13.Момент силы относительно оси. Зависимость между моментом силы относительно центра и оси.

Не измен при переносе силы по линии её действия. Равен нулю если линия действия силы проходит через центрмомента. Равен удвоенной площади треуг образ момент точкой и вектором силы.

M₀ (F)=+- F*h.

Момент силы относит оси равен алгебрарич моменту проекц этой силы на плоск перпендик оси относ точки пересеч оси и плоск

Теорема. Момент силы относ оси равен проекции вектрон момента силы относ любой точки взят на этой оси на ось

M_z (F)= M₀ (F) cos γ

14.Пара сил и ее алгебраический момент. Свойства алгебраического момента пары.

Система двух парал равн по модулю противопол напр сил не приложенных в одной точке. Действие на тело характериз плоскостью дейсвия пары сил направл вращ и алгебрарич моментом. M(pp’)=m=+- p*d=+-p’*d

Алгебрарич моментом пары сил наз взятое со зн + или - произвед модуля одной из сил пары на плечо пары. Плечом пары наз кратчайшее расстояние между линиями действия сил пары

Св-ва алгебрарич момента пары. Не измен при переносе сил по линии их действия.Равен удвоен площади треуг образ вектромом одной из сил пары и точкой прилож

Теорема об эквивалентности. Действие на тело пару сил в пл ейё действ можно заменить др парой сил сохран при этом вел-ну алгебр момента пары сил

15. Пара сил и ее алгебраический момент. Свойства алгебраического момента пары.

Векторным моментом пары сил наз вектор численно равн алгебр момент пары сил и направл перпендик плоскости дейсвия пары сил в ту сторону чтобы глядя с конца вектора пара сил была видна стремящ вращ тело против хода час стрелки. Векторн момент пары- вектор свобод может быть приложе в люб точке в пл действия пары сил

16.Эквивалентные пары сил. Теорема об эквивалентности пар в плоскости и следствия из нее.

Две пары сил считаются эквивалентными в том случае, если после замены одной пары другой парой механическое состояние тела не изменяется, т. е. не изменяется движение тела или не нарушается его равновесие.

Теорема об эквивалентности пар сил. Пару сил, действующую на твердое тело, можно заменить другой парой сил, расположенной в той же плоскости действия и имеющий одинаковый с первой парой момент.

17.Эквивалентные пары. Теорема об эквивалентности пар в пространстве

Две пары сил считаются эквивалентными в том случае, если после замены одной пары другой парой механическое состояние тела не изменяется, т. е. не изменяется движение тела или не нарушается его равновесие.

Теорема об эквивалентности пар в пространстве. Пару сил не измен её действие на тело можно перенос в пл-ти парал её пл-ти дейсвия сохран велну алгебр момента пары сил

18.Сложение двух пар сил. Сложение системы пар сил в пространстве

Пары сил располож в пр-ве эквивалентны одной паре сил векторн моменнт которой равен геометрич сумме векторн момента слагаемых пар

M= m_k (m векторное)