
- •Методические указания
- •Краткие теоретические сведения. Теплоемкость. Количество теплоты.
- •Краткие теоретические сведения Понятие о термодинамических процессах
- •Внутренняя энергия и работа расширения и сжатия рабочего тела
- •Первый закон термодинамики. Энтальпия газа
- •Краткие теоретические сведения Процессы изменения состояния идеального газа.
- •Краткие теоретические сведения
- •Понятие об энтропии газа и т—s-диаграмма
- •Краткие теоретические сведения Понятие о круговом процессе
- •Цикл Карно и его термодинамическое значение
- •Краткие теоретические сведения. Циклы двигателей внутреннего сгорания.
- •Краткие теоретические сведения Уравнение состояния для реальных газов
- •Рассмотрение процесса парообразования
- •Краткие теоретические сведения. Основы теории теплообмена Виды теплообмена
- •Теплопроводность
- •Конвективный теплообмен.
- •Краткие теоретические сведения. Лучистый теплообмен.
- •Сложный теплообмен.
- •Перечень рекомендуемой литературы
Цикл Карно и его термодинамическое значение
Из всех идеальных циклов самым совершенным является цикл Карно, предложенный французским ученым Сади Карно в 1824 г. Он поставил перед собой задачу определить максимальное значение термического КПД прямого цикла. В результате проведенных исследований Карно предложил цикл, КПД которого имеет максимальное значение в заданных температурных границах, т.е. при определенных температурах подвода и отвода теплоты. Этот обратимый цикл состоит из четырех процессов: двух изотермических и двух адиабатных.
Рис.2 Цикл Карно на p-w- диаграмме
В начале процесса рабочее тело имеет параметры p1, w1, T1 – точка 1. эта точка соответствует моменту начала подвода теплоты к рабочему телу и его изотермического расширения при температуре T1, которое продолжается до точки 2. В процессе 1 – 2 к рабочему телу подводится температура q1. Работе изотермического расширения соответствует площадь 1 – 2 – 6 – 8 – 1. В точке 2 подвод теплоты прекращается, и дальнейшее расширение рабочего тела осуществляется по адиабате 2 – 3 до тех пор, пока поршень в цилиндре, где происходят рассматриваемые процессы, не займет крайнее правое положение, которому по диаграмме соответствует точка 3. Работа адиабатного расширения определяется площадью 2 – 3 – 5 – 6 – 2. В точке 3 начинается процесс сжатия рабочего тела, сопровождающийся отводом теплоты q2 при температуре Т2. Работа этого изотермического процесса определяется площадью 3 – 4 – 7 – 5 – 3. В точке 4 отвод теплоты прекращается и дальнейший процесс сжатия 4 – 1 происходит по адиабате. Работе адиабатного сжатия соответствует площадь 4 – 1 – 8 – 7 – 4.
Таким образом, полезная работа цикла рассмотренных процессов определяется на p – w-диаграмме площадью 1 – 2 – 3 – 4 – 1, являющейся разностью площадей 1 – 2 – 3 – 5 – 8 – 1 и 3 – 4 – 1 – 8 – 5 – 3.
Термический КПД цикла Карно
.
В цикле Карно принято равенство отношений отдельных объемов
ω2/ω1 = ω3/ω4, с учетом которого
. (1.5)
Из формулы (1.5) можно сделать следующие выводы:
термический КПД цикла Карно не зависит от свойств рабочего тела и определяется только значениями абсолютных температур Т1 и Т2;
термический КПД цикла Карно возрастает с увеличением Т1 и уменьшением Т2;
термический КПД цикла Карно всегда меньше единицы, так как он был бы равен единице либо при Т2 = 0, либо при Т1 = ∞, что неосуществимо даже в идеальном цикле.
В реальных условиях создать двигатель, который работал бы в соответствии с циклом Карно, невозможно, так как процессы изотермического подвода и отвода теплоты, а также адиабатного расширения и сжатия практически неосуществимы.
Цикл Карно является эталоном, который дает представление о максимальном КПД процессов превращения теплоты в работу. В условиях реальных температур, верхний предел которых определяется прочностью материалов, а нижний соответствует температуре окружающей среды, термический КПД цикла Карно может достигать 0,7…0,8. Реальный тепловой двигатель тем совершеннее, чем ближе значение его КПД к КПД цикла Карно, протекающего в тех же температурных границах.
Как упоминалось
ранее, цикл Карно может быть не только
прямым, но и обратным. Обратный цикл
Карно также является эталонным, но уже
для работы холодильных установок.
Холодильный коэффициент, определяющий
эффективность их работы, тоже зависит
от значений температур источника и
стока теплоты:
. (1.6)
Таким образом, экономичность холодильной установки определяется отношением отнятой теплоты к теплоте, эквивалентной затраченной работе.
Практическая работа № 6.
Тема: Циклы тепловых двигателей.
Цель работы: ознакомиться с процессами, происходящими в цилиндрах двигателей внутреннего сгорания.
Ход работы:
Записать какие бывают циклы ДВС.
Зарисовать p-w- диаграмму, записать формулу термического КПД и дать определение цикла ДВС с подводом теплоты при постоянном объеме.
Зарисовать p-w- диаграмму, записать формулу термического КПД и дать определение цикла ДВС со смешанным подводом теплоты.
Вывод по работе.
Контрольные вопросы:
Какие бывают циклы ДВС?
Из каких процессов состоит цикл карбюраторного двигателя?
Как влияет степень сжатия на термический КПД цикла ДВС с подводом теплоты при постоянном объеме?