона. Эффект Зеебека.
- •34. Основные типы газового разряда.
- •35. Плазма.
- •3 6. Полевая трактовка закона взаимодействия элементов тока. Опыт Ампера.
- •37. Закон Био-Савара
- •38. Сила Ампера. Сила Лоренца.
- •39. Закон полного тока. Теорема о циркуляции вектора магнитной индукции.
- •40. Магнитное поле при наличии магнетиков.
- •41. Молекулярные токи в магнетике, объемные и поверхностные токи.
- •42. Диамагнетики.
- •43. Парамагнетики.
- •44. Ферромагнетики.
- •45. Закон электромагнитной индукции Фарадея.
- •46.Энергия магнитного поля
- •47. Резонансы в цепи переменного тока.
- •48. Ток смещения. Система уравнений Максвелла.
- •49. Закон сохранения энергии электромагнитного поля.
- •50. Плоские электромагнитные волны.
28. Опыт Толмена и Стюарта.
Эксперименты,
проведенные американскими учеными
Толменом и Стюартом показали возможность
создания к
ратковременного
электрического тока в металлическом
проводнике инерционными методами. В
качестве проводника использовалась
катушка индуктивности, которая
раскручивалась вокруг своей оси и резко
останавливалась. Катушка с помощью
скользящих контактов была подключена
к гальванометру,
который регистрировал возникновение
инерционной ЭДС. Фактически можно
сказать, что в данном опыте роль сторонних
сил, создающих ЭДС, играла сила инерции.
Эту ЭДС нетрудно посчитать исходя из
ее определения через сторонние силы
,
действующие на заряды внутри проводника,
подвергшегося торможению:
где
—
заряд электрона, а интегрирование
проводится по всей длине тормозящегося
провода (т.е. по всей катушке). Используя
теперь выражение для силы инерции, мы
получаем, что в ЭДС дает вклад только
сила инерции, связанная с вращательным
ускорением
,
тогда имеем:
где
—
длина проводника,
—
радиус катушки, а
—
ее угловая скорость вращения.
По
закону Ома теперь легко получается
полный заряд, протекший через гальванометр
(считаем, что сопротивление гальванометра
гораздо меньше сопротивления самой
катушки
):
где
обозначает
разность угловых скоростей катушки до
и после торможения. Как видим, в зависимости
от направления вращения катушки протекший
заряд может иметь противоположные
знаки, на основе чего в опыте Толмена–Стюарта
и был определен знак заряда носителей
тока в металле. Практически заряд,
протекший в цепи, измеряют с
помощью баллистического
гальванометра, и это давало возможность
определить отношение
для
носителей заряда.
29. Эффект Холла.
На
заряды, движением которых обусловливается
ток, действует сила Ампера. Плотность
силы Ампера может быть записана в виде
где
n, е — концентрация и заряд, движение
которого обусловливает ток, vд — скорость
дрейфа заряда. Возникновение разности
потенциалов в проводнике с током в
магнитном поле называется эффектом
Холла. Он был открыт в 1879 г. Индукция В
поля и скорость vд зарядов взаимно
перпендикулярны. Отношение плотности
силы к заряду аналогично
может рассматриваться как эффективная
напряженность электрического поля,
называемого полем Холла:
Следовательно,
между поверхностями проводника создается
разность потенциалов
где
—
постоянная Холла. По знаку разности
потенциалов можно определить знак
заряда носителей, движение которых
осуществляет ток, а по разности
потенциалов — их концентрацию.
Исследование эффекта Холла в других
случаях показало, что он не всегда
обусловлен движением отрицательных
зарядов. Когда знак разности потенциалов
в эффекте Холла соответствует движению
положительных зарядов, то эффект
называется аномальным. Эффект Холла
является одним из гальваномагнитных
явлений. Под этим термином объединяются
явления, возникающие в проводнике с
током, находящимся в магнитном поле.
Физическая сущность всех этих явлений
состоит в том, что электропроводимость
проводника во внешнем магнитном поле
является не скаляром, а тензором.
Напряженность поперечного электрического
поля, называемого холловским, складывается
с напряженностью электрического поля,
которое обусловливает существование
тока при отсутствии магнитного поля. В
результате этого напряженность
электрического поля образует с плотностью
тока некоторый угол — угол Холла. Значит,
направления плотности тока и напряженности
электрического поля не совпадают. Эти
величины связаны тензорной формулой
.