3) Дрейфовый и диффузионный токи в полупроводниках.

Дрейфовый ток в полупроводнике – это ток, возникающий за счёт приложенного электриче-

ского поля. При этом электроны движутся навстречу линиям напряжённости поля, а дырки – по направлению линий напряжённости поля. Диффузионный ток – это ток, возникающий из-за неравномерной концентрации носителей заряда.

_{n2>n1. n2-n1=Δn.}

_E

_n1 ⁿ²

^-

_ x

Рис. 12

_{ n}

Отношение

_{ x} ^{– это градиент неравномерности концентрации примесей. Величина диф-}

_{ n}

фузионного тока будет определяться градиентом неравномерности

_{ n}

_{ x} ^{и будет составлять}

_{In.дифeDn ,}

 x

_{ p}

^{Ip.дифeDp}_{ x} ^,

где Dp и Dn – коэффициенты диффузии.

Электронно-дырочный (p-n) переход

1) Образование электронно-дырочного перехода

2) Прямое и обратное включение p-n перехода

3) Свойства p-n перехода

1) Образование электронно-дырочного перехода. Ввиду неравномерной концен- трации на границе раздела p и n полупроводника возникает диффузионный ток, за счёт ко- торого электроны из n-области переходят в p-область, а на их месте остаются некомпенси- рованные заряды положительных ионов донорной примеси. Электроны, приходящие в p- область, рекомбинируют с дырками, и возникают некомпенсированные заряды отрицатель- ных ионов акцепторной примеси. Ширина p-n перехода – десятые доли микрона. На грани- це раздела возникает внутреннее электрическое поле p-n перехода, которое будет тормозя- щим для основных носителей заряда и будет их отбрасывать от границы раздела.

_{Р n}

_{Si Si}

_{Si Si}

- ₊ ^В + ^{- Р}

_{Si Si}

_{Si Si}

Рис. 13

Для неосновных носителей заряда поле будет ускоряющим и будет переносить их в область, где они будут основными. Максимум напряжённости электрического поля – на границе разде- ла.

₊ ^{- +} _-

^- +

_- ^{- +}

^{- +} ₊

_p ^{- +} _n

_E 

x

_

_к

_x

Рис. 14

Распределение потенциала по ширине полупроводника называется потенциальной диаграм- мой. Разность потенциалов на p-n переходе называется контактной разностью потенциалов или потенциальным барьером. Для того, чтобы основной носитель заряда смог преодолеть p-n переход, его энергия должна быть достаточной для преодоления потенциального барьера.

2) Прямое и обратное включение p-n перехода.

Приложим внешнее напряжение плюсом к p-области. Внешнее электрическое поле направле-

но навстречу внутреннему полю p-n перехода, что приводит к уменьшению потенциального барьера. Основные носители зарядов легко смогут преодолеть потенциальный барьер, и поэто- му через p-n переход будет протекать сравнительно большой ток, вызванный основными носи- телями заряда.

E в н .

_{E в н .}

^- +

^- +

- ₊

^- +

_p ^{- +}

E p -n .

_n

^- +

- ₊

- ₊ ^{E p - n .}

- ₊

_{- +}

^  

p n

^ _{ }

 к

 к 

 к

 к 

_x

x

 _x

^ x'

Р и с . 1 5

_{Р и с . 1 6}

Такое включение p-n перехода называется прямым, и ток через p-n переход, вызванный основными носителями заряда, также называется прямым током. Считается, что при прямом включении p-n переход открыт. Если подключить внешнее напряжение минусом на p-область, а плюсом на n-область, то возникает внешнее электрическое поле, линии напряжённости кото- рого совпадают с внутренним полем p-n перехода. В результате это приведёт к увеличению по- тенциального барьера и ширины p-n перехода. Основные носители заряда не смогут преодо- леть p-n переход, и считается, что p-n переход закрыт. Оба поля – и внутреннее и внешнее - яв- ляются ускоряющими для неосновных носителей заряда, поэтому неосновные носители заряда будут проходить через p-n переход, образуя очень маленький ток, который называется обрат- ным током. Такое включение p-n перехода также называется обратным.

3) Свойства p-n перехода. К основным свойствам p-n перехода относятся:

свойство односторонней проводимости;

температурные свойства p-n перехода; частотные свойства p-n перехода; пробой p-n перехода.

Свойство односторонней проводимости p-n перехода нетрудно рассмотреть на вольтамперной характеристике. Вольтамперной характеристикой (ВАХ) называется графически выраженная зависимость величины протекающего через p-n переход тока от величины приложенного напряжения. I=f(U).

Будем считать прямое напряжение положительным, обратное – отрицательным. Ток через p-n переход может быть определён следующим образом:

_{e 'U}

^{I  I} ₀^{ e}

kT

_{1 } ^,

где I₀ – ток, вызванный прохождением собственных носителей заряда;

e – основание натурального логарифма;

e’ – заряд электрона; Т – температура;

U – напряжение, приложенное к p-n переходу;

k – постоянная Больцмана. При прямом включении:

^{Iпр I} ₀^{ e}

e 'U

kT

1 

e '

_kT

const c

I  f U 

Iпр I ₀ e _ecU _≫1

cU

1 

^{Iпр I} ₀^e

cU

При увеличении прямого напряжения прямой ток изменяется по экспоненциальному закону. При обратном включении:

_cU

^{Iобр I} ₀^{ e}

_e^cU _≪1

^{Iобр I} ₀

1 

_{o o}

_Iпр

^t₂ ^>t₁

Iо

_Uобр

_Iобр

Uпр

Рис. 17

Так как величина обратного тока во много раз меньше, чем прямого, то обратным током мож- но пренебречь и считать, что p-n переход проводит ток только в одну сторону.

Температурное свойство p-n перехода показывает, как изменяется работа p-n перехода при из- менении температуры. На p-n переход в значительной степени влияет нагрев, в очень малой степени – охлаждение. При увеличении температуры увеличивается термогенерация носи- телей заряда, что приводит к увеличению как прямого, так и обратного тока.

Частотные свойства p-n перехода показывают, как работает p-n переход при подаче на него переменного напряжения высокой частоты. Частотные свойства p-n перехода определяются двумя видами ёмкости перехода.

Sp-n

- ₊

-

_-

+

₊

P _n

_Х

Рис. 18

Первый вид ёмкости – это ёмкость, обусловленная неподвижными зарядами ионов донорной и акцепторной примеси. Она называется зарядной, или барьерной ёмкостью.

_εε0S

_{C }

^d

_{εε0Spn}

^{C } _{ x}

Второй тип ёмкости – это диффузионная ёмкость, обусловленная диффузией подвижных носи- телей заряда через p-n переход при прямом включении.

Cдиф ^Q Unp

_{Q – суммарный заряд, протекающий через p-n переход.}

_Ri

_Сi

Cp-n = Cбарьерн.+Сдиф.

Рис. 19

Ri – внутреннее сопротивление p-n перехода.

Ri очень мало при прямом включении [Ri = (n∙1 ÷ n∙10) Ом] и будет велико при обратном

включении [Ri_обр = (n∙100 кОм ÷ n∙1 МОм)].

_{x } ¹

^c c

U

_{+ +}

_t

-

Рис. 20

Если на p-n переход подавать переменное напряжение, то ёмкостное сопротивление p-n пере- хода будет уменьшаться с увеличением частоты, и при некоторых больших частотах ём- костное сопротивление может сравняться с внутренним сопротивлением p-n перехода при пря- мом включении. В этом случае при обратном включении через эту ёмкость потечёт достаточно большой обратный ток, и p-n переход потеряет свойство односторонней проводимости.

Вывод: чем меньше величина ёмкости p-n перехода, тем на более высоких частотах он может работать.

На частотные свойства основное влияние оказывает барьерная ёмкость, т. к. диффузионная ёмкость имеет место при прямом включении, когда внутреннее сопротивление p-n перехода мало.

Пробой p-n перехода. Iобр = - Io

Iпр

Iо

U о б р

Uпр

У ч а с т о к

э л е к т р и ч е с к о г о п р о б о я

У ч а с т о к

т е п л о в о г о п р о б о я

Iо б р

Р ис. 2 1

При увеличении обратного напряжения энергия электрического поля становится достаточной для генерации носителей заряда. Это приводит к сильному увеличению обратного тока. Явление сильного увеличения обратного тока при определённом обратном напряжении назы- вается электрическим пробоем p-n перехода.

Электрический пробой – это обратимый пробой, т. е. при уменьшении обратного напряжения p-n переход восстанавливает свойство односторонней проводимости. Если обратное напряже- ние не уменьшить, то полупроводник сильно нагреется за счёт теплового действия тока и p-n переход сгорает. Такое явление называется тепловым пробоем p-n перехода. Тепловой пробой необратим.

Полупроводниковые приборы Устройство, классификация и основные параметры полупроводниковых диодов