
- •2. Элементарный заряд и его инвариантность.
- •3. Закон сохранения заряда.
- •4. Дифференциальная формулировка закона Кулона.
- •5. Теорема Гаусса
- •6. Потенциальность электростатического поля.
- •7. Скалярный потенциал.
- •8. Уравнения Лапласа и Пуассона. Вычисление напряженности поля внутри и вне заряженного цилиндра.
- •9. Электростатическое поле при наличии проводников.
- •10. Емкость уединенного проводника. Конденсаторы
- •11. Дипольный момент непрерывного распределения зарядов.
- •12. Зависимость поляризованности от напряженности электрического поля. Влияние поляризации на электрическое поле.
- •13. Поле диполя
- •14. Поляризация диэлектриков. Поляризованность. Объемная и поверхностная плотности связанных зарядов.
- •15. Электрическое смещение. Поле плоского конденсатора.
- •16. Теорема Гаусса при наличии диэлектриков.
- •17. Граничные условия для нормальной и тангенциальной компонент электрического поля.
- •1 8. Преломление силовых линий на границе раздела диэлектриков.
- •19. Энергия взаимодействия дискретных зарядов.
- •20. Плотность энергии электрического поля.
- •21. Силы, действующие на точечный заряд, непрерывно распределенный заряд, диполь в электрическом поле.
- •22. Опыт Милликена.
- •23. Механизм поляризации неполярных диэлектриков.
- •24. Механизм поляризации полярных диэлектриков.
- •25. Закон Ома в интегральной и дифференциальной форме.
- •26. Работа и мощность тока
- •27. Правила Кирхгофа.
- •28. Опыт Толмена и Стюарта.
- •29. Эффект Холла.
- •30. Зависимость электропроводности от температуры, сверхпроводимость.
- •31. Понятие о зонной теории твердых тел. Энергетические зоны проводников, полупроводников и диэлектриков.
- •32. Собственная и примесная проводимость полупроводников. Доноры и акцепторы.
- •3 3. Эффект Пельтье. Эффект Томпсона. Эффект Зеебека.
- •34. Основные типы газового разряда.
- •35. Плазма.
- •3 6. Полевая трактовка закона взаимодействия элементов тока. Опыт Ампера.
- •37. Закон Био-Савара
- •38. Сила Ампера. Сила Лоренца.
- •39. Закон полного тока. Теорема о циркуляции вектора магнитной индукции.
- •40. Магнитное поле при наличии магнетиков.
- •41. Молекулярные токи в магнетике, объемные и поверхностные токи.
- •42. Диамагнетики.
- •43. Парамагнетики.
- •44. Ферромагнетики.
- •45. Закон электромагнитной индукции Фарадея.
- •46.Энергия магнитного поля
- •47. Резонансы в цепи переменного тока.
- •48. Ток смещения. Система уравнений Максвелла.
- •49. Закон сохранения энергии электромагнитного поля.
- •50. Плоские электромагнитные волны.
23. Механизм поляризации неполярных диэлектриков.
Молекулы
и атомы, не обладающие дипольным моментом
при отсутствии внешнего поля, называются
неполярными. В зависимости от
характера химической связи различают
следующие 3 основные механизмы поляризации
диэлектриков: электронную, ионную и
дипольную (ориентационную). Дипольный
механизм присущ полярным диэлектрикам.
Электронная поляризация присуща всем
диэлектрикам. Под действием внешнего
электрического поля P происходит
смещение электронов атома относительно
его ядра (деформация его электронной
оболочки) и возникают индуцированные
диполи. Диэлектрические свойства
индуцированных диполей относятся к
числу резонансных явлений. Электронный
механизм поляризации является наименее
инерционным, т.к. масса электрона
значительно меньше массы частиц,
участвующих в процессе поляризации.
Время установления электронной
поляризации составляет ≈ 10-15 с,
что сравнимо с периодом световых
колебаний. Ионная поляризация наблюдается
в ионных кристаллах и происходит в
результате возникновения диполей
вследствие относительного смещения
(сдвига) положительных и отрицательных
ионов под влиянием электрического поля.
При этом имеет место также деформация
электронных оболочек ионов, что порождает
электронную поляризацию. Время
установления ионной поляризации примерно
на порядок больше (≈10-14 с). Поляризованность
неполярных молекул равна:
24. Механизм поляризации полярных диэлектриков.
Молекулы и атомы, обладающие дипольным моментом при отсутствии внешнего поля, называются полярными. У полярных молекул главным механизмом поляризации является переориентация направлений постоянных дипольных моментов под влиянием внешнего поля.
Другие
механизмы играют незначительную роль
для них. Существующие в отсутствии
электрического поля электрические
диполи ориентированы хаотично. При
включении поля диполи приобретают
преимущественную ориентацию. Переориентация
постоянных диполей под действием поля
происходит не мгновенно, а постепенно
путем поворота их на определенные углы
приближающие направление диполей к
направлению электрического поля.
Дипольная поляризация с ростом температуры
уменьшается из-за возрастания энергии
теплового движения частиц, снижающей
ориентирующее влияние поля. Данный вид
поляризации называется также
дипольно-релаксационным, т.к. ориентация
электрических диполей (при включении
поля) или ее ослабление (при снятии поля)
происходит постепенно, замедленно, т.е
носит релаксационный характер. Такая
поляризация связана с потерями энергии
и нагревом диэлектрика, поскольку
поворот диполей в направлении поля
требует некоторого сопротивления со
стороны его решетки. В полярных
диэлектриках возможна так называемая
электронно-релаксационная поляризация,
возникающая за счет возбужденных
тепловой энергией избыточных "дефектных"
электронов или дырок. Формула для
поляризованности имеет вид:
25. Закон Ома в интегральной и дифференциальной форме.
З акон, связывающий силу тока, текущего по проводнику с разностью потенциалов (напряжением на его концах) имеет вид , (1) Где R-сопротивление проводника. Выражение (1) – является Законом Ома в интегральной форме. Закон Ома в дифференциальной форме получается в результате записи соотношения (1) для плотности тока . Рассмотрим бесконечно малый элемент проводника цилиндрической формы длины , с сечением , на концах которого приложена разность потенциалов . Пусть – удельная электрическая проводимость вещества, которая является величиной, обратной удельному электрическому сопротивлению. Тогда выражение для можно записать в виде: (2) , (3)
Где индекс означает, что берется составляющая вдоль элемента проводника. Закон Ома для этого элемента записывается так:
. Полученное соотношение в векторной форме – и есть дифференциальная формулировка закона Ома.