![](/user_photo/2706_HbeT2.jpg)
- •Аннотация
- •1.Расчет электрического поля системы проводников.
- •Исходные данные
- •1.1 Расчет проводимости системы на единицу длины. Ток утечки.
- •1.2.Построение графиков распределения напряжённости электрического поля и потенциала в плоскости kf
- •4. Построение эквипотенциали с потенциалом, равным 0,28u
- •5. Рассчитать и построить график распределения плотности тока по цилиндрической поверхности проводника с радиусом r2 .
- •2. Расчет магнитного поля проводника с электрическим током.
- •2.1 Определение плотности тока и напряженности магнитного поля внутри проводника
- •2.2.Построение графиков зависимости модуля плотности тока и напряженности магнитного поля от расстояния от центра провода
- •2.3.Распределения напряженности магнитного поля снаружи проводника.
- •2.4 Определение величины потока вектора Пойнтинга (на единицу длины) внутри проводника с электрическим током
- •2.5 Распределение энергии магнитного поля снаружи проводника
- •3. Расчет параметров металлического магнитного экрана
- •3.1. Определение оптимальных линейных размеров и веса магнитного экрана цилиндрической формы
- •3.2 Зависимость коэффициента экранирования магнитного экрана от напряженности внешнего магнитного поля
- •3.3 Расчет параметров магнитного экрана имеющего минимальные габаритные размеры и вес
- •4. Расчет электромагнитного поля элементарного излучателя Исходные данные
- •4.1.Вывод аналитического выражения для определения напряженностей электрического и магнитного поля излучаемой электромагнитной волны в ближней и дальней зоне
- •4.2Вывод аналитического выражения для вектора Пойнтинга в дальней зоне излучения и построение диаграммы направленности.
- •4.4 Расчет волнового сопротивления и сопротивления излучения электромагнитной волны в дальней зоне излучения
- •4.5 Определение величины мощности излучения электромагнитной волны, излучаемой проводником конечной длины в дальней зоне
- •Список литературы
- •Введение
- •Заключение
- •Список использованных источников
Исходные данные
R1 = 1,5 мм – радиус внутренней трубы;
R2 = 24 мм – радиус внешней трубы;
d = 22 мм – расстояние между центрами труб;
U = 220 В – приложенное напряжение;
σ = 8∙10 -4
k=0,28
Рис. 1.1. Симметричная пара в металлической оболочке
1.1 Расчет проводимости системы на единицу длины. Ток утечки.
Заменим кабель системой четырех линейных токов так, чтобы оболочка кабеля была эквипотенциальной поверхностью. Для этого должны выполнятся условия:
М
R
,
где r+ и r- расстояния от точки наблюдения до положительного и отрицательного проводов соответственно. Тогда, учитывая аналогию электростатических и стационарных полей и выбрав φ=0 в точке (0;0), получим:
где b = S − a.
Проводимость симметричной пары на единицу длины:
.
Подставив данные, получим:
G0 = 11,174∙10-4 См/м.
Тогда ток утечки:
I0 = G0∙U = 0,2458 А/м.
1.2.Построение графиков распределения напряжённости электрического поля и потенциала в плоскости kf
Уравнение для потенциала в любой точке пространства:
С определяется из начальных условий, что φ(x,y) = 0 при x = 0, y = 0 → С = 0
В плоскости KF (как и на оси ОХ) y = 0, поэтому уравнение для потенциала перепишется так:
Рисунок 1.2. График распределения потенциала электрического поля в плоскости KF
Закон распределения напряженности:
при y = 0:
Рисунок 1.3. График распределения напряженности электрического поля в плоскости KF
3. Распределения энергии электрического поля системы проводников вдоль оси Y
Для определения энергии электрического поля снаружи проводника воспользуемся формулой:
где
Откуда
Рисунок 1.4 Распределение энергии электрического поля системы проводников вдоль оси Y
4. Построение эквипотенциали с потенциалом, равным 0,28u
Система симметрична относительно оси ОХ, следовательно координата Y цент-ра окружности эквипотенциали равна 0.
0,28U = 61,6 В;
Корни уравнения: x1 = -10,121 мм; x2 = -11,839мм;
Центр эквипотенциали:
Радиус эквипотенциали: r = (11,839 – 10,121)/2= 0,859 мм.
Рисунок 1.5. Изображение эквипотенциали
5. Рассчитать и построить график распределения плотности тока по цилиндрической поверхности проводника с радиусом r2 .
Рисунок 1.6 Схема из двух проводников
Плотность тока определяется по формуле:
,
где
или
Рис.1.7 Распределение плотности тока по цилиндрической поверхности
Выводы:
потенциал внутри маленьких проводников с радиусами R1 постоянен и для левого и правого проводников одинаков;
напряженность поля внутри проводников с радиусами R1 равна нулю;
энергия электрического поля системы проводников вдоль оси Y распределена неравномерно;
эквипотенциаль есть окружность с центром в точске (-0,010998;0) и радиуса 0,859 мм, находящаяся в маленьком левом проводнике R1;
плотность тока по цилиндрической поверхности распределена неравномерно.