![](/user_photo/2706_HbeT2.jpg)
- •Введение в раздел «Колебания и волны»
- •Краткая теория цепей переменного тока
- •Соотношение мгновенного, среднего и действующего тока.
- •От законов электромагнетизма – к свойствам элементов цепей.
- •Гармонические колебания и функции комплексного переменного.
- •Комплексный характер сопротивления участка электрической цепи.
- •Основные законы цепей электрического тока.
- •Упрощенные методы расчёта стационарных токов в электрических цепях.
- •Несинусоидальные периодические токи и принцип суперпозиции в линейных электрических цепях.
- •Принуждённые и свободные токи в цепях.
- •Специальные аналоговые функции преобразования переменных токов.
- •Использование теории четырёхполюсников для анализа цепи.
- •Задания на проведение эксперимента:
- •Работа №3. Исследование затухающих колебаний в колебательном контуре.
- •Задание на выполнение работы.
- •Работа №4. Изучение поведения линейного осциллятора под действием вынуждающей силы.
- •Задание на проведение работы.
- •Параллельный контур
- •Задание на выполнение работы.
- •Работа №5. Исследование связанных осцилляторов.
- •Работа №6. Исследование источников негармонических колебаний.
- •Задание на проведение работы.
Несинусоидальные периодические токи и принцип суперпозиции в линейных электрических цепях.
Известно, что любая несинусоидальная периодическая функция может быть разложена в ряд Фурье с коэффициентами, показывающими вклад токов (напряжений) с частотами, кратными основной, которые называются гармониками.
В общем виде
(28).
Если приведённое напряжение воздействует
на участок цепи с сопротивлением
,
то каждое из слагаемых в сумме (28) породит
компоненту тока с частотой «
»,
а принцип суперпозиции позволит найти
общий ток в цепи как сумму частичных
токов:
(29).
Если известны действующие значения напряжений каждой из гармоник , то результирующее действующее значение напряжения определяется выражением:
(30).
Аналогично находится действующее значение несинусоидального тока.
Всё сказанное относится только к линейным цепям.
Принуждённые и свободные токи в цепях.
Любой переменный ток представляет собой колебательный процесс, который связан с обменом энергией между реактивными элементами цепей – индуктивными и ёмкостными сопротивлениями. Из теории колебаний известно, что их можно разделить на свободные и вынужденные. С математической точки зрения наличие правой части в дифференциальном уравнении колебательного процесса (неоднородном) означает, что решение его состоит из двух слагаемых: общего решения однородного уравнения (без правой части) и частного решения неоднородного уравнения.
В качестве последнего выступает режим установившихся колебаний, который определяется методами, изложенными в предыдущих разделах. В электротехнической литературе этот режим именуется принуждённым током, а в радиотехнической – вынужденными колебаниями.
В противовес им свободный ток или свободные колебания возникают при изменении условий поступления в цепи энергии извне, что связано с коммутационными процессами.
Изменение состояния цепи от одного установившегося процесса к другому при коммутации источников энергии или элементов цепи называется переходным процессом. Расчёт переходного процесса сводится к следующим стадиям.
Составление дифференциального уравнения. Используется второй закон Кирхгофа, если цепь неразветвлённая, либо выделяются замкнутые независимые контуры с токами, и для каждого составляется своё уравнение, и все уравнения решаются совместно.
Решение уравнения производится двумя путями: классическим, с использованием корней характеристического уравнения, либо операторным методом, переводящим расчёт в плоскость алгебры с последующим использованием таблиц изображений.
Расчёт принуждённого процесса любым способом.
Нахождение постоянных интегрирования, для чего используются две теоремы:
напряжение на конденсаторе до коммутации равно напряжению после коммутации(
ток через индуктивность после коммутации равен току до коммутации
.
Суммирование принуждённого и свободного токов с учётом постоянных интегрирования.
Пример 9.
Расчёт переходного процесса при включении нагрузки с емкостной нагрузкой под переменное напряжение.
,
,
,
.
Составление дифференциального уравнения.
Используя модели (6), (7), (8) и второй закон Кирхгофа (22), нетрудно получить уравнение
,
дифференцирование по
даёт каноническую форму уравнения:
.
Характеристическое уравнение получается
заменой второй производной на
,
первой – на
,
искомого тока
– на
.
,
или
.
Данное уравнение имеет два корня, которые при подстановке исходных данных имеют величину
При двух действительных корнях решение
однородного дифференциального уравнения
имеет вид
.
Постоянные интегрирования могут быть найдены из двух начальных условий:
(ток до замыкания цепи отсутствует),
(в момент замыкания возникает ЭДС
самоиндукции, препятствующая скачку
тока через индуктивность).
Следовательно,
,
.
Откуда
,
.
Окончательно в данном случае свободный
ток определяется выражением:
.
Принуждённый ток легко определяется
по закону Ома
.
A.
Таким образом, полный ток определится выражением
Задание: постройте график i(t) с помощью программы DERIVE.