- •Н.П.Толкачева
- •Введение
- •1 Основные параметры состояния
- •Ответ: 410 кг.
- •2 Идеальные газы и основные газовые законы
- •Смеси идеальных газов
- •2.Объемный состав смеси:
- •3 Теплоемкость газов
- •4 Первый закон термодинамики
- •Политропные процессы
- •Ответ: 1) соответственно в 2,93; 6,67 и 13,87 раза; 2) при увеличении т1 в 10 раз во столько же раз возрастет значение работы.
- •6 Второй закон термодинамики
- •7 Расчет термодинамического газового цикла
- •Примечание. Построение цикла в p,V- и t,s- координатах выполнить
- •8 Расчет работы теоретического поршневого компрессора
- •9 Водяной пар
- •9.1 Общие положения
- •Сухой насыщенный пар
- •Влажный насыщенный пар
- •Перегретый пар
- •Энтропия пара
- •Плотность пароводяной смеси на выходе из трубы
- •10 Термодинамический расчет парового цикла
- •Циклы даны в р,V- диаграмме без учета масштаба.
- •Вариант 5 Вариант 6
- •Библиографический список
Перегретый пар
Перегретый пар имеет более высокую температуру t по сравнению с температурой tн сухого насыщенного пара того же давления. Следовательно, в отличии от насыщенного пара перегретый пар определенного давления может иметь различные температуры. Для характеристики состояния перегретого пара необходимо знать два его параметра, например, давление и температуру. Разность температур перегретого и насыщенного пара того же давления t - tн называют перегревом пара.
Весьма важным в теплотехнических расчетах является определение количества, затрачиваемого на отдельные стадии процесса парообразования и изменения внутренней энергии.
Количество тепла, затраченное для подогрева жидкости от 0 °С до температуры кипения при постоянном давлении, называется теплотой жидкости. Её можно определить как разность энтальпий жидкости в состоянии кипения и жидкости при том же давлении и t = 0 °С, т.е.
qр = h2 – h1 = h'о – hо",
а так как hо' при невысоких давлениях с достаточной для технических расчетов точностью можно считать равной нулю, то
qр = h'.
Значения внутренней энергии жидкости можно вычислить из общей зависимости h = U + Рυ. Тогда
U' = h' - рυ',
а так как величина Рυ' мала, то при невысоких давлениях можно принимать, что U' = h',
т.е. внутренняя энергия жидкости равна энтальпии жидкости. Значение h', а следовательно, и U' приводятся в таблицах насыщенного пара.
Количество тепла, необходимое для перевода 1 кг кипящей жидкости в сухой насыщенный пар при постоянном давлении, называют теплотой парообразования и обозначают буквой r. Это количество теплоты расходуется на изменение внутренней энергии, связанное с преодолением сил сцепления между молекулами жидкости (ρ кДж/кг) и на работу расширения (ΨкДж/кг).
Величину ρ называют внутренней теплотой парообразования, а величину Ψ- внешней теплотой парообразования. Очевидно, что
Ψ = Р ( υ" - υ'), кДж
и
r = ρ + Ψ (9.6)
Значения r приводятся в таблицах насыщенного пара.
Энтальпия сухого насыщенного пара (h") определяется по формуле
h" = h' + r, (9.7)
а изменение внутренней энергии при получении сухого насыщенного пара из 1 кг жидкости при 0 °С – из выражения:
U" = h" - Рυ" (9.8)
Для влажного насыщенного пара имеем следующие соотношения:
hх = h' + rх (9.9)
и
Uх = hх – Рυх, (9.10)
где hх – энтальпия влажного насыщенного пара;
Uх - внутренняя энергия влажного насыщенного пара.
Количество тепла, необходимое для перевода 1 кг сухого насыщенного пара в перегретый при постоянном давлении, называется теплотой перегрева. Очевидно, что
qп = (9.11)
где Ср - истинная весовая теплоемкость перегретого пара при постоянном давлении.
В результате тщательных исследований установлено, что теплоемкости Ср перегретых паров зависят от температуры и давления, а также найдена аналитическая зависимость
Ср = f ( р,t ). (9.12)
Однако пользоваться этой зависимостью вследствие ее сложности и громоздкости неудобно. Расчеты существенно упрощаются тем, что в таблицах водяного пара приводятся значения энтальпии перегретого пара. Поэтому теплота перегрева может быть найдена из выражения
qп = h - h" (9.13)