23. Процеси намагнічування і перемагнічування магнітних матеріалів. Контроль параметрів.

Після прикладання зовнішнього магнітного поля росте об'єм доменів, які мають напрям намагніченості, що

співпадає або близький до напряму напруженості поля. Залежність магнітної індукції феромагнітної речовини від напруженності зовнішнього поля називають кривою намагнічування (рис. 1.11). в області слабких полів (І) магнітні сприйнятливість і проникність не змінюються. Зміна магнітної індукції в цій області відбувається, в основному, за рахунок зворотніх процесів, які обумовлені зміщенням границь д оменів. Крива намагнічування в області (II) характеризується тим, що тут відбувається непружне зміщення межі доменів, тобто цей процес не є зворотнім. В області наближення до насичення (III) зміна індукції пояснюється в основному процесом обертання, коли напрям вектора намагніченості її / ш і IV самовільних областей наближається до напряму дії зовнішнього поля. Повна орієнтація намагніченості по полю відповідає насиченню (ІІІ) На останній ділянці кривої індукції (IV) спостерігається слабкий ріст індукції із збільшенням поля за рахунок росту намагніченості самого домена, тобто орієнтації спінових моментів окремих електронів, напрям яких не співпадає з напрямом зовнішнього поля внаслідок дезорієнтуючого впливу теплового руху.

При намагнічуванні деяких магнітних матеріалів змінюються розміри і форма і це явище називається магнітострикцією. По природі магнітострикція анізотропна (для заліза в напрямі ребра об'ємно центрованого куба лінійні розміри зменшуються, а ^в ®и®ямі діагоналі - збільшуються).

24. Особливості намагніченості феромагнетиків та їх характеристики.

Феромагнітні речовини мають атоми, які володіють магнітним моментом (незаповнені електронні оболонки), хоч віддаль між ними невелика (менша, ніж в парамагнетиках). в результаті чого між атомами виникай взаємодія, яка називається обмінною.

В залежності від віддалі до сусідніх атомів може бути паралельна орієнтація магнітних моментів (феромагнетизм) або антипаралельна (антиферомагнетизм). Під дією обмінних сил паралельна орієнтація магнітних моментів відбувається в областях феромагнітного матеріалу, які називаються доменами. В межах домену матеріал намагнічений до насичення і при відсутності зовнішнього поля. Ця взаємодія присутня тільки до певної критичної температури (точка Кюрі), після переходу вище критичної температури, домени руйнуються і феромагнетик переходить в парамагнітний стан. Феромагнетики легко намагнічуються в слабких магнітних полях. Магнітна проникність та сприйнятливість досягають 10⁶ і сильно залежать від температури і напруженості магнітного поля. Феромагнетики бувають кристалічні та аморфні.

25. Методи визначення втрат в магнітних матеріалах.Процес намагнічування в змінному магнітному полі зв'язаний з тепловими втратами і оцінюється питомими магнітними втратами Р .і тангенсом кута магнітних втрат .

Втрати відбуваються за рахунок гістерезису при незворотніх зміщеннях межі доменів, і вони пропорційні площі петлі гістерезису та частоті зміни поля. Потужність втрат при цьому визначається за Формулою: P_вт=ηBⁿ_mfV, (1.15)

Де η коефіцієнт, який залежить від марки матеріалу; B_m - максимальне значення індукції магнітного поля в циклі; n=1,6-2,0 - показник степеня, залежить від значення магнітної ЩДукції поля; f ~ частота зміни поля; V- обэм зразку. Динамычны втрати викликаються вихровими струмами та втратами на магнытну вязкысть, яка обумовлена відставанням зміни магнітної індукції від зміни напруженості магнітного поля. Вихрові струми залежать також від електричного опору магнітного матеріалу: P_f=ξB²_mf²v, де ξ коеф що залежить від типу і форми деталі з магнітного матеріалу. Для зменшення втрат легованих пермалоїв зменшують товщину листів які ізолюють лаком чи електроізоляційною плівкою.