
- •Глава 5. Упругопластическое деформирование твердого тела
- •Идеальные модели упругопластического статического растяжения. Изотропное и кинематическое упрочнение. Условия пластичности Треска, Мизеса, Кулона – Мора, Друкера – Прагера.
- •5.1.3. Кривая текучести.
- •5.1.4. Критерии текучести Треска и Мизеса на девиаторной плоскости.
- •Поведение поверхности нагружения при изотропном, кинематическом и комбинированном упрочнениях. Закон пластического упрочнения.
- •Принцип максимума Мизеса и его следствия. Постулат Друккера и его следствия.
- •Определяющие соотношения упругопластического материала с гладкой поверхностью текучести. Уравнения Прандтля – Рейсса для идеального упругопластического материала.
- •Принцип макродетерменизма Клюшникова и его следствие (необходимость потенциальной формы записи определяющих соотношений пластичности в скоростях).
- •Система уравнений (дифференциальная и слабая формы), описывающая движение упругопластического тела.
- •Система уравнений в скоростях (дифференциальная и вариационная формулировки), описывающая квазистатическое деформирование упругопластического тела.
- •Теорема единственности решений квазистатических задач упругопластического деформирования.
Принцип максимума Мизеса и его следствия. Постулат Друккера и его следствия.
Основная гипотеза теории пластичности состоит в том, что тензор деформаций можно представить в виде суммы тензора упругих и тензора пластических деформаций, что справедливо также и для девиаторов
.
Введем понятие мощности внутренних сил на единицу объема:
.
(5.26)
Из термодинамических соображений
.
Эта величина называется мощностью
пластической деформации.
Рассмотрим поверхность нагружения
или поверхность текучести
.
при фиксированных значениях
и
рассмотрим допустимые напряжения
,
то есть напряжения, удовлетворяющие
неравенствам
в случае упрочнения или
в случае идеальной упругопластичности.
Принцип максимума Мизеса (принцип
максимума скорости диссипации механической
энергии, постулат максимальной
пластической работы) формулируется
следующим образом: для истинного поля
напряжений
мощность пластических деформаций не
меньше, чем для любого допустимого полян
напряжений
,
то есть
.
(5.27)
Если ввести в девятимерном пространстве векторы напряжений и деформаций
,
,
(компоненты вектора деформаций откладываются по тем же осям. что и компоненты вектора перемещений), можно записать (5.27) в виде
.
(5.28)
Из этого неравенства следует:
1. выпуклость (по крайней мере, невогнутость) поверхности нагружения или текучести;
2. для регулярной функции нагружения –
нормальность вектора
к поверхности нагружения.
Докажем эти следствия, для чего рассмотрим худший вариант, когда находится на поверхности нагружения (если выполнено в этом случае, то выполнено и в остальных).
Рис. 5.1.6. Выпуклость поверхности текучести.
Неравенство (5.28) говорит о том, что любой
вектор
должен составлять нетупой угол с вектором
.
В случае, если поверхность невогнутая,
это возможно только если
направлен по нормали к поверхности
(рис. 5.1.6. а), что доказывает второе
следствие. Если же поверхность вогнута,
то всегда найдется такой вектор
,
который составляет тупой угол с
(рис. 5.1.6. б), что доказывает первое
следствие.
Второе следствие также можно доказать
формально. Пусть функция течения
непрерывна и кусочно дифференцируема.
Составим локальное условие максимума
мощности пластических деформаций как
функции от
при условии соблюдения условия
пластичности
=0.
Для этого нужно искать условия экстремума
функции
,
(5.33)
где
– неопределенный множитель Лагранжа.
Приравнивая нулю производные функции
по
,
получаем так называемый ассоциированный
закон течения
.
(5.34)
Он показывает, что вектор пластической деформации направлен по нормали к поверхности текукчести.
Альтернативой принципу Мизеса является постулат Друкера, который заключается в следующем: если к телу прикладывается, а затем снимается некоторая нагрузка, тогда 1) работа, производимая дополнительной нагрузкой при нагружении всегда положительна, 2) работа, производимая дополнительной нагрузкой за полный цикл нагружения и разгрузки, как минимум не отрицательна. Дополнительной нагрузкой здесь называется вектор . Постулат Друкера имеет следующую математическую запись:
.
(5.29)
Заметим, что для упругопластического
тела
.
Соответственно интеграл разобьется на
две части, причем
,
(5.30)
поскольку первое слагаемое представляет собой работу упругой деформации по замкнутому пути, а второе равно нулю потому, что упругая деформация однозначно определяется действующим напряжением. Таким образом, из (5.29) следует
.
(5.31)
Рис. 5.1.7. Постулат Друкера.
Обходим контур от точки А (от
напряжения
),
возвращаясь в итоге в эту же точку. На
отрезке АВ пластической деформации
нет, поэтому это отрезок дает нулевой
вклад. На отрезке ВС, лежащем на
кривой текучести, напряжение получает
приращение
,
пластическая деформация получает
приращение
,
и работа дополнительного напряжения
равна
.
На участке СА происходи разгрузка,
не сопровождающаяся пластической
деформацией, так что этот участок тоже
дает нулевой вклад.
Таким образом, из (5.29) следует
,
(5.32)
что тождественно принципу максимума Мизеса (5.28) с той только разницей, что данное выражение записано не в скоростях, а в приращениях пластической деформации.
Основное отличие принципа Мизеса и постулата Друкера состоит в том, что принцип Мизеса можно сформулировать для любого напряженно-деформированного состояния, а неравенства постулата Друкера выполнены только для однородного НДС.