
- •Пояснительная записка
- •Теоретическая механика раздел статика введение
- •Тема 1. Основные понятия
- •§ 1.1. Основные понятия. Абсолютно твёрдое тело и материальная точка
- •§ 1.2. Аксиомы статики
- •Тема 2. Плоская система сходящихся сил § 2.1. Сила и её векторное изображение.
- •§ 2.2. Сложение сходящихся сил. Равнодействующая плоской системы сходящихся сил
- •§ 2.3. Графический метод определения равнодействующей
- •§ 2.4. Графический метод определения равнодействующей плоской системы сил по правилу параллелограмма и силового многоугольника
- •Условие равновесия плоской системы сходящихся сил
- •§ 2.5. Графоаналитический метод определения равнодействующей плоской системы сил
- •§ 2.6. Аналитический (метод проекций) метод определения равнодействующей плоской системы сил
- •§ 2.7. Разложение сил на две сходящиеся составляющие
- •§ 3.1. Определение реакции опор двухопорных балках
- •§ 3.2. Определение реакции опор одноопорной (защемлённой) балки
- •Тема 4. Сочлененные системы
- •Тема 5. Определение усилий в элементах кронштейна
- •Определение усилий в стержнях кронштейна
- •Определение усилий в стержнях кронштейна аналитическим
- •Практическая работа № 5.
- •Тема 6. Пара сил и её действие на тело § 6.1. Пара сил и момент силы относительно точки
- •§ 6.2. Основные свойства пар. Эквивалентность пар сил
- •§ 6.3. Сложение пар
- •§ 6.4. Условия равновесия пар сил и моментов
- •§ 6.5. Равновесие рычага
- •Тема 7. Плоская система произвольно расположенных сил
- •§ 10.1 Момент сил. Момент сил относительно точки
- •Тема 8. Приведение силы к данной точке
- •Тема 9. Теорема Вариньона для системы сходящихся сил
- •Тема 10. Главный вектор. Главный момент
- •Тема 11. Пространственная система сил
- •§ 11.1. Момент силы относительно оси
- •§ 11.2. Определение равнодействующей пространственной системы сходящихся сил. Правило параллелепипеда сил
- •§ 11.3. Разложение силы по трём осям координат
- •§ 11.4. Определение моментов в пространственной системе сил
- •§ 11.5. Равновесие пространственной системы сходящихся сил
- •Тема 12. Устойчивость против опрокидывания. Коэффициент устойчивости
- •Тема 13. Трение
- •§13.1. Трение скольжения
- •§13.2. Трение в направляющих
- •§13.3. Трение качения
- •Тема 14. Параллельные силы в плоскости. Определение центра тяжести
- •§14.1. Сложение двух параллельных сил направленных в одну сторону
- •§ 14.2. Сложение двух неравных параллельных сил, направленных в разные стороны
- •§ 14.3. Разложение силы на две параллельные составляющие
- •§ 14.4. Центр параллельных сил. Центр тяжести
- •§ 14.5. Определение центра тяжести поперечного сечения
- •§ 14.6. Параметры геометрических фигур
- •Пактическая работа 7. Определение центра тяжести сечения составленных из стандартных профилей
- •Вопросы для самопроверки
- •§ 2.7. Разложение сил на две сходящиеся составляющие ………………………………….14
- •§ 6.1. Пара сил и момент силы относительно точки ……………………………………………...27
§ 6.3. Сложение пар
Если в одной плоскости действует несколько пар, то их можно заменить одной парой, момент которой равен суме моментов этих пар (рис.6.5).
Пусть на твёрдое тело в одной плоскости действуют две пары F1 F'1; F2 F́′2; F1=3kH, F2=4kH; h1=300мм; h2=400мм. Требуется определить равнодействующую пару, с плечём h= 200 мм.
Согласно, свойства эквивалентности пар заменим наши пары новыми парами, которые имеют общее плечо h=200мм.
М
1=F1·h1=3·0,3=0,9
kH·м;
М2=F2·h2=4·0,4=
1,6 kH·м.
Определим модули сил с плечом h:
Модуль равнодействующей пары:
Рис.6.5
Вращение
эквивалентной пары по часовой стрелке.
МЭ= R h = 3,5 ∙ 0,2 = 0,7 kН·м.
Момент равнодействующей пары равен алгебраической сумме моментов слагаемых пар.
Если под действием нескольких пар твёрдое тело находится в равновесии, то такие пары при их сложений не дают равнодействующей пары, т.е. эти пары взаимно уравновешиваются. Отсюда следует вывод, что для равновесия пар необходимо и достаточно, чтобы алгебраическая сумма моментов пар равнялась нулю.
Сумма проекций сил пары на любую ось равна нулю, поэтому пара сил не имеет равнодействующей.
Для равновесия плоской системы пар необходимо и достаточно, чтобы алгебраическая сумма моментов данных пар равнялась нулю.
∑МК = 0.
§ 6.4. Условия равновесия пар сил и моментов
Известно, что тело получает вращательное движение, если приложенные силы создают момент относительно возможной точки вращения. Если моменты сил, стремящиеся вращать тело в обратном направлении, окажутся равными моментам сил, то тело остаётся в равновесии.
Следовательно, для равновесия тела под действием пар сил и моментов необходимо, чтобы алгебраическая сумма моментов всех пар и моментов была равна нулю.
Пример 9.1. На 2х-колодочный тормоз действуют нормальные силы N=10кН (рис.6.6). Определить какой груз F может удерживать тормоз, если Д1 =160 мм, Д2 =250 мм. Коэффициент трения f=0,4.
К
оэффициент
трения f=Т/N.
Т-сила трения, N-нормальные силы, прижимающие колодки к барабану.
Сила трения Т=fN=0,4·10=4 kH.
Сила трения Т создаёт пару сил ТТ ':
МТ = Т ∙ Д2=4·0,25=1кН·м.
Рис.6.6
Уравнение равновесия:
Пример 9.2. На концы консолей (консолью называется часть балки, выступающая за опору) балки (рис.6.7) действуют две параллельные силы
F
= F
= 10кН, причём сила
F – направлена вверх, а сила F - вниз. Определить реакции опор балки, пренебрегая её весом, если пролёт балки l = 2 м и длина каждой консоли, а = 1 м.
На данную балку действует пара сил FF, стремящаяся повернуть балку по часовой стрелке.
Рис.6.7
Момент этой пары :М = -F(l +2a) = -104 = - 40 к∙Нм.
Пара сил создаёт давления на опоры В и С. Если убрать, например опору В, то мы должны приложить силу, равную силе давления и направленную в обратном направлении Rв. Эта сила называется реакцией связи или реакция опоры (более подробно будет рассматриваться ниже).
Пара сил может быть уравновешена парой, имеющий момент, равный по величине и обратный по знаку моменту данной пары.
Чтобы система сил находилась в равновесии, нужно пару сил уравновесить:
М + МR = - F(2a+l) + (Rвl):2 = 104 - 202 = 0. RB=RC.