![](/user_photo/2706_HbeT2.jpg)
- •1)Применение 1-го начала термодинамики к адиабатному процессу.
- •2)Электроемкость.
- •1)Работа и кинетическая энергия
- •2)Напряженность электростатического поля.
- •1)Ускорение произвольного движения
- •2)Цикл Карно
- •2)Типы диэлектриков. Их поляризация.
- •1)Цикл Карно(см.Билет 4 вопрос 2)
- •1)Теплоёмкости. Внутренняя энергия газа
- •2)Основной закон динамики вращения
- •1)Работа газа при расширении.
- •2)Закон сохранения момента импульса
- •1)Закон сохранения механической энергии
- •2)Второе начало термодинамики
- •1)Применение 1-го начала к изотермическому процессу
- •2)Энергия заряженного проводника
- •1)Скорость произвольного движения
- •2)Напряженность электрического поля между двумя бесконечными равномерно-заряженными плоскостями
- •1)Основные параметры динамики поступательного движения
- •2)Применение уравнения состояния идеального газа для изопроцессов
- •1)Закон сохранения момента импульса(см билет 8,вопрос 2)
- •2)Напряженность электростатического поля от бесконечной равномерно-заряженной плоскости.
- •1)Применение первого начала к изобарному процессу
- •2)Вектор электрического смещения . Теорема Остроградского-Гаусса.
1)Закон сохранения момента импульса(см билет 8,вопрос 2)
2)Напряженность электростатического поля от бесконечной равномерно-заряженной плоскости.
Пусть плоскость имеет бесконечную протяженность и заряд на единицу площади равен σ. Из законов симметрии следует, что поле направлено всюду перпендикулярно плоскости, и если не существует никаких других внешних зарядов, то поля по обе стороны плоскости должны быть одинаковы. Ограничим часть заряженной плоскости воображаемым цилиндрическим ящиком, таким образом, чтобы ящик рассекался пополам и его образующие были перпендикулярны, а два основания, имеющие площадь S каждое, параллельны заряженной плоскости (рис 1.10).
Суммарный
поток вектора; напряженности равен
вектору ,
умноженному на площадь S первого
основания, плюс поток вектора
через
противоположное основание. Поток
напряженности через боковую поверхность
цилиндра равен нулю, т.к. линии напряженности
их не пересекают. Таким образом,
С
другой стороны по теореме Гаусса
Следовательно
но тогда
напряженность поля бесконечной равномерно
заряженной плоскости будет равна
|
(13.14) |
В это выражение не входят координаты, следовательно электростатическое поле будет однородным, а напряженность его в любой точке поля одинакова.
Билет № 14
1)Применение первого начала к изобарному процессу
Изобарный процесс (p=const). Диаграмма этого процесса (изобара) в координатах р, V изображается прямой, которая параллельна оси V. При изобарном процессе работа газа при увеличения объема от V1 до V2 равна
и
равна площади заштрихованного
прямоугольника (рис. 2). Если использовать
уравнение Менделеева-Клапейрона для
выбранных нами двух состояний, то и
,откуда
Тогда выражение (2) для работы изобарного расширения примет вид
В изобарном процессе при сообщении газу массой m количества теплоты
его внутренняя энергия возрастает на величину (т.к. CV=dUm/dt)
2)Вектор электрического смещения . Теорема Остроградского-Гаусса.
В
неоднородной диэлектрической среде имеет
различные значения, изменяясь на границах
диэлектриков скачкообразно (претерпевая
разрыв). Это затрудняет применение
формул, описывающих взаимодействие
зарядов в вакууме. Что касается теоремы
Гаусса, то в этих условиях она вообще
теряет смысл. В самом деле, благодаря
различной поляризуемости разнородных
диэлектриков напряженности поля в них
будут различными. Поэтому различно и
число силовых линий в каждом диэлектрике
(рис.14.6).
Часть
линий, исходящих из зарядов, окруженных
замкнутой поверхностью, будет заканчиваться
на границе раздела диэлектриков и не
пронижет данную поверхность. Это
затруднение можно устранить, введя в
рассмотрение новую физическую
характеристику поля – вектор электрического
смещения
|
(14.8) |
Вектор направлен
в ту же сторону, что и
.
В отличие от напряженности
поля
вектор
имеет
постоянное значение во всех диэлектриках.
Поэтому электрическое поле в неоднородной
диэлектрической среде удобнее
характеризовать не напряженностью
,
а смещением
.
С этой целью вводится понятие линий
вектора
и
потока смещения, аналогично понятию
силовых линий и потока напряженности
или
|
(14.9) |
Используя теорему Гаусса
домножим
обе части на
С учетом (14.8) получаем
|
(14.10) |
Это уравнение выражает теорему Гаусса для вектора электрического смещения: полный поток вектора электрического смещения через произвольную замкнутую поверхность равен сумме свободных зарядов, заключенных в этой поверхности.
ТЕОРЕМА ОСТРОГРАДСКОГО-ГАУССА
Определим
поток напряжённости поля электрических
зарядов через некоторую замкнутую
поверхность, окружающую эти заряды.
Рассмотрим сначала случай сферической
поверхности радиуса R, окружающей один
заряд, находящийся в ее центре (рис.
13.6). Напряженность
поля по всей сфере одинакова и равна
Силовые
линии направлены по радиусам, т.е.
перпендикулярны поверхности сферы ,
следовательно
т.к. Тогда
поток напряженности
будет
равен
Используя формулу напряжённости, находим
|
(13.6) |
Окружим теперь сферу произвольной замкнутой поверхностью S’. Каждая силовая линия, пронизывающая сферу, пронижет и эту поверхность. Следовательно формула (13.6) справедлива не только для сферы, но и для любой замкнутой поверхности. Если произвольной поверхностью окружаем n зарядов, то очевидно, что поток напряженности через эту поверхность равен сумме потоков, создаваемых каждым из зарядов, т.е.
или
|
(13.7) |
Таким
образом, полный поток вектора напряженности
электростатического поля через замкнутую
поверхность произвольной формы численно
равен алгебраической сумме свободных
электрических зарядов, заключенных
внутри этой поверхности, поделенной
на .
Это положение называется теоремой
Остроградского - Гаусса. С помощью этой
теоремы можно определить напряженность
полей, создаваемых заряженными телами
различной формы.
Билет № 15
Связь потенциальной энергии с консервативной силой
Энтропия
Задача
Билет № 16
Нормальное и тангенциальное ускорение
Круговые процессы (циклы)
Задача
Билет № 17
Основное уравнение М.К.Т. идеального газа для давления (уравнение Клаузиуса)
Связь потенциала с напряженностью электрического поля
Задача
Билет № 18
Степени свободы. Теорема о равномерном распределении энергии по степеням свободы.
Работа и кинетическая энергия для вращательного движения.
Задача
Билет № 19
Закон сохранения импульса.
Силовые линии. Поток линий напряженности. Теорема Остроградского-Гаусса.
Задача
Билет № 20
Способы задания движения.
Потенциал электрического поля.
Задача
Билет № 21
Момент сил и момент инерции относительно оси вращения.
Распределение Максвелла.
Задача
Билет № 22
Работа и потенциальная энергия.
Закон Кулона.
Задача
Билет № 23
Интеграл пути.
Индуктивность катушки с током.
Задача
Билет № 24
Закон Ньютона.
ЭДС индукции прямого проводника.
Задача
Билет № 25
Тангенциальное и нормальное ускорение.
Ток замыкания и размыкания.
Задача
Билет № 26
1. Связь потенциальной энергии с консервативной силой
2. Закон Ампера
3. Задача
Билет № 27
1.Основные параметры динамики
2.Движение заряженной частицы в магнитном поле
3. Задача
Билет № 28
1.Закон сохранения импульса
2. Рамка с потоком в магнитном поле
3. Задача
Билет № 29
1.Скорость произвольного движения
2. Ток смещения
3. Задача
Билет № 30
1. Механическая работа
2.Сила Лоренца
3. Задача
Билет № 31
1. Связь работы с кинетической энергией
2.Взаимодействие параллельных токов
3. Задача
Билет № 32
1.Способы задания движения
2.Уравнения Максвелла в интегральной форме
3. Задача
Билет № 33
1. Ускорение произвольного движения
2. Энергия магнитного поля
3. Задача
Билет № 34
1. Момент инерции тел и момент силы
2. Магнитное поле кругового тока
3. Задача
Билет № 35
1. Основной закон динамики вращения
2. Закон Био – Савара - Лапласа
3. Задача
Билет № 36
Кинематика вращательного движения
Явление электромагнитной индукции. Закон Фарадея
Задача
Билет № 37
1.Интеграл скорости
2. Самоиндукция
3. Задача
Билет № 38
1. Распределение Больцмана
2. Электроемкость проводника и конденсатора
3. Задача
Билет № 39
1. Сила. Масса
2. Самоиндукция
3. Задача
Билет № 40
1. Закон сохранения импульса
2. Движение заряженной частицы в магнитном поле
3. Задача
Билет № 41
1. Законы Ньютона
2. Работа по перемещению проводника с током в магнитном поле
3. Задача
Билет № 42
1. Момент инерции
2. Явление электромагнитной индукции. Закон Фарадея
3. Задача
Билет № 43
1. Основное уравнение молекулярно – кинетической теории идеального газа
2. Э.Д.С. источника. Закон Ома для полной цепи
3. Задача
Билет № 44
1. Нормальное и тангенциальное ускорение
2. Взаимоиндукция
3. Задача
Билет № 45
1. Механическая работа
2. Магнитное поле кругового тока
3. Задача
Билет № 46
1. Интеграл пути
2. Ток размыкания
3. Задача
Билет № 47
1. Интеграл скорости
2. Ток замыкания
3. Задача
Билет № 48
1) Закон Дальтона и Авогадро
2) Закон Ома для участка цепи в интегральной и векторной форме
Билет № 49
1)Ускорение
2)Энергия магнитного поля
Билет № 50
1)Закон сохранения момента импульса(cм 8 билет,вопрос 2)
2) Закон Кирхгофа