Контроль корреляции

К ак мы показали, корреляция – это сугубо индивидуальная процедура и разные геофизики могут провести корреляцию по разному, т.е. субъективно. В соответствии с этим кто-то из них допустит ошибки. Чтобы найти эти погрешности корреляции и проводят контроль правильности корреляции. Основным видом контроля правильности корреляции, является контроль t₀ на пересечениях профилей (рис 3.5.). Раньше даже строились специальные схемы невязок, т.е. определяются различия в крестах. Если эти различия составляют до 3-5 мсек, то это считается нормальным. Если различия превышают, то каким-то образом стараются осреднить значения.

Часто осуществляют контроль корреляции по полигонам. Т.е. мы берем какую-то точку от нее идем по полигону, и возвращаясь, в ту же точку мы не должны получить различий в t₀. Это тоже указывает, что надо проверить корреляцию.

Р асхождение между взаимными временами, скорее всего говорит о неправильной корреляции (рис 3.6.). Т.е. мы скорее всего проследили не ту фазу. Иногда проводиться просто анализ различий t₀ между соседними горизонтами. И по идее Δt₀ должно меняться достаточно плавно, но если не так, то в этой части профиля, скорее всего, не правильно проведена корреляция (зависит от региона исследований). Работы 2D отличаются от работ 3D тем, что, обычно при работах 3D отсутствуют невязки на пересечении профилей, ввиду плотности работ.

Нормальный годограф отраженных волн

Под нормальным годограф понимается годограф, получаемый при горизонтальных границах и постоянной скорости в разрезе. Рис 3.7. Где t₀ – соответствует двойному времени пробега, если ПВ и ПП расположены в точке О. Можно сказать так: t₀ – это время пробега из мнимого источника возбуждения О_*. В силу равенства треугольников, мы можем утверждать, что t_x1 = t_O*x1.

Г де 2H/V – это фактически t₀. Если из любого время вычесть или ввести кинематическую поправку, то мы получим t₀ для соответствующей точки отражения. Получим t₀ в к-той точки, обычно относят это значение к эпицентру точки отражения. Рис 3.7. Эпицентр находится в точке с координатой l/2, где l – это расстояние между ПВ и ПП. Если мнимый источник переместить, то мы получим t_ok.

Р ис 3.8. Т.е. мы ветку годографа прямых наблюдений преобразуем (при помощи ввода кинематической поправки) и перемещаем. Таким образом прямой и встречный годограф, после ввода кинематических поправок, позволят получить на интервале O₁ и О₂ непрерывную серию t₀. Если брать будем не только времена, а будем иметь дело с сейсмическими трассами, то вместо двух сейсмограмм получим одну картинку, где у нас будут отражения характеризоваться непрерывной осью синфазности, которая будет характеризоваться временем t₀.

Если такую процедуру сделать со всеми сейсмограммами, то вместо сотни или тысячи сейсмограмм мы получим один документ, который будет называться временной разрез. Рис 3.9. Причем каждое время в этом разрезе будет соответствовать времени t₀. На этом разрезе можно выполнить корреляцию и определить времена t₀(х), которое можно будет пересчитать в глубину этого горизонта.

В практике, и, особенно, в литературе, кинематическую поправку часто называют как NMO, т.е. Normal Move Out. Если построить величины кинематических поправок (рис 3.10), то они будут меняться для разных скоростей.

Таким образом, ввод кинематических поправок, позволяет преобразовать все времена на годографе во времена t₀. Ввод этих поправок позволяет «спрямить» годографы отраженных волн на сейсмограммах.