12 Вихревой характер магнитного поля. Закон полного тока (вывод) и его применение к расчёту поле тороида.

Работа перемещения проводника и контура с током в магнитном поле.

Работа по перемещению проводника с током равна произведению тока на магнитный поток пересечённый движущимся проводником.

Работа по перемещения замкнутого контура с током в магн. поле равна произведению силы тока на изменение магн. потока сцеплённого с контуром.

нуля

Поле у которого ротор отличен от 0 называется вихревым или солиноидальным. (Ротор вектора магнитной индукции пропорционален вектору плотности тока в данной точке: )

n – число витков на единицу длинны.

На бесконечности: 4-3; Н=0.

Hl=nIl  H=nI (nI=)

Закон полного тока и его применение к расчету полей соленоида и тороида.

Циркуляция вектора В по произвольному замкнутому контуру равна произведению магнитной постоянной на сумму токов охватываемых этим контуром.

соленоид

тороид

Пояснение:

- ротор вектора магнитной индукции.

Н – напряжённость магнитного поля , где , p_m=IS – магнитный момент контура с током.

- магнитная постоянная.

13 Закон полного тока и его примение к расчёту поля длинного соленида.

Закон полного тока и его применение к расчету полей соленоида и тороида.

Циркуляция вектора В по произвольному замкнутому контуру равна произведению магнитной постоянной на сумму токов охватываемых этим контуром.

соленоид

тороид .

1 4 Закон Ампера. Взаимодействие параллельных проводников с током. Контур с током в магнитном поле (момент силы, работа).

- Закон Ампера:

Сила, действующая на проводник стоком в магнитном поле. .

M =IbBa=

=IbaB=P_mB (Момент силы)

f=Ilb; dA=fdx=IldxB=IbdS=IdФ, отсюда следует, что A=I(Ф₁-Ф₂).

15 Магнитный поток, работа по перемещению проводника. Контуры с током в магнитном поле.

Работа перемещения проводника и контура с током в магнитном поле.

Работа по перемещению проводника с током равна произведению тока на магнитный поток пересечённый движущимся проводником.

Работа по перемещения замкнутого контура с током в магнитное поле равна произведению силы тока на изменение магнитного потока сцеплённого с контуром.

Результирующая сила, действующая на контур в магнитном поле равна нулю. - дипольный магнитный момент контура с током. . Магнитные силы, действующие на отдельные участки контура стремятся растянуть контур по его плоскости. Сила, действующая на контур с током: .

16 Действие магнитного поля на движущийся заряд. Сила Лоренца, Движение заряженных частиц в постоянном и однородном магнитном поле. Эффект Холла.

Движение заряженных частиц в магнитном поле.

Э квивалентно «трубке тока».

Если заряженная частица движется в магнитном поле перпендикулярно вектору В, то сила Лоренца постоянна по модулю и нормальна к траектории движения частицы.

Сила Лоренца.

Сила действующая на электрический заряд Q движущийся в магнитное поле со скоростью v называется силой Лоренца. F=Q[vB]. Направление силы Лоренца определяется по правилу левой руки. Магнитное поле не действует на покоящийся заряд. Если на движущийся заряд помимо магнитного поля действует электрическое поле то результирующая сила равна векторной сумме сил. F=QE+Q[vB].

Сила Лоренца перпендикулярна скорости частицы, следовательно работы она не совершает, а изменяет направление движения частицы.

Эффект Холла(1880).

Это возникновение в металле с током плотностью j помещённом в магнитном поле B, электрического поля в направлении перпендикулярном B и j.

17 Магнитное поле в веществе и его описание, вектор намагничивания, напряжённость магнитного поля, магнитная восприимчивость и магнитная проницаемость.

Описание магнитного поля в веществе.

Для количественного описания намагничения вводят векторную величину – намагниченость, определяемую магнитным моментом на единицу объёма. J=p_m/V

намагниченость прямо пропорциональна напряжённости поля вызывающего намагничение J=H,  - магнитная восприимчивость вещества.

Магнитная восприимчивость и магнитная проницаемость.

Магнитная проницаемость среды показывает во сколько раз магнитное поле макротоков усиливается за счёт микротоков среды. =1+ ( - магнитная восприимчивость.

Напряженность магнитного поля.

Магнитное поле макротоков описывается вектором напряжённости Н. (B=₀H).