![](/user_photo/2706_HbeT2.jpg)
- •Билет 1 Векторы электрического поля.
- •Билет 2 Векторы магнитного поля.
- •Билет 3 Классификация сред
- •Билет 4 Графическое изображение полей
- •Билет 5 Потенциальные и вихревые поля
- •Билет 6
- •Уравнение непрерывности.
- •Билет 7 Закон сохранения заряда
- •Билет 8 Третье уравнение Максвелла
- •Билет 9
- •Четвертое уравнение Максвелла.
- •Билет 10 Первое уравнение Максвелла.
- •Билет 11 Второе уравнение Максвела
- •Билет 16 Уравнения Максвелла и сторонние токи.
- •Билет 17
- •Билет 18 Условия для касательных составляющих вектора e и d
- •Граничные условия для векторов магнитного поля. Условия для нормальных составляющих векторов в и н. Билет 20
- •Граничные условия для касательных составляющих векторов магнитного поля. Поверхностный ток.
- •В этом случае правую часть соотношения (3) можно преобразовать
- •Билет 21 Полная система граничных условий.
- •2 Уравнение Максвелла: , где .
- •Билет 24 Скорость распространения энергии электромагнитных волн
Билет 10 Первое уравнение Максвелла.
Первое положение Максвелла: Переменное во времени электрическое поле приводит к появлению в пространстве магнитного поля
Дифференциальной форме (6) соответствует интегральная форма:
Билет 11 Второе уравнение Максвела
В результате обобщения многочисленных экспериментальных исследований Фарадей получил закон электромагнитной индукции:
Переменное магнитное поле, пересекающее замкнутый проводящий контур, наводит в этом контуре э.д.с., величина которой пропорциональна скорости изменения потока.
Второе
положение Максвелла: Переменное
магнитное поле возбуждает в пространстве
соленоидальное электрическое поле.
Билет 12
Закон Ома в дифференциальной форме
закон Ома:
(1),
где
(2);
(3)
и получим:
.
Подставляя (2),
(3) в
(1)
получим:
(4) (разделим
на ds).
Учитывая, что
,
получаем
.
—
закон Ома в
дифференциальной форме
Билет 13
Уточнение понятия о проводниках и диэлектриках
Для удобства классификации сред на проводники и диэлектрики вводят понятия идеального проводника и идеального диэлектрика. Идеальные проводники – это среды, удельная проводимость которых бесконечна. Идеальные диэлектрики – среды, удельная проводимость которых равна нулю. Очевидно, что в идеальном проводнике возбуждаются только токи проводимости, а идеальном диэлектрике только токи смещения.
Если токи
проводимости
,
то это проводник, а если
,
то будет диэлектрик.
Билет 14
Полная система уравнений Максвелла
-
4 уравнения Максвелла (2)
-система
уравнений состояний (материальные
уравнения) (3)
уравнения Максвелла
в интегральной форме.
Билет 15
Классификация электромагнитных сред
;
;
(1)
;
;
(2).
Верхняя система (1) описывает поле неподвижных, неизменных во времени электрических зарядов. Она называется полной системой дифференциальных уравнений электростатики. Нижняя система (2) описывает магнитное поле постоянных магнитов. С ее помощью может быть решена задача о магнитном поле, возбуждаемом постоянными токами, которые протекают вне рассматриваемой области, которая не «сцеплена» с линиями тока. систему называют полной системой дифференциальных уравнений магнитостатики.
Если в рассматриваемой
области присутствуют постоянные токи,
то магнитное и электрическое поля нельзя
считать независимыми. В этом случае
полная система уравнений электродинамики
записывается в следующем виде:
,
,
,
,
,
,
:
система (3).
Электромагнитное поле постоянных токов называется стационарным, а систему (3) называют полной системой дифференциальных уравнений стационарного электромагнитного процесса.
В случае стационарного процесса электрическое и магнитное поля взаимосвязаны. Иногда в отдельную группу выделяют квазистационарные процессы. В этом случае, если в рассматриваемой области:
в квазистационарных
процессах
.