- •Глава.1 Механика.
- •Введение.
- •1.1 Кинематика материальной точки.
- •1.1.1 Угловая скорость и угловое ускорение.
- •1.2 Законы Ньютона и законы сохранения
- •1.2.1 Законы Ньютона
- •1.2.2 Законы сохранения
- •1.2.3 Равновесие механической системы
- •1.3 Движение в гравитационном поле.
- •1.3.1 Движение в поле тяготения Земли.
- •1.3.2 Космические скорости.
- •1.4. Силы инерции
- •1.5. Упругое и неупругое взаимодействия
- •Центральный удар шаров
- •1.6. Сила упругости
- •1.7. Сила трения
- •1.8. Центр инерции
- •1.9. Момент импульса. Момент силы
- •1.10. Вращательное движение твердого тела
- •1.10.1 Момент инерции твердого тела
- •1.10.2. Кинетическая энергия твердого тела при вращении.
- •1.11. Релятивистская механика
- •1.11.1. Преобразование Лоренца.
- •1.11.2 Следствия из преобразований Лоренца
- •1.11.3. Интервал
- •1.11.4. Преобразование и сложение скоростей.
- •1.11.5. Релятивистский импульс.
- •1.11.6. Релятивистское выражение для энергии.
- •МЕТОДИЧЕСКИЕ УКАЗАНИЯ К РЕШЕНИЮ ЗАДАЧ И ВЫПОЛНЕНИЮ КОНТРОЛЬНЫХ РАБОТ
- •1. МЕХАНИКА
- •Задачи для самостоятельного решения.
- •Контрольная работа 1. Таблица вариантов.
- •Глава 2. Молекулярная физика и термодинамика.
- •Введение.
- •2.1. Основные представления кинетической теории
- •2.1.1. Теплота как форма энергии. Температура.
- •2.1.2.Давление идеального газа
- •2.1.3. Уравнение состояния идеального газа
- •2.1.4. Идеальный газ в поле силы тяжести
- •2.1.5. Распределение Больцмана и вероятность.
- •2.1.6. Распределение молекул по скоростям
- •2.1.7. Распределение Максвелла-Больцмана
- •2.2. Теория теплоты. Термодинамика идеального газа
- •2.2.1. Внутренняя энергия идеального газа
- •2.2.2. Изменение внутренней энергии. Первое начало термодинамики
- •2.2.3. Теплоемкость идеального газа
- •2.2.4. Равновесные процессы в идеальном газе
- •2.2.5. Уравнение состояния неидеального газа
- •2.2.6. Обратимые и необратимые процессы
- •2.2.7. Неравновесные процессы
- •2.2.8. Тепловые машины
- •2.2.9. Энтропия
- •2.2.10. Энтропия идеального газа
- •2.2.11. Энтропия и информация
- •2. МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА. ТЕРМОДИНАМИКА
- •Задачи для самостоятельного решения
- •Контрольная работа 2
- •Таблица вариантов для контрольных работ
- •III. Электричество и магнетиз
- •3.1. Закон Кулона. Напряженность электрического поля. Потенциал
- •3.2. Теорема Гаусса. Вычисление полей. Энергия электрического поля
- •3.2.1. Теорема Гаусса
- •3.2.2. Электрическая емкость
- •3.2.3. Энергия системы зарядов
- •3.3. Электрическое поле в среде
- •3.3.1. Диэлектрики
- •3.3.2. Проводники в электрическом поле
- •3.4. Электрический ток
- •3.4.1. Сила и плотность тока
- •3.4.2. Закон Ома
- •3.4.3. Электрические цепи
- •Контрольная работа 3
- •Задачи для самостоятельного решения
- •Рекомендуемая литература:
- •Оглавление
хорошо выполняется для широкой области температур, вплоть до самых низких, и широкой области электрических полей. Здесь мы не будем рассматривать отклонения от закона Ома, хотя, как и для всякого физического закона, для него существуют условия применимости.
3.4.3. Электрические цепи
Мы видели, что при помещении проводника в электрическое поле электрический ток возникает лишь в краткий начальный момент времени до тех пор, пока на поверхности не возникает индуцированный экранирующий заряд. После этого движение зарядов в проводнике прекращается, и поле внутри проводника становится равным нулю.
Для того, чтобы через проводник мог течь стационарный ток, проводник должен быть включен в замкнутую электрическую цепь, которая, кроме сопротивления проводников, включает в себя источник постоянного тока, которым может служить гальванический элемент или батарея. Разность потенциалов, создаваемая источником тока, называется электродвижущей силой — ЭДС. Подчеркнем, что ЭДС имеет не электростатическое происхождение. Величина ЭДС определяется как работа сторонних сил, необходимая для перемещения в цепи единицы заряда.
На рис. R— сопротивление про-
водника, подсоединенного к источнику тока, а r — внутреннее сопротивление самого источника тока. Ток, протекающий в цепи, равен, согласно закону Ома, разности потенциалов, создаваемой
источником тока, — электродвижущей силе проводника ε , — деленной на полное сопротивление цепи:
I = ε/(R +r). |
(3.75) |
Падение напряжения во внешней цепи: |
|
UR = I R. |
(3.76) |
Напряжение на выходе источника тока: |
|
153
Uε = ε – I R = εr/(R+r) |
(3.77) |
Обычно электрические цепи не столь просты, как на рис, а могут быть разветвленными и содержать большое количество различных сопротивлений и источников тока. Расчет токов и напряжений в сложных цепях производится с помощью следующих правил Кирхгофа:
I. В каждом узле цепи сумма втекающих токов равна сумме вытекающих. Это правило выражает собой просто сохранение потока (в данном случае потока заряда).
2. В любом замкнутом, контуре разветвленной цепи. сумма падений напряжений на сопротивлениях, включенных в этот контур, равна сумме ЭДС, приложенных к нему.
∑Ik Rk = ∑εi . |
(3.78) |
|
k |
i |
|
Это правило есть простое обобщение соотношения (3.75) для сложной цепи.
Рассмотрим мощность электрического тока, выделяемую в цепи. При перемещении заряда dQ в поле с разностью потенциалов
U совершается работа dA = dQ U. Отсюда мощность
P = dA |
= dQ U = IU . |
(3.79) |
dt |
dt |
|
Используя закон Ома, ее можно выразить следующими форму-
лами: |
|
P = I2 R = U2/R. |
(3.80) |
Совершаемая током работа идет на нагревание проводника, то есть превращается в тепло. Механизмом этого превращения служат столкновения электронов с кристаллической решеткой. Согласно формулам (3.79), (3.80) выделяемое в проводнике за время t тепло
W = I U t = I R t. |
(3.81) |
Это хорошо известный закон Джоуля-Ленца.
154